C.ÛCCi

Au maillechort.

Au bismuth pur.

Au bismuth de E. B. (4)...

(a) Alliage de M. E. Becquerel: Antimoine, 1 équivalent; cadmium, 1 équivalent; bismuth,

'/* du poids du mélange.

(4) Alliage de M. E. Becquerel : Bismuth, 10; antimoine, 1.

Il s’agissait ensuite de prouver que ces forces varient avec la température de manière qu’elles permettent d’expliquer le jeu des couples thermoélectriques. D’après M. E. Becquerel, la force électromotrice du couple cuivre-bismuth E.B. entre 0 et 100 degrés est égale à 0.0062 de celle de l’élément Daniell. En admettant qu’elle résulte de la variation de la force 0.0294, trouvée ci-dessus, entre 0 et 100 degrés, on trouverait la valeur de cette dernière à 100 degrés en ajoutant au nombre 0.0294, déterminé à 25°, la variation pour 75 degrés; cette valeur serait donc égale à

la force en question augmenterait donc dans le rapport de 6 à 7 entre 25 et 100° centigrades.

Une expérience faite avec un couple cuivre-bismuth du commerce a confirmé cette prévision, en accusant une augmentation de la force électromotrice dans le rapport de 5 à 6. L’accord est très-satisfaisant si 1 on réfléchit que cette expérience a été faite avec des matières différentes de celles qui avaient servi aux déterminations précédentes. M. Le Roux employait cette fois des calorimètres à mercure.

Voici les valeurs de f* à 25 et à 100 degrés:

A 25 degrés.

A 100 degrés.

Expériences de dix minutes (* ■— 3*.08 Expériences de dix minutes Expériences de quinze minutes,

ramené à dix minutes. = 3°.11 — —

Moyenne. 3°. 09 Moyenne.

La force électromotrice, calculée pour 25 degrés et pour 100 degrés, est ici représentée par -f- 17 et par H- 22 calories respectivement; elle est plus faible que pour le bismuth E. B.

Ces recherches ont mis hors de doute l’existence de forces électromotrices, fonctions de la température, aux points de jonction de deux conducteurs hétérogènes, et les mesures calorimétriques prouvent que ces forces suffisent pour rendre compte de la force électromotrice d’un couple thermo-électrique.

M. Le Roux s’est ensuite appliqué à démontrer aussi la réalité des phénomènes nouveaux découverts par M. Thomson, et il a même réussi à mesurer les pouvoirs électro-thermiques d’une série de métaux.

Comme nous l’avons déjà dit, M. Thomson émit pour la première fois l’idée (en 1852) qu’un courant électrique doit produire des effets de chaleur différents, suivant qu’il marche de la partie chaude à la partie froide, ou en sens inverse, dans un même métal. Ainsi, dans l’intérieur d’un métal dont les diverses parties se trouvent être à des températures différentes, la chaleur aurait de la tendance à pousser l’électricité dans une direction déterminée. Sans vouloir discuter ici le raisonnement par lequel M. Thomson avait démontré a priori l’existence de ces sortes d’effets (raisonnement assez discutable), nous allons voir comment il en a constaté la réalité.

Pour bien faire comprendre ce qui se passe dans l’expérience de Thomson, considérons un conducteur métallique (1) A B chauffé en son milieu sur une certaine longueur MN et refroidi à partir des points A et B. Les températures de divers points du barreau étant stationnaires, élevons en chaque point de AB une ordonnée proportionnelle à la température de ce point, nous obtiendrons ainsi la courbe AraiiB en trait plein.

Faisons passer un courant électrique dans le conducteur A B. La loi de Joule donnera réchauffement correspondant à ce courant et indépendant du sens dans lequel il circule. Si le principe de Thomson n’existait pas, il y aurait seulement changement dans la distribution des températures stationnaires dans les portions AM et NB, et cela d’une manière identique quel que fût le sens du courant. La courbe des températures serait alors repré-

(1) M. Le Roux. Mémoire déjà cité. Annales de chimie el de physique [4], t. X, p. 259.

sentée par des arcs ponctués (en petits points) et par la droite mn. Mais il en est tout autrement d’après le principe de Thomson.