CHAP, XIV

1 XDUCTIOX.

8oat tendues coinine de vrais re&soi-ts, et la tension de ces res- Borts ditîère suivant la nature du. métal. Prenons trois lames que U0U9 pincerons dans des étaux ; la première en plomb, la I seconde en fer, la troisième, beaucoup plus courte, en acier; » choisissons ces métaux simplement pour établir une comîaon., mais sans aucun égard pour leur impreasionnabilité rice.

Soumettons ces lames à une faible poussée, trois cas vont se présenter au point de vue de la stabilité moléculaire :

Le plomb sera tordu et conservera son nouvel équilibre, o'sst le cas des molécules d'acier frappées par les lignes de force d'xin aimant et qui conservent leur nouvelle orientation même après la disparition de la poussée ;

La lame de fer sera déviée, mais reprendra sa position première dès que !a poussée cessera, c'est le cas de la molécule de fer doux frappée par une ligne de force, et dont l'orientation persiste tant que dui'e l'influence ;

Enfin la lame d'acier, formant un ressort bien plus rigide, ne Bera déviée que sous une impulsion énergique, et, si ce sont de simpleâ lignes de force qui viennent la heurter, il faudra douer celles-ci d'une force vivo instantanée produisant un vrai choc; le ressort alors sera dévié aussitôt le choc reçu, mais il tendra à revenir immédiatement sur lui-même, c'est le caa des molécules de cuivre.

Une autre conséquence dérive de cette plus ou moins grande (tension des ressorts moléculaires : c'est la fréquence.

De même que la lame de plomb, la molécule d'acier ne peut