C K KG

En effet, portons à partir du point 0 la longueur 01 = EC = E'C, des barres d'excentrique, et menons par le point I la perpendiculaire à la ligne d'action 01 ; projetons les points C et C sur cette perpendiculaire, et répétons la même construction pour les points E, E', e relativement à la perpendiculaire menée par 0 à OK. On a, puisque l'on suppose les bielles égales à leur projection sur OK :

or:

et :

Cc = Ea

Kl = C c -f

cd = E' ft -f

(Ce — Ce)

(Ea — E'ft)

donc:

K I = e rf.

La distance Kl représente donc à chaque instant l'écart, par rap-

port à sa position moyenne, de la tige commandée par Texcentrique Oe. Cette propriété est vraie pour des excentricités et des angles de calage quelconques.

Nous avons supposé la coulisse droite, mais la propriété démontrée s'étend à une coulisse de forme courbe ; en effet, le point K' de la coulisse se déplace comme le point K de sa corde, si Pon suppose que Tobliquité de l'élément KR' n^altëre pas Pécart.

La propriété continue à être vraie sous les mêmes restrictions lorsque le point K est extérieur aux points CC; elle est vraie également lorsque la coulisse reste à hauteur constante (fig. 188), et que le coulisseau est relié à la tige du tiroir par une bielle.

Fig. 188

Il résulte immédiatement de cette propriété que Pon peut, au moyen de deux excentriques actionnant une coulisse, réaliser pour le coulisseau le mouvement qui lui serait donné par Pun quelconque des excentriques fictifs dont les centres sont situés sur la ligne indéfinie EE', il suffit à cette fin de donner au coulisseau une position convenable.

Reprenons (fig. 189), Pépure du système Meyer, en supposant la quantité y\ constante ; proposons-nous de (aire varier Pintroduction depuis zéro jusqu^à la limite permise par le tiroir, en nous imposant la condition qu^il ne peut y avoir réouverture du tasseau pour aucune de ces distributions ; c^est-à-dire, que la réouverture se produira au plus tôt pour la position OD de la manivelle ; tous les cercles des écarts relatifs devront passer par le point e'j, et comme ils doivent aussi passer par 0, leurs centres sont sur la perpendiculaire élevée au milieu

TIROIRS SUPERPOSES

de Oe^^^ et sont situés en lo pour Tintroduction minimum et en I^ pour Pintroductiott maximum. Pour obtenir ce résultat, le centre de i^excentrique de détente doit voyager dans i*épure sur une ligne parallèle à lo II, et entre les positions E'o E'i ; or, c'est ce que Ton obtiendra par un système à coulisse conduit par deux excentriques que Ton: peut choisir à volonté (par exemple OE', et OE',). On pourra même supprimer Pun de ces excentriques, et le remplacer par un mouvement réduit emprunté au piston, équivalent à celui que donnerait Pexcentrique Oe", etc. On trouvera facilement une foule d'applications de ce principe.

Parmi les systèmes que Ton peut rattacher à cette théorie générale, nous mentionnerons les suivants.

Ransomes^ Sims et Jefferies (*). — Ou peut faire en sorte que la

Flg. 190

ligne E\ V ^ passe par le centre 0, Pun des excentriques du tasseau

(1). Engineering, 1889, 1®' sem.^ p. 691.

peut être nul, c'est-à-dire qu'on le supprime, en rattachant la coulisse par Tune de ses barres dans le voisinage du centre de l'arbre.

Buckeye à Salem, Ohio (fig. 190). — OE est Texcentrique principal, conduisant la tigeT du tiroir par la barre EA : le point A est soutenu par le levier pivotant lA, I est une articulation fixe. L'excentrique de détente OE' conduit la tige t du tasseau par Pintermédiaire du levier LU, articulé en M sur le bras lA. Le mouvement absolu de L' s'obtient, par le théorème de Guinotte, en considérant la barre LM comme une coulisse. On reconnaît facilement que ce dispositif donne au cercle des écarts relatifs un diamètre constant quelle que soit l'orientation de 0 E', orientation qui est variable par rapport à la manivell-^. Cette condition exige toutefois que l'on ait :