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Cherchons à quelle condition le pont est équilibré identiquement pour l’état variable, c'est-à-dire à quelle condition l’aiguille du galvanomètre reste au zéro au moment où l’on ferme et où l’on ouvre le circuit AC contenant la pile.

S'il ne passe jamais rien dans le galvanomètre, les forces électromotrices sur les circuits AB et AD d’une part, BC et DC de l'autre, sont à chaque instant respectivement égales.

D'où les conditions :

la Us; (2) di s di ur, +L, ce = ir + Li, Ut) li — ls. (3)

Ces équations sont satisfaites si l’on a :

re L, à Pos MR P 4 ri Ra (4) En effet, en vertu de (1), puis de (3), l'équation (2) devient : Da les DU 2e LP lale . Il suffit d'introduire cette condition dans la seconde équation (2) pour retrouver (4). ns s5B Nous pouvons équilibrer le pont pour l'état permanent d’une infinité de manières ; il s’agit de trouver par tâtonnements un équilibre qui vaille aussi pour l'état variable.

D'après (4), il faut, après chaque tâtonnement malheureux, modifier le rapport des résistances des branches qui contiennent les selfinductions non négligeables. On comprend maintenant pourquoi, dans la comparaison des résistances par le pont de Wheatstone, on commence par fermer le Circuit.de la pile à l’aide d’une clef spéciale, avant de fermer la diagonale du galvanomètre, qui est ainsi hors circuit pendant l’état variable

. Certes, on supprime la self des boîtes de résistance par un enroulement convenable {$ 170); mais comme il est impossible de la supprimer des enroulements dont on mesure la résistance, la précaution est nécessaire.

- ®%, — EXxISTENCE DES COEFFICIENTS DE SELF-INDUCTION.

Je prie le lecteur de faire attention à ce qui suit : chaque fois qu’une bobine contient du fer, il est absurde de parler de son coefficient de self-induction. Cette proposition, que nul ne songe à contester, est d'autant plus importante à graver dans l'esprit, que les ingénieurs passent leur vie à faire de beaux calculs sur les coefficients de self de bobines contenant du fer. Je suis loin de leur contester le droit de fixer les idées par des calculs grossièrement approchés ou, si l’on veut, par des calculs s'appliquant à des cas idéaux fort éloignés de la réalité; à la condition, toutefois, qu'il soit bien entendu qu'il s’agit de cas idéaux ou d’approximations grossières.

Le coefficient de self L est, par définition, le facteur par lequel il faut multiplier l'intensité du courant qui passe dans un circuit pour obtenir le flux d'induction que le circuit s’envoie dans lui-même. Il n'existe sans ambiguïté, c’est-à-dire il n’a de valeur indépendante de l'intensité du courant, que si l'intensité d’aimantation du magnétüisme induit est proportionnelle au champ, ce qui est grossièrement erroné pour le fer. 6

Assurément il nous est toujours permis de mettre le flux d’induction qu'un circuit s'envoie dans lui-même sous la forme Li, où & est la valeur actuelle du courant. Mais alors L est une certaine fonction de la valeur actuelle et des valeurs antérieures du courant (hystérésis) : ce n’est plus un paramètre caractéristique du circuit.

Ces remarques s'appliquent aux coefficients d’induction mutuelle.