Moment magnétique total d’un aimant permanent

1°. — Les aimants sont dits permanents quand la polarisation est rigide, c'est-à-dire qu'elle n'est pas sensiblement modifiée par un champ extérieur. Un aimant permanent est donc complètement défini quand on donne en tous ses points les composantes AB; Grde l’aimantation.

Plaçons-le dans un champ uniforme : l'expérience montre que l’espace qui entoure la Terre peut être très exactement considéré comme tel, loin des aimants artificiels et des masses importantes de fer. Déterminons son mouvement comme conséquence de la théorie précédente; comparons aux phénomènes.

Sur chaque masse élémentaire m appartenant à l’aimant agit, outre le champ uniforme, le champ dû à toutes les autres masses appartenant à l’aimant. Les actions réciproques de ces masses ont même directrice, sont deux à deux égales et de signes contraires : elles déforment le corps (à la vérité, d'une manière négligeable), mais ne peuvent lui communiquer un mouvement d'ensemble. Nous n’avons à tenir compte que du champ dû aux masses extérieures qui, par hypothèse, est uniforme et d'intensité H.

L'expérience fondamentale de l'aimant brisé ($ 39) nous a conduit à distinguer le magnétisme libre du magnétisme fotal. Le magnétisme —- d’une molécule polarisée peut être plus ou moins complètement annihilé par le magnétisme — de la molécule polarisée voisine. Nous venons même de définir ($ 45) des aimants où le magnétisme libre n'existe plus qu'à la surface.

Nous savons que le magnétisme libre d’un aimant est défini par une densité de volume », et une densité de surface 5 :

DA 0B dC (+ +) o— À + Bf + Cy.