LIVRE

iMOTlOiNS D'OPTIQUE.

Il faut donc se graver dans l'esprit ces trois résultats importants ;

Les rayons partant du foyer crime lentille sortent parallèles entre eux après avoir traversé les deux surfaces dont elle se compose.

Les rayons partant d'un point plus éloigné que le foyer sortent convergents.

Les rayons émanés d'un point situé entre le foyer et la surface de la lentille sortent en divergeant.

Fig. 54. — Convergence des rayons émis d'un point plus éloigné de la loiitille que le fojer piiucipal.

Nous aurons l'occasion, dans ce qui va suivre, de tirer parti de cette triple propriété. Elle est au fond identique avec l'énoncé suivant :

Déterminons pour une lentille donnée le foyer F des rayons parallèles (fig. 55, p. 96) ; si de nouveaux rayons tombent sur la lentille avec un certain degré de. divergence, ils se réuniront en un foyer F'^ plus éloigné de la lentille que le foyer F ; si les rayons arrivent à la lentille en convergeant, ils se réuniront en un foyer F' plus rapproché de la lentille que le foyer F des rayons parallèles.

Nous avons suivi la marche des rayons do lumière

quand ils traversent une masse de verre ternninée par des surfaces sphériques pareilles se présentant l'une à l'autre par la concavité et donnant à la masse totale la forme d'une lentille. Nous arriverions à des résultats semblables lors même que le verre serait terminé d'un côté

Fig. 55. — Foyers secondaires d'une lentille.

par une surface sphérique, et de l'autre par une surface plane; la seule différence porterait sur la longueur de la distance focale. Cette espèce de verre, à laquelle on a très-improprement conservé le nom de lentille, s'appelle une lentille piano-convexe (fig. 56). Quelquefois, mais

Fig. 56. — Lentille piano- conveic.

plus rarement, la masse de verre, toujours terminée d'un côté par une surface sphérique, reçoit sur le côté opposé une forme sphérique, mais concave extérieurement; le verre prend alors le nom de lentille convexo- concave