FIGURE D'ÉQUILIBRE DES LIQUIDES PESANTS

Angle do raccordement d'un liquide et d'un solide. — Forme d'un liquide pesant au voisinage d'une paroi plane : i" paroi verticale; •2* paroi inclinée; 3" paroi hofîzontale. — Mesure expérimentale do l'angle de raccordement d'un liquide et d'un solide.

Adhésion des disques mouillés.

Lames parallèles. — Attractions et répulsions apparentes entre des lames parallèles plongeant dans un liquide. — Lames inclinées. — Mouvement d'un liquide entre deux lames inclinées.

Tubes capillaires. — Théorie élémentaire. — Corrections. — Expériences de Gay-Lussac. — Expériences d'Éd. Desains et de Quet et Seguin. — Influence de la température. — Expériences de M. Wolf. — Phénomènes de caléfaction.

Mesure de la tension superficielle des liquides qui mouillent le verre. — Comparaison des divers procédés employés pour mesurer la tension superficielle.

Suspension des liquides dans un tube capillaire ou sur un tissu à larges mailles.

Chapelets capillaires. — Corps poreux.

Influence de la capillarité sur l'évaporation.

Principes de la théorie de Gauss.

ANGLE DE BACCORDEMENT D'UN LiaUIDE ET D'UN SOLIDE. -- Jusqu ici nous avons étudié les effets de l'énergie superficielle sur des systèmes ne comprenant que des liquides; mais les principes exposés ci-dessus sont absolument généraux, et quand le système étudié comprend des corps solides il n'y a d'autre particularité à faire intervenir que la rigidité de leur surface.

Proposons-nous de déterminer la condition de l'équilibre le

J. et B., I, 2*. Phys. moléc. — (4* éd., 1891.) 3

Fig. 24.

long d'une arête O {fig* 24) suivant laquelle deux fluides rencontrent une paroi solide PQ. La paroi étant rigide, les fluides sont libres de glisser à sa surface, mais non de rabandoDoer

en se déplaçant normalement. Cela posé, il suffit, pour Téquilibre, que la composante de la tension Ai,, à la surfacede séparation des deux liquides dirigée dans le plan de la paroi soit égale etde signe contraire à la différence des tensions A,,j, Aj,3 correspondant à chaciifle des surfaces de contact avec le solide. La composante normale de A,,j esi équilibrée^ par la rigidité de la parri, c'est-à-dire par une réaction élasliqœ correspondant à une déformation absolument négligeablede celte paroi dans la région qui avoisine Tarête 0.

Nous appellerons Tangle ROP = a angle de raccordement du fluide 2 avec la paroi; il est déterminé par la condilion

Si l'inégalité

Ai,8— A,,3-H Al,, cosa := o,

COS« = ^^-r

Ai,î

Ai, 3 — Aj,3 <C Ai,i

n'est pas satisfaite, Tun des liquides s'étend indéfinimenlàla surface de la paroi et l'on dit qu'il la mouille.

Nous n'avons pas de procédés directs pour la mesure d^ tensions superficielles Ai,3 et A,,3; mais l'expérience établfl que les deux cas prévus, suivant que l'inégalilé (2) esloun'esl

pas satisfaite, sont réellement offerts par la nature: ainsil'ew mouille le verre en présence de l'air, et l'angle de raccorde' ment a du verre et de l'eau est de i8o<». Au contraire avecl'aifi le mercure et le verre, l'angle de raccordement a unevalea? déterminée, voisine de /|5<».

On peut montrer expérimentalement la constance de l'anc** de raccordement par les expériences suivantes. Prenonsdeax tubes communicants; coupons la branche étroite enB(/^-^"^