I. — RAYONNEMENT DES CENDRES VÉGÉTALES

Absorption du rayonnement par les cendres elles-mêmes.

L’absorption du rayonnement p du potassium par le sel qui : l’émet a été étudiée par M. HENRIOT (52). Les résultats auxquels il a été conduit, confirmés par M. GUÉBEN (46), paraissent établis avec une certitude suffisante pour qu’on puisse espérer trouver dans une étude comparative du rayonnement des cendres un premier argument en faveur de son identité avec celui du potassium qu'elles contiennent.

Lorsqu'on augmente l’épaisseur de la couche d’une substance active répartie sur üune surface invariable, le courant d’ionisation augmente tout d’abord proportionnellement à l'épaisseur, puis il croit moins vite; enfin il atteint une valeur limite à laquelle il se maintient quelle que soit cette épaisseur.

Cette « saturation » se produit lorsque le rayonnement des couches sous-jacentes est totalement absorbé par une couche supérieure qui seule joue un rôle efficace dans l'émission du rayonnement et dont l’épaisseur bien définie est précisément égale à l’épaisseur de saturation.

On a pris l’habitude d'exprimer cette épaisseur de saturation en gr./cm?, parce que sous cette forme simple elle intervient directement dans le calcul du coefficient d'absorption et qu’il est possible de la déterminer avec précision par pesée, alors que sa mesure directe en mm. est assez incertaine.

Pour les rayons 8 de l’oxyde d’uranium l'épaisseur de saturation est de l’ordre de 2 gr./cm? (68), tandis que pour les rayons £ du sulfate de potassium elle est de 0,5 gr./cem? d’après

M. HENRIOT et de 0,55 gr./cm? d’après M. GUÉBEN. En ce qui con-

Les TO

cerne le rayonnement 3 du sulfate de rubidium beaucoup plus facilement absorbable, M. HENRIOT estime que le courant maximum est atteint de facon certaine pour 0,2 gr./cm?, mais que déjà pour 0,02 gr./em? on obtient les 9/10 de ce courant maximum.

Désignons alors Ip l'intensité du courant d’ionisation produit par une couche de cendres d'épaisseur p gr./em? et par lx l'intensité du courant correspondant à la saturation, c’est-àdire à une couche d’épaisseur infinie. D’autre part soient À le coefficient d’absorption et & la densité des cendres.

Si l’on admet que le rayonnement est homogène, c’est-à-dire que l’absorption a lieu suivant la loi exponentielle, un calcul classique (52) montre que l’on a

6 À RES Ne 2») D

d’où l’on tire pour le coefficient massique d’absorption la valeur :

qui doit être constant si le rayonnement est bien homogène comme nous l’avons supposé.

Nos premiers essais se sont exercés sur des cendres totales de feuilles de Vigne Vierge récoltées par nous-même dans le jardin de l’Institut PASTEUR (environ 480 feuilles, représentant au total un poids de 405 gr. à l’état frais, ce qui correspond sensiblement à 86 gr. de matière sèche).

Ces cendres étaient étalées sur une surface de 40 cm? environ et les mesures d’activité étaient effectuées l’une à la suite de l’autre dans un intervalle de temps tel que le temps de chute à vide sur 2 divisions de l'échelle n’a pas varié de façon sensible entre le début et la fin des essais. Les résultats obtenus sont résumés dans le tableau suivant.

Tan

VIGNE VIERGE (cendres)

Temps de chute Intensité du Poids des Epaisseur pour 2 divisions courant Me a en gr/cm?

cendres 8r/ avec les à vid D) 2 en grammes P cendres a vide Fe F ELA :

ri l 0 0 901!

1,882 0,047 511 48sec 0,016 3,764 0,094 441 0,023 6,087 0,152 38m 5oset 0,029