MALO UE

dx étant le diamètre du conducteur x et r; sa résistance, non inductive, en ohms. Si les conducteurs sont inégaux ou de natures différentes, c’est-à-dire Si O1 7 G2, On a :

VAN IE 2 ©. 1074 . log Dcice Doc étant la distance entre les deux conducteurs de surfaces inégales

O1 Et G; NS re O 2 TUE

c’est-à-dire la pulsation du courant. En d’autres termes, c’est A, qui exprime les influences mutuelles électromagnétiques et leur conséquence sur la répartition des électrons dans les conducteurs, lors du passage du courant. Mais, sous cette forme, le problème ne se présente pas assez nettement et ne peut faire l'objet d’une analyse mathématique. Pour obvier à cet inconvénient, Maxwell a introduit une simplification, acceptable dans la plupart des cas, et donnant, avec un haut degré de précision, la valeur de À.

D’après Maxwell, la distance géométrique moyenne entre des conducteurs pleins est donnée par l’équation intégrale :

Ga + 62 108 Doso = fo, Te log Dé 0 . do1. do

dans laquelle 6, et 6 mesurent les surfaces latérales des conducteurs considérées et do;, do, les accroissements élémentaires de ces surfaces. Il en résulte les expressions suivantes pour déterminer À : ÀA=j.2&.10-t.log Das = loi. POUT, Gr — GS et A=j.2&.10—.10g Doc pour 6, < On peut en conclure que la distance géométrique moyenne entre deux conducteurs de section circulaire, pleins ou Creux, dont l’un n’entoure pas l’autre, est égale à la distance des axes de ces deux conducteurs, et que la distance géométrique moyenne de deux conducteurs de section également circulaire, dont l’un est creux et entoure concentriquement ou excentriquement l’autre, plein ou creux, de diamètre plus faible, est égale à la distance géométrique moyenne entre le conducteur enveloppant et le conducteur enveloppé.