NON PT
Quand la normale au miroir vient en ON, tournant de l'arc SN l'image du spot vient en S', tournant de l'axe double SS —928N
Soit OS—1 mètre. Un degré à un mètre vaut y A
Si le miroir tourne de 1°, le spot se déplace de 35 millimètres.
On observe au dixième de millimètre, soit au 1/350 de degré, soit à 10 secondes d’are près.
Dans la pratique, l'échelle est rectiligne, de 50 centimètres de long, en celluloïid ou en papier calque collé sur du verre; elle se confond tant bien que mal avec la tangente au cercle AB. Il y a deux inconvénients : Fig. 71.
les déplacements du spot ne sont plus proportionnels aux rotations du miroir; la mise au point est mauvaise, sauf pour une position du miroir.
9, - EmpLor D'UNE LUNETTE ET D'UN MIROIR PLAN.
Un miroir plan donne de l'échelle AB (centrée sur l'axe de rotation) une image A'B'.
Quand le miroir tourne de l'arc MM”, l'image glisse sur le cylindre d'un are double A'A'—929MM".
Elle vient en AB”.
On vise en V avec une lunette L. Quand le miroir tourne, on voit défiler les traits de l’échelle sur le réticule de la lunette.
Par exemple, dans la première position du miroir, on vise l'image du point a; dans la seconde, on vise l'image du point b.
La sensibilité est la même ï que plus haut, mais la précision des mesures est plus
[il
grande.
Comme échelle courbe, on ; emploie des règles de bois Fig. 7.
ou de métal fixées sur un gabarit découpé dans une planche. On utilise aussi des règles droites : on se heurte aux inconvénients signalés ci-dessus.
Les miroirs sphériques sont généralement très minces; ils se déforment aisément, On doit les coller avec un peu de cire vierge appliquée, comme de la soudure, avec un bout de fil de fer chauffé.
60. Démonstration de la loi en raison inverse du carré des distances.
Plaçons en O l'aiguille d’un magnétomètre. Étudions les déviations « produites par un aimant dans les deux positions À et 2, en fonction de la distance r (fig. 73).
L'expérience montre qu'elles sont bien représentées par les formules :
M ga fr, gear), (1)
données au $ 57, où les À et B sont déterminés par l'expérience.
Or la forme des développements en série (suivant les inverses des puissances paires de la distance) suppose l'exactitude de la loi en raison inverse du carré de la distance; inversement, la conformité des résultats avec les formules (1) prouve l'exactitude des hypothèses fondamentales.
La vérification précise est due à l'illustre Gauss, qui a mis ainsi hors de doute la loi de Coulomb, c'est-à-dire la possibilité de calculer les phénomènes en partant de molécules polarisées dont les masses, égales et de signes contraires, agissent en raison inverse du carré de la distance : ce qui du reste ne prouve pas la réalité objective de ces masses. |
61. Comparaison des moments magnétiques par la méthode du magnétomètre.
On fait agir les aimants sur laiguille d'un magnétomètre, dans l'une des positions fondamentales et à la même distance du centre des aimants à comparer au centre de l'aiguille du magnétomètre (fig. 73). Si cette distance est un multiple suffisant de la longueur de tous les barreaux, les moments sont entre eux comme les déviations de l'aiguille.
La méthode perd toute simplicité quand cette condition n'est pas satisfaite. Pour l'employer, il devient
Fig. 73. nécessaire d'opérer pour chaque bar-
| reau au moins à deux distances, ce
qui permet de calculer le coefficient du second terme du développement en série (8 57).
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62. Comparaison de champs horizontaux à peu près uniformes. Déflecteurs.
1°. — DéFLECTEUR DE POUILLET.
Un cercle de cuivre ou de bois peut tourner dans son plan horizontal autour de l'axe O ; en O est le centre d'une aiguille aimantée suspendue par un fil de cocon, par conséquent libre de s'orienter dans ce plan.
Le cercle porte deux aimants horizontaux dans le prolongement l'un de l’autre; leurs pôles de noms contraires sont en regard. Ils
Fig. 74.
créent au point O un champ horizontal sensiblement uniforme (fig. 51), d'intensité n. On peut enlever les aimants et les replacer dans des positions toujours identiques.
Enlevons les aimants, déterminons la direction de l'aiguille (méridien magnétique). Replaçons-les, déterminons la déviation à de l’aiguille hors du plan méridien magnétique, quand les aimants sont normaux à l'aiguille déviée : c’est alors que ÿ est maximum.
On trouve : Hsinÿ—"n. (1)
L'intensité du champ résultant est alors Hcosÿ, comme on le peut vérifier en déterminant la période de l'aiguille écartée de sa. position d'équilibre.
Soit T la période primitive, T, la nouvelle; on a :
T2— TT? cos à.
L'’aiguille est devenue paresseuse ; elle dort.
Recommençons l'expérience en un autre lieu, par exemple sur le pont d’un navire, après l'avoir exécutée à terre ( voir tome IT); nous trouvons une autre déviation À’ :
H'sind —»; DO SU si. = H'ein 0e d’où enfin le rapport: H':H.
