MéTaone DE Fosrer

Faisons tourner une bobine de surface S au centre d’un solénoïde. d’axe horizontal, autour d’un axe vertical parallèle aüx spires de la bobine. Le flux est à chaque instant :

$—0,4.rniS cos; 6 est l’angle des axes de la bobine et du solénoïde; n est le nombre

de spires de celui-ci par centimètre.

La force électromotrice induite est à chaque instant :

CTP SAT ARR 10 T— 10 - ArniS sin 0 .

n PAC

‘TR CPR EUR , | RE À Soit Lo — de? la vitesse angulaire constante. La force électro- % 4 + 1 motrice induite est maxima pour 0—#:2; sa valeur est alors : $ < VE : ?

2 E—10—° 4rniSo.

__ Nous n'avons pas à tenir compte du champ terrestre, si nous 708 plaçons l'axe du solénoïde de manière que la composante horizontale x E t . ® e: de ce champ lui soit normale.

Supposons que la bobine ordinairement ouverte (dans la figure 295 elle est schématiquement représentée par une seule spire afy) ne soit L # 5 %4 LS PA PU Le 1 a f À i | | fn DIT : 2 + e e Fig. 295.

De à < Sr à we e

fermée sur un circuit extérieur abcd qu'un instant très court au

moment du maximum, c'est-à-dire au voisinage de 0—7x : 2. 5 Supposons qu'entre les extrémités à et b de ce circuit ordinairement ouvert existe une différence de potentiel précisément égale à E, obtenue en faisant passer le courant i dans une résistance convenable r mise en série avec le solénoïde : E—ri. À Dans ces conditions, il ne passe aucun courant dans la bobine au mL. moment de la fermeture, ce qu'indique un galvanomètre sensible G. ' - La self-induction de la bobine ne joue donc aucun rôle.

Le réglage précédent obtenu, on a :

-14 E=ri—10-4rniSo, r—10-%, 4rnSw —10. 8r2NnS, E. où N désigne le nombre de tours par seconde.

.. 2. — On peut utiliser le champ terrestre d'intensité H.

‘4 La force électromotrice maxima est alors :

Le 10%. HSo.

1e On l'équilibre (comme précédemment) au moyen de la différence

I AET ap,

de potentiel aux bouts de la résistance r { cuit traversé par un courant d'intensité ;