FN: SR

Moyenne : À — 2,0:10—? min ; il vient Tao — 346 RIRE Onal,, = 320:1;, — 1088 U. E.S.,, et z, — 2176:105/8,99 — 24,4.10$. Le tableau XVIIT réunit les calculs pour la détermination de Ea(AcB) :

TagLeau XVIII

Nombres d’atomes détruits e # Le Energie At= 5 min.| par sec. dans le temps M Aq (AcB + C”)sec.—" | 5venne entre lane | A9=K:AT| 1,1 ca] " d’un, CNE EEE nrelrAN'SecEl cal.-g. na RE ie WiMélectron (n + 5)e 1075 sec, 107 d’AcB min. après | NAcp NacC | NAccC’' 1077 cal.-g. eV e(AcB) lo 106 106 106 40 1072 L05eV n= 38 | 14,36 )| 19,00 : | 13,78 8,0 33,2 30,8 4,8 12,6 5,4 n= 48 | 9,30 | 9,90 | 11,38 6,5 27,0 25,4 3,2 8,4 3,3 n= 63 | 6,98 7,43 | 8,54 4,9 20,2 19,1 2.2 5,8 2,6 n= 98: | 5,781 126.45. |.3008 3,1 17,0 15,8 2,4 6,3 5,1 n=, 83 4,77 5,07 5,81 ce 13,7 13,0 41,4 3,7 2,1 n= 93 108,90! 174.10: | 4:80 27 18,2 10,5 1,4 s VE 3,6 n= 409 1008,26 008 80 2 00 2.2 9,1 8,6 1,0 2,6 2,5% n=113 | 2,70) |, 2,85 |.*3/30 1,9 7,9 7,3 1,2 3,1 5,5

On trouve en moyenne Ex(ACB) — 3,8-10°eV.

$ 17. — L'ensemble des résultats obtenus pour l’effet thermique du dépôt actif de l'An est présenté dans le Tableau XIX.

Ainsi qu’il a déjà été dit, nous avons négligé, dans les calculs qui conduisent la valeur 3,7:10% eV(+ 5 %,) pour l'énergie moyenne de l’électron de désintégration de AcB, l'énergie du‘rayonnement ‘/ absorbé dans { mm. AJ. Or M.Lr- Cox a trouvé (*) par l'étude du spectre continu & de AcB à l’aide de l'appareil Wilson, la valeur 3,6-105 eV pour l'énergie moyenne de ce rayonnement. La

concordance de ces deux nombres, obtenus par des méthodes toutes différentes, montre qu’effectivement l'énergie 7 absorbée dans 1 mm. Al est inférieure à l'erreur expérimentale qui affecte le nombre 3,7-10. ;

Tagzeau XIX

Energie des rayons $ de (AcB + AcC/')

: exprimée en Energie moyenne d’un Source n° Période TAcp ee électron d’AcB £(AcB)

VoË(x + r)AcC. | E(x+r)(Ac->AcC,C")

LCA EEE : 38,5 min. 13,3 2,7 3,7:105 Re Le 34,7 13,0 2,6 3,5 ARR ST Ne 34,6 13,4 2,7 3,8 MOYENNES . .......... 35,9 min. 13,2 2,7 3,7-105 eV(+5%)

Nous avons trouvé (III, $ 11) que l'énergie du rayonnement £ de (Ac — AcC, C”) représente 3,8 % de l’énergie (2 + r) de la série. Nous trouvons maintenant que l’énergie du rayonnement S (primaire) de AcB + AcC” vaut 2,7 % de la même énergie (x + r). Il convient d'attribuer la différence, soit 1,1 % E{,: ,), aux rayons B secondaires émis par les divers éléments de la série et, pour une faible part, aux rayons 5 primaires émis par Ac lui-même. Quant à l’énergie émise sous forme de photons elle représente (III, $ 11) 6,2% de l’énergie (x + r) de la série. F

Si l’on pose égale 100 l’énergie totale du rayonnement de (Ac — AcC, C) on aboutit à la répartition suivante de cette énergie entre les différentes sortes de rayons :

Energie E(, + r) des rayons 4 et-docrecul en tee ce RAR NE VE 91,0 % » ES » BCE het nemepiebeei tee se 3,4 %

». Ey » ADO CAC DORE TRE AIO EURE IOPILIOIONE 5,6% 100,0 %

Si l’on admet que l'émission du rayonnement est liée à l’excitation des noyaux consécutive au départ des particules x moins rapides, un calcul très approximatif basé sur les données de la structure fine dans la famille de PActinium (‘) permet d'évaluer à environ 1,5 % de l’énergie totale du rayonnement l'énergie ‘ émise d’après ce mécanisme. La grande importance de la structure fine z dans la série (Ac — AcC, C”) rendrait donc compte d'environ 25 % de l’énergie '/ effectivement émise.

Considérons la série (Io — Ra RaC, C') homologue de (RdAc-> AGO LC) (On néglige Ac, dont le rayonnement G est très peu important).

La quantité de Io en équilibre avec { g. (Ra — RaC, C') débite par heure (°) 186,2 cal.-g. La part des rayons £ primaires et secondaires est ici 6,3 cal,-g.h1,

40 ALEXANDRE SANIELEVICI

celle du rayonnement y ést 9,1 cal. g. h-1 (2). La répartition d'énergie sera donc :

Energie E(4 Lr) des ra On Pare LATE ee EEE RES roeta CAN » ES » BEN Ne STAR SO SES Mr Don ME A RM EN AC 3,3 %

» Ey » PRO AIUE nn ET MN OR CP REA ET ASIN PONT PRE en SEAT OUT 100,0 %

La répartition d’énergie dans les deux séries homologues apparaît ainsi comme tres analogue, sinon identique.

Remarque. — La courbe IV (fig. 10, page 28) donne l’affaiblissement de l'énergie du Ra en équilibre, d’après les mesures calorimétriques de I. ZLo- TOWSKI (*). En la comparant avec la courbe II (affaiblissement de l’énergie de Ac en équilibre), on constate que le rapport des énergies non absorbées : | — augmente en fonction de l’épaisseur de Pb traversée, jusqu’à un maximum

AC correspondant à environ 3 cm. Pb.

r Ra ; ; ; 3 Le

Pour 1 em. Pb, le rapport Fr. est égal à environ 6, ce qui correspond au AC

fait que l’ionisation / d’une préparation de Ra en équilibre, mesurée à travers 1 cm. Pb est environ 6 fois plus forte que l’ionisation y produite dans les mêmes conditions par une préparation d’actinium en équilibre, équivalente au point de vue de l’activité à.