EN COS RO

Comme ces oscillations satisfont aux conditions à l'origine, elles expriment en première approximation le mouvement qui se’ produit réellement dans les conditions indiquées. On aura donc, sui

vant (30) :

5e u) — u), w + «4 Xi (cos wyt+ cos wt) = XG COS — ET nel.

5e . D— un, ,. à + 0} ne — 5 (cos w4 f — cos wt)= x sin —— + sin t

La figure 10 indique, suivant le mode générale-

—+ ment employé, les phénomènes. Le vecteur OA

de valeurs —* tourne avec la vitesse angulaire w,

autour de © et le vecteur AB de même longueur tourne avec la vitesse angulaire « autour de À. Au temps t—0o, les deux vecteurs ayant la même direction sont confondus avec la droite OX; x, est

la projection sur OX du vecteur résultant OB dont

OL

la valeur est x, cos t, x, celle du vec-

. DER 0) teur OC de valeur xo sin ENTRE t. Comme la vitesse relative de rotation w—w,du deuxième vecteur par rapport au premier est faible, les triangles

OAB et OAC ne changent que très lentement de

forme pendant que leur côté commun tourne autour de O avec la vitesse w, : x1 et x: sont pour ainsi dire des oscillations harmoniques de pulsaw + w4 : 2

variables : l'amplitude de l’un diminue tandis que celle de l’autre augmente. Âu moment où l’une s'annule, l’autre atteint sa valeur maxima et inversement. Le temps t qui s'écoule entre deux

tion dont les amplitudes maxima sont

amplitudes successives nulles caractérise la durée d'un battement, En d'autres termes, t est le temps que le vecteur tournant AB met à faire un

Temps sec.