Rotations électromagnétiques

Une portion CABD d'un circuit est rendue mobile autour d’un axe; ses extrémités plongent dans deux rigoles circulaires en cuivre rouge remplies d’une solution de sulfate de cuivre.

On demande le couple auquel elle est soumise, sous l'action d’un aimant que nous réduirons à une masse m positive située en N.

1°. — Appliquons la loi de Laplace.

La force sur l'élément AB est dans un plan normal au champ et à l'élément. Si l'élément AB n'est pas dans un des méridiens de l'appareil, le tableau par exemple, seule est efficace sa composante dans ce plan : nous pouvons donc raisonner comme si le circuit CABD était constitué par la série des projections des éléments sur les méridiens où ils se trouvent. Puisque le phénomène est de

révolution, il est permis de rassembler ces éléments dans un même méridien, ce qui transforme le circuit en une courbe plane. En définitive, nous pouvons substituer à la courbe gauche donnée

Fig. 250.

la méridienne de la surface de révolution, obtenue en faisant tourner la courbe gauche autour de l’axe.

Nous verrons plus loin la raison concrète de cette substitution.

Soit NA — FR, EA — p.

La force dF et le couple dT' sur l'élément ds—AB, ont pour expression :

Re Se dre ape Te 7 dl = mlds. rl .sin6.d6.

D'où T = mI (cos 6, — cos 6).

Le couple ne dépend que de la position des bouts du circuit mobile.

Le travail pour un tour complet est :

G—2rT —1.2rm (cos 0, — cos 0;).

Dans le cas de la figure 250, le couple n’est pas nul : l’appareil mobile tournera donc indéfiniment dans le même sens.

Une remarque est nécessaire. Dans le cas où l’aimant est supprimé, la position du conducteur mobile n’est pas quelconque. En effet, le courant doit toujours se fermer quelque part; d’ailleurs, le circuit tend à s'envoyer dans lui-même un flux maximum : le conducteur mobile doit prendre un azimut tel qu'il en soit ainsi.

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