Ampèremètres industriels
1°. — La construction des ampèremètres industriels ne diffère de celle des appareils de laboratoire que par la nécessité de les rendre transportables et d'avoir une graduation pas trop compliquée (on doit utiliser des déviations considérables).
La bobine est donc montée sur pivots avec chapes de pierre dure, Le courant entre et sort par des ressorts spiraux (en alliage non magnétique, bronze phosphoreux, par exemple) qui produisent le couple directeur. La bobine se meut dans un entrefer cylindrique constitué le plus souvent par un aimant en forme de C et par un tube de fer placé entre les pôles. Une aiguille indicatrice d'aluminium est solidaire de la bobine; sa pointe se déplace sur une graduation qui est tracée sur une glace étamée à sa partie postérieure (afin d'éviter les erreurs de parallaxe dans l’observation, voir notre Cours de Thermodynamique, $ 14).
La bobine est enroulée sur un cadre d'aluminium; l’entrefer est très réduit (de l’ordre du millimètre) et parfaitement alésé; le cadre, très mince, laisse de part et d'autre un espace libre de l’ordre de
quelques dixièmes de millimètre. On réalise ainsi des champs très intenses (qui dépassent 2000 gauss dans certains types d'appareils); le champ terrestre n'a pratiquement plus aucune influence.
2%, — Reste la graduation : chaque inventeur a son procédé qui est naturellement le meilleur.
a) Si le champ dans l’entrefer est radial ef d'intensité uniforme (dans ce cas, le champ n’est plus uniforme, puisque l'uniformité implique le parallélisme des lignes de force), la bobine est toujours placée de la même manière par rapport à lui. Le couple électromagnétique est proportionnel à l’intensité du courant et indépendant de la déviation. Comme le couple dû aux ressorts spiraux est proportionnel à la déviation, celle-ci est proportionnelle à l'intensité du courant. Les traits de la graduation sont équidistants.
La figure 179 représente schématiquement un dispositif réalisable.
Un seul côté de la bobine subit
He A7e. le champ. Les autres dispositifs
reviennent à peu près à celui-là;
les différences consistent dans le rôle qu'on fait jouer au cylindre
intérieur au cadre dans la fermeture du circuit magnétique. Il est
au surplus douteux qu’on obtienne rigoureusement un champ radial d'intensité uniforme.
b) Le second cas extrême {aussi difficile à réaliser rigoureusement) consiste à obtenir dans l’entrefer cylindrique un champ uniforme (dont les lignes de force sont parallèles et l'intensité constante, fig. 178). Pour agrandir l’espace angulaire où la graduation reste admissible, les spires de la bobine ne sont pas parallèles au champ dans'la position d'équilibre initiale; elles font avec lui l'angle 8, (fig. 180 en haut). L’équation qui relie l'intensité du courant à la déviation prend la forme :
0 ï Co TER T (0 —0,) = br. sas
La discussion est analogue à celle du $ 157. Le lecteur construira le faisceau des courbes (1), où 6, est le paramètre variable; elles sont analogues aux courbes de la figure 173, où 0 remplace &.
À mesure que 0, croît, la tangente de départ est plus voisine de l'horizontale.
L'asymptote horizontale (i—oc) correspond à la condition 6—0+-90°; elle s'élève à mesure que 0, croit.
has stats" ott d'éss 0 nat dit ut OR et à ÉÉRS i n ,
GALVANOMÈTRES ET ÉLECTRODYNAMOMÈTRES 299.
L'écartement des traits de la graduation qui correspond à Ai— Constante, pour un 6, donné, croît d’abord quand le courant part de zéro, passe par un maximum, puis décroît très rapidement.
