CAS PARTICULIER

Le champ est créé par un pôle unique unité situé à la distance r de l'élément; ses cosinus directeurs, là où se trouve l'élément, sont À, u, v.

La force électromagnétique a pour composantes :

1 (vdy — ydz),

(Adz— dx), e (udæ — xd).

Ce sont les expressions du K 74; l'action d'un élément sur un pôle est par conséquent égale et de sens contraire à l'action du pôle sur ‘élément. Le sens est bien contraire; car, au $ 74, À, RE CC rapportent à la direction élément-pôle ; ils se rapportent iei à la direction pôle-élément.

Nous retrouvons la difficulté déjà signalée : nous admettons, au $ 74, que l’action d'un élément de courant sur un pôle est appliquée au pôle; nous admettons ci-dessus que l’action d'un pôle sur un élément de courant est appliquée à l'élément. Les forces, égales et de sens contraires, ne sont donc pas opposées; l’une ne peut être équilibrée par l’autre que grâce à l’adjonction d’un couple.

Nous avons déjà fait observer ($ 83), que seul le champ d’un circuit fermé intervient dans les expériences. Peu importe dès lors le point d'application réel des forces dues à chaque élément, pourvu que la résultante de tous les couples provenant des différents choix pour la position de ces points, soit nulle quand il s'agit d'un circuit fermé.

Récrivons les propositions admises.

1° On peut calculer les actions des courants sur les aimants et réciproquement par les deux lois dites de Biot et Savart et de Laplace.

%% Le point d'application réel de l’action d’un champ sur un élément de courant est sur l’élément lui-même.

3° Le point d'application de l’action d’un élément sur un pôle peut être mis sur le pôle, pourvu que le calcul porte sur un circuit fermé, seul cas expérimentalement réalisable.

Cette dernière proposition ne préjuge en rien la position réelle du point d'application : il est possible que le problème de sa détermination soit un non-sens.