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en désignant par p, s le périmètre et la section des barreaux, par/cia conduc-

tibilité intérieure, et par h la conductibilité extérieure. Or, on peut faire h constant pour toutes les substances en recouvrant les conducteurs d’un même vernis. En donnant à tous les barreaux le même périmètre et en déterminant s parla condition/es = const., on obtient donc la constance du coefficient a. Celle des coefficients P, M, N résulte ensuite de l’identité des températures extrêmes et des longueurs de tous les barreaux. M. Le Roux s’est d’ailleurs assuré par des sondages, à l’aide d’une petite sonde électrique, de la régularité de la distribution des températures dans un barreau de maillechort.

On regarde comme positif ou négatif le pouvoir électro-thermique, quand l’électricité positive, marchant dans le même sens que la chaleur, c’est-à-dire du chaud au froid, produit dans le métal considéré un dégagement ou une absorption de chaleur. M. Le Roux a déterminé par cette méthode les pouvoirs électro-thermiques des métaux suivants (l’unité est arbitraire) :

Bismuth do K. B.

Bismuth pur.

Maillechort.

Platine.

Aluminium.

Étain.

Plomb.

Laiton.

Argent.

Bouge d'aluminium au «/,

Zinc.

Cadmium.

Fer.

Antimoine du commerce ..

Antimoine de E. B.

(entre 25 et 50 degrés).

sensiblement nul.

Si l’on étudie ensuite le rôle de ces deux espèces de forces électromotrices (forces Peltier et forces Thomson) dans la production des courants thermoélectriques, et la part que chacune pourrait avoir dans le résultat final, il se trouve que, dans le couple cuivre-bismuth (courant dans le cuivre allant du chaud au froid),'aussi bien que dans le couple cuivre-fer (courant dans le cuivre du froid au chaud) les deux forces conspirent.

Or M. Thomson avait prévu l’existence des effets découverts par lui, en se fondant sur un raisonnement dont le point de départ était l’expérience de Cumming sur l’inversion des courants thermo-électriques à de hautes températures. On sait que cette inversion a lieu dans le couple cuivre-fer quand la soudure chaude arrive à 240° centigrades. Cette inversion serait difficile à expliquer, si les forces Peltier et Thomson restaient toujours de même sens. D’après M. Le Roux, il est probable que les forces Peltier ne diminuent jamais

avec la température, d’où il suit que la résultante de ces forces conserve toujours le même sens ; l’inversion serait donc due à un changement de signe des forces Thomson à dejiautes températures.

Il résulte aussi de ces recherches que les forces de l’espèce Thomson ne doivent avoir, en général, qu’une influence très-secondaire dans la production des courants manifestés par les couples les plus énergiques, car on n’observe l’inversion que dans les couples où les forces Peltier sont assez faibles, d’où il suit que dans les autres couples les forces Thomson ne sont jamais comparables aux forces Peltier. M. Le Roux a d’ailleurs comparé l’effet Thomson à réchauffement qui a lieu en vertu de la loi de Joule, en faisant passer le courant dans une seule des deux branches du conducteur, d’abord dans un sens, puis en sens contraire; on avait, dans le premier cas, un effet a. — b. i, dans le second un effet <u a — b. i, et la différence donnait 2 b. i.

Il a trouvé ainsi que, dans le bismuth, l’effet Thomson ne devait être que

ëjjy de l’effet normal, qui suit la loi de Joule. Evaluant ensuite l’effet normal

en calories, et tenant compte de l’espace occupé par la pile thermo-électrique, de l’intensité du courant, etc., M. Le Roux a trouvé que l’effet Thomson représentait 1 calorie par minute, pour un courant d’intensité égale à l’unité, marchant dans le bismuth, d’une tranche à 100 degrés vers une tranche à

0 degrés ; la force électromotrice correspondante représentait donc ou

environ 0,001 de la force d’un élément Daniell. Dans le cuivre, la même force est à peu près insensible. La force électro-thermique d’un couple bismuthcuivre serait donc égale à 0,001, tandis que sa force thermo-électrique est

égale ù 0,0062; la première serait ainsi à peu près g de la seconde.

Il ne parait d’ailleurs exister aucun rapport entre les pouvoirs thermo-électriques et les pouvoirs électro-thermiques des couples formés des mêmes métaux, comme le prouve le tableau suivant (on a toujours ajouté le pouvoir électro-thermique du cuivre, c’est-à-dire 2, à ceux des autres métaux, pour obtenir les pouvoirs des couples dans la dernière colonne).

Couples.

— Antimoine E. B.

— Antimoine du commerce..

— Ter.

— Cadmium.

— Zinc.

— Maillechort.

- Bismuth pur.

— Bismuth E. B.

Ce qui prouve encore que les forces Thomson doivent être faibles par rapport aux forces Peltier, c’est la proportionnalité manifeste des forces Peltier aux pouvoirs thermo-électriques des couples formés des mêmes métaux, propor-

tionnalité que fait ressortir le tableau suivant :

Couples. Effet Peltier.

Pouvoir

thermo-électrique.

Rapport.

Cuivre. — Antimoine E. B.