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qui exige une certaine densité superficielle d'électricité également variable. Heureusement elle est très petite, et nous pouvons la négli-

| ger:ce qui nous permet de poser l'identité du courant à chaque 0 instant tout. le long d'un conducteur sans dérivation.

(RE 262. Remarque sur les forces électromotrices le long : KR d’un circuit.

‘35 1°. — Conformément au paragraphe 261, nous admettons que le ‘1 courant est le même :

40 410608 of,

| tout le long ui circuit ABCDE.

D Montrons les conséquences de cette He eathoses nous préciserons

D ainsi ce qu'on doit entendre par forces électromotrices appliquées.

1 2 3 . LA À B œ An: Ê » Fig. 276.

Me Les forces électromotrices appliquées respectivement le long des 35088 segments AB, BC, .., de résistances r,, r,, ... et de réactances k, "708 ? ? nl 19 29 ?

Has ec SON’: h e = E, cos (wt + oi), e,— Es cos (ot + 0), “ La force électromotrice totale entre les points A et E est : e—E cos (wt+o). ss

Les propositions précédemment démontrées donnent pour les divers segments :

E, -E rh ka Te Do Bu pans … (4)

La considération du fil entier fournit l'équation 5 eee; +... —E sin (wf+o), (2) E E D:

ER te o —=— = 3 27 VOA ARE er (3) Ces relations ne sont pas contradictoires.

En effet, l'équation (2) implique les conditions :

Esino—ŸYE:sing, Ecoso— DE, cose,, ARC F ŸE, sin :—(YE, sine, )* E A RD 2

( 1 oi) Te) 1 COS où) , 6? JE, cos

Remplaçant SIN Qi, SIN Pa, +. COSQ, COS Do, NO LRU MARS CT à leurs valeurs tirées des équations (1), on retrouve les équations (3).

On a en effet {$ 253) :

Essmo—Tlk,, E,coso, —1Ir,.