SATURATION
POIDS correspondaot du mètre cube
de vapeur.
VOLUME d’uD kilogr.
de vapeur en
mètres cubes.
CD
atmosphères.
en kilogr.
par
mètre quarré.
eu hauteur de mercure
• lin.
fcf-
ni.
kf
- lü
o.oo 34
u,oo66
u,oo 5 o
o,oo 54
fO
o.otaS
ao
o, 3 oi 3
io 33 o
io'i,7
io 5 ,a
io 33 oo
et chaussées , mars i835), et après lui M. de Panibour ( rie de la machine à vapeur), ont fait usage de cette observation.
La relation très-simple
11=0 , 1 -Lt),5 — 1
est exacte à moins de près , depuis une atmosphère jusqu’à cinq.
Si l’on veut une plus grande approximation, il faut resserrer les limites des variations de pression , et déterminer en conséquence les constantes a et h\ ce qui n'offre aucune difQciiIté.
434. Pour qu’un espace clos soit saturé de vapeur d’une espèce déterminée , il suffit que cette vapeur soit un temps suffisant en présence du liquide de même nature qu’elle. Si , par exemple, cet espace est rempli de vapeur d’eau avec excès de liquide, il suffit de connaître la température commune du liquide et de la vapeur, pour en conclure , au moyen du tableau , la pression de cette vapeur et son poids par mètre cube. Si la température vient à augmenter et que le liquide reste en excès, la pression et la densité augmentent toutes deux, comme on le voit par le tableau , et restent indépendantes du volume. Mais si , au contraire , le liquide se vapoi'isait entièrement, à partir de cet instant la pression $ et le poids par mètre cube II seraient des fonctions de la température t, du volume V, et du poids P de la vapeur, fonctions données parla formule [laoj et par l’équation IIV = P ; alors en effet le corps gazeux est, dans ses divers degrés de dilatation, composé des memes molécules matérielles , et le poids P est invariable.
