Rayons passant près de Taxe et peu inclinés sur l'axe

f'. — La théorie de première approximation de Gauss (voir Optique géométrique) s'applique à tout appareil centré, à la condition que les rayons le traversent près de l'axe et ne soient pas trop inclines sur cet axe. Tout appareil est caractérisé dans ces conditions par ses plans principaux et sa distance focale (fig. 384) : comme les milieux extrêmes sont identiques, les point nodaux sont dans les plans principaux et la distance focale est unique.

Hors de ces conditions, la théorie de première approximation ne s'applique pas.

L'essai fondamental auquel on doit soumettre un objectif est donc

la détermination de ses caractéristiques élémentaires; du reste, cet essai n'apprend rien sur les qualités générales de l'objectif, en particulier sur les propriétés relatives aux rayons marginaux ou aux rayons très inclinés sur Taxe.

2*. — Pour vérifier si l'appareil est centré, on regarde un point brillant à travers lui. Par réflexion sur les faces des différents verres, ce point fournit un très grand nombre d'images. On doit trouver une position et une direction de Taxe de symétrie de la monture cte l'objectif pour lesquelles toutes les images se superposent : sinon les verres ne sont pas centrés, leurs axes de révolution ne coïncident pas.

3°. — Admettons L'appareil centré : fixons-le sur une chambre noire à soufflet; recevons l'image sur le verre dépoli. Un index, lié à ce verre et se déplaçant sur une règle divisée, permet d'en déterminer la distance à l'objectif au dixième de millimètre près.

Hf

Se ns de] a lumière

Ei

Fig. 38t.

Prenons d'abord un objet très éloigné; déterminons la position E, du plan focal principal. Le verre dépoli est à la distance /du plan principal H' de l'espace image.

Prenons comme objet des cercles noirs équidistants tracés sur un carton blanc. Déplaçons l'objet de manière que le grossissement soit égal à l'unité. La distance de l'objet au plan principal de l'espace objet et la distance (égale) de l'image au plan principal de l'espace image sont alors 2/1 II a donc fallu reculer le verre dépoli, de E4 en Es, d'une longueur /!

Nous connaissons donc f et savons où se trouve le plan principal de l'espace image H' par rapport au sommet s* de l'objectif. Retournons l'objectif; nous déterminerons de même la position du foyer F et celle du plan principal II par rapport au sommet s.

Une mesure de grossissement est inutile dans le. cas des milieux extrêmes identiques; mais la précédente mesure n'est qu'une manière exacte de déterminer deux points conjugués.