REE

que trois articles ; enfin les Pétalocbeires s'en distinguent fort bien par leurs pâtes antérieures dilatées d'une manière extraordinaire. Les Réduves se nourrissent des sucs des autres Insectes , ils les sucent avec leur bec aigu. Quelques espèces emploient des ruses pour surprendre leur proie ; ainsi on voit souvent dans nos maisons , le Réduve masqué et surtout s:i larve , couverte d'ordures et se tenant immobile dans un coin de muraille; elle attend, ainsi déguisée, que quelque Insecte, trompé par son apparence, sapprocbe d'elle , croyant ne voir que de la poussière ou un corps inanimé , et elle se jette sur lui. Quelquefois elle s'approche doucement de sa victime afin de ne pas l'effrayer et ne saute dessus que quand elle est arrivée à une distance convenable.

Lepelletier de Saint-Fargeau et Serville pensent qu'elle fait la guerre aux Punaises des lits. La piqûre des Réduves est très-douloureuse pour l'Homme ; les auteurs que nous venons de citer nous apprennent que Latreille ayant été piqué à l'épaule par un Réduve , eut sur-le-cnamp

reçue dans une gouttière du dessous

du corselet , dépassant peu ou point le bras entier engourdi , et que cet la naissance des cuisses antérieures ; état dura pendant quelques heures, suçoir composé de quatre soies roi- On connaît un très-grand nombre des, très-fines , écailleuses et poin- d'espèces de ce genre; psu sont protues. Corselet triangulaire, ti'ès-dis- près à l'Europe, les plus grandes hatinctement bilobé ; le lobe antérieur bitent l'Amérique, l'Afrique et l'Aordinairemcnt plus petit et séparé du sie. En général elles font entendre second par un sillon profond. Ecus- un petit bruit causé parle fi-ottement son triangulaire ; élytres de la Ion- de l'articulation de la tête avec le gueur de l'abdomen au moins; jam- corselet. Nous citerons comme type bes dépourvues d'épines terminales ; du genre :

tarses fort courts, de trois articles. Le Réduve masqué, Reduvius Abdomen convexe en dessous, ses personatus ,~Pah\\^ Latr.; Cimex perbords souvent relevés , composés sonatus , Linn ; la Punaise Mouche, de six segmens dont le dernier re- Geoffroy, Ins. Paris, i, g-S. Long couvre l'anus. Anus des femelles sili^ de huit lignes, d'un brun noirâtre lonné longitudinalcment dans son sans taches. Commun en France et milieu. Ce genre se distingue des Zélus et des Ploières parce que ceuxci ont le corps linéaire et les quatre pâtes postérieures très -longues et filiformes. Le genre INabis s'en éloigne parce que son corselet n'est point bilo!)é ; les Holoptiles en sont distinguées parce que leur? antennes n'ont

à Paris. (g.)

REEM. MAM. La Bible paraît designer sous ce nom le Rhinocéros , qui se trouvait alors jusqu'en Id\imée et en Arabie. (b.)

* REEN. MAM. D'oii Rangier , Rainger , Reinssthier et Régner des

REF

écrivains du moyen âge. Syn. lapon de Renne. V. Cerf. (jj.)

* RÉFLEXIKE. bot. crypt. Bridel propose ce nom comme français, pour désigner sou genre Anacamptodon. V. ce mot. (b.)

RÉFRACTAIRES. min. On appelle ainsi les substances minérales qui demeurent infusibles à l'action du chalumeau. (b.)

RÉFRACTION DOUBLE. Le phénomène de la double Réfraction de la lumière, dans son tiîijet à travers les milieux cristallisés , se lie intimement à l'élude de la minéralogie ; car il n'est presque point d'espèce minérale qui n'oflie au moins, dans quelques-unes de ses variétés , une structure cristalline; et le phénomène dont il s'agit, résultant de cette structure particulière, se montre toujours en rapport avec les diveisités qu'elle présente. Son observation, faite avec précision , fournit au naturalistephysicien d'excellens caractères qui s'ajoutent à ceux que donnent le clivage et les formes extérieures, et qui peuvent même suppléer à leur absence dans un grand nombre de cas.

Le rayon de lumière que l'on introduit dans l'intérieur d'un cristal transparent, est, suivant l'heureuse expression de Biot, une sorte de soude très-déliée, au moyen dehiquelle on interroge sa structufe moléculaire, et l'on parvient souvent à reconnaître jusqu'aux plus légères variations dans sa composition chimique.

On sait que le phénomène de la double Réfraction consiste en ce que le faisceau lumineux qui traverse un cristal transparent , se partage généralement en deux autres faisceaux qui suivent des routes différentes , et donnent ainsi deux images des objets vus au travers du Cristal , lorsque leur sépaiation est sensible. Mais cette bifurcation de la lumière n'est pas le seul fait remarquable qu'offre la double Réfraction ; chacun des deux faisceaux dans lesquels se divise le faisceau incident jouit de

REF

propriétés optiques qui ne sont pas les mêmes tout autour de sa direction, et qui établissent par conséquent des différences entre ses côtés. On distingue dans un pareil faisceau quatre côtés difierens , situés deux à deux dans des plans qui se croisent à angles droits, et dont les opposés jouissent des mêmes . propriétés , tandis que ceux qui sont dans des plans diff"érens ont des propriétés contraires; de-là le nom de polarisation donné par Malus à cette singulière modification qu'éprouve la lumière directe lorsqu'elle traverse un milieu cristallisé.

C'est Huygens qui a reconnu le premier la loi que suit la double Réfraction dans le Spath d'Islande et dans tous les Cristaux dits à un axe; Fresnel en donna depuis une expression plus générale, qui convient à toutes sortes de Cristaux , soit à un , soit à deux axes ; mais ce célèbre physicien ne se borna pas à faire connaître la loi expérimentale du phénomène. Le premier, il essaya d'en donner la théorie mécanique , et il vit bientôt qu'il ne pourrait découvrir la véritable explication de la double Réfraction , sans expliquer en même temps le phénomène de la polarisation qui l'accompagne constamment; c'est à quoi il est parvenu dans un Mémoire inséré au tome vu de ceux de l'Académie des Sciences , et ce résultat est , à notre avis , l'une des preuves les plus convaincantes que l'on puisse faire valoir en faveur de son hypothèse sur la nature de la lumière.

Dans la vue de faciliter l'intelligence des phénomènes optiques , essayons de donner une idée de cette nouvelle théorie qui repose sur deux ordres déconsidérations mécaniques, les unes relatives àla nature de l'équilibre moléculaire dans les milieux cristallisés, les autres à la nature particulière des vibrations lumineuses.

Nous avons déjà dit ( art. Cristal- 1.0GRAPHIE) en quoi consiste cette agrégation des particules intégrantes d'un corps qui constitue la Cristallisation régulière. Ce qui la caractérise.

REF

c'est la manière symétrique dont ces molécules similaiies sont espacées les unes par rapport aux autres, et le parallélisme exact de leurs lignes ou faces homologues. Ce parallélisme toutefois ne doit pas être considéré comme un résultat constant et nécessaire de toute cristallisation ou agrégation régulière de molécules semblables; et il serait facile d'imaginer d'autres arrangemens moléculaires qui conserveraient à la masse tous les caractères d'une structure homogèue; mais nous avons dû nous borner au cas le plus simple, qui est en même temps celui de la presque totalité des substances naturelles. Dans l'article piécédemment cité, nous avons établi les caraclèies des principaux genres de structure cristalline , ou , pour parler le langage des minéralogistes , des principaux Systèmes de cristallisation observés dans le règne minéral, sur les différences que présentent les espèces de ce règne dans leur clivage ou dans leurs formes extérieures; mais on peut aussi les faire dériver,de la considération des axes de crislaltisation auxquels conduit l'examen des conditions générales de l'équilibre moléculaire.

Dans tout assemblage de molécules en équilibre, si l'on suppose qu'une de ces molécules se déplace infiniment peu , elle éprouvera aussitôt une résistance de l'élasticité du milieu environnant, et elle sera repoussée soit dans la direction même de son déplacement, soit dans une autre direction. Pour qu'elle tende à revenir à sa première position en suivant la ligne même de son déplacement, il faut que les forces partielles qui la repoussent de droite et de gaucîie, dans chaque plan passant par cette ligne, soient égales entre elles. Or, le calcul prouve que dans tout système de points matériels en équilibre, il y a toujours , pour chacun d'eux , trois directions rectangulaires pour les-

auelles celte condition est remplie ; et e plus ces directions sont les mêmes pour toutes les molécules du milieu , lorsqu'il est cristallisé. Ce sont ces

REF

trois directions fixes que Fresncl appelle les axes d'élasticité du milieu, et que nous considérons avec lui comme les véritables axes de cristallisation.

Si l'on prend ces trois axes pour axes de coordonnées du milieu, et que l'ou représente par a^ , b^ , c* les forces élastiques qui se développent suivant ces trois directions rectangulaires, a, b, c seront les trois demi-axes d'unesurface, ayant pour centre l'origine des coordonnées , et dont chaque rayon, élevé au carré, mesurera la force élastique du milieu , décomposée suivant sa direction. Ceci est encore un résultat du calcul ; de plus, il y a toujours deux plans diamétraux qui coupent cette surface suivant un cercle; ils passent par l'axe moyen, et sont également inclinés sur chacun des autres axes. Les deux directions normales à ces plans jouent un rôle remarquable dans les phénomènes de double Réfraction. Si l'on coupe un Cristal perpendiculairement à l'une de ces directions, le rayon de lumière qui tombe à angles droits sur la surface, n'éprouve ni double Réfraction ni déviation en pénétrant le Cristal.

On donne à ces deux directions le nom à.' Axes de Réfraction ou à'jJxes optiques , pour les distinguer des axes d'élasticité ou de cristallisation.

Maintenant les différentes valeurs des demi-axes a,b, c établissent entre les Svslèm<s de cristallisation des différences qui sont en rapport avec les propriétés optiques correspondantes. Lorsque ces trois axes sont égaux entre eux, la surface dont les rayons servent à déterminer les élasticités du milieu, est celle d'une sphère, et chacun de ces rayons jouit de la propriété qui caractérise les axes optiques; on a le système de cristallisation du cube, pout lequel la double Réfraction est nulle dans toutes les duections. Si deux des axes de cristallisation sont égaux, la surface d'élasticité devient alors une surface de révolution autour du troisième axe; les deux plans diamétraux circulaires se confondent en un seul , et il en est

REF

de même des deux axes optîqifps :

c'est le cas des Cristaux à un axe, qui appartiennent au Système de cristallisation du rhomboïde, ou à celui du prisme à base carrée. Enfin, quand les trois axes de cristaUisation sont inégaux, on a le cas des Cristaux à deux axes , qui appartiennent aux Systè^nes de cristallisation des parallélipipèdes, dont les faces ne peuvent être rapportées à une seule ligne centrale. Dans ce cas, les phénomènes optiques qui ont lieu autour des deux axes , peuvent offrir des différences en rapport avec la diversité des formes fondamentales des Cristaux , ainsi que Biot l'a reconnu dans la double Réfraction du P^'roxène diopside comparée à celle de la Topaze.

Pour concevoir les causes mécaniques de la bifurcation de la lumière, et se rendre raison des principales circonstances de la marche des deux faisceaux dans les milieux cristallisés, il faut maintenant emprunter à la physique quelques considérations sur la nature des rayons lumineux. Or, voici celles qui servent de base à la théorie de Fresnel , et que l'on peut envisager comme n'étant autre chose qu'une exacte traduction des faits.

Suivant cet illustre physicien, la lumière se propage dans l'espace et à travers tous les milieux transparens , non par un mouvement de transport, mais par un mouvement de vibration, à la manière du Son ; et ce qui caractérise les rayons lumineux et les distingue des rayons sonores, c'est que les vibrations des particules lumineuses ne s'exécutent pas dans la direction même des rayons, ou suivant la ligne de propagation de la lumière, mais transversalement , dans une direction perpendiculaire aux rayons, ou parallèle à la surface des ondes. Si ces oscillations transversales ont lieu constamment suivant une même direction , ou perpendiculairement à un même plan, passant parla direction du rayon, ce rayon est dît polarisé , et ce plan fixe est ce qu'on nomme alors son plan de polarisation. La lumière ordinaire diflere de la lumière

REF

polarisée en ce qu'elle offre la réunion et la succession d'une loule de systèmes d'ondes polarisées suivant toutes les directions. Mais à l'instant oij un tel faisceau de lumière ordinaire pénètre dans un milieu doué de la double Réfraction , il est modifié par l'action de ce milieu , les différens mouvemens vibratoires de ses ondes se décomposent suivant deux directions rectangulaires fixes , et par conséquent tous les systèmes d'ondes prunitlfs sont remplacés par deux systèmes, polarisés à angles droits, distincts et séparés l'un de l'autre par une différence de vitesse. Ce sont ces deux systèmes d'ondes, ou ces deux faisceaux composans , qui donnent naissance au phénomène de bifurcation dans l'intérieur du Cristal , parce que leur différence de vitesse entraîne nécessairement une différence de Réfraction. On sait en effet que la lumière ne se dévie, en passant d'un milieu dans un autre, que par suite du changement que sa vitesse a subie.

A l'aide de ces notions fort simples sur la constitution des milieux cristallisés et sur la nature delà lumière, il est facile d'établir les principes généraux de la marche des deux rayons dans les Cristaux à un axe , tels que les rhomboïdes de Chaux carbonatée. Lorsqu'un faisceau de lumière pénètre un rhomboïde de Spath d'Islande, dans une direction oblique à l'axe de ce rhomboïde, il se partage en deux autres faisceaux , dont l'un, que l'on nomme le rayon oi'dinaire , est polarisé dans le plan de la section principale du rhomboïde , c'est-à-dii-e dans un plaîi mené par ce rayon parallèlement à l'axe ; et l'autre, qu'on nomme le rayon extraordinaire , est polarisé dans un plan perpendiculaire à la section principale. Dans le premier rayon , les vibrations lumineuses" s'exécutent perpendiculairement à cette section, et par conséquent à l'axe du rhomboïde. Or, d'après la structure cristalline propre aux rhom^ boïdes, toutes les rangées de molécules perpendiculaires à l'axe ne peu-, vent développer que des élasticités

492 REF

égales; elles agissent donc de la même manière pour modifier le rayon ordinaire, quelle que soit l'obliquilë du rayon incident, et partant ce rayon ordinaire doit se propager dans l'intérieur du Cristal avec la même vitesse dans tous les sens : il reste ainsi soumis à la loi (le la Réfraction ordinaire. Il n'en est pas de même du second rayon ; ses oscillations s'effectuant dans le plan même de la section principale, et toujours perpendiculaiicment au rayon, leur direction sei'a variable par rapport à l'axe , selon l'obliquité différente du rayon luimême; il y aura donc aussi variation dans les élasticités développées par le rayon , et par suite dans sa vitesse de propagation. Celte vitesse sera seulement constante pour toutes les directions du rayon qui sont perpendiculaires à l'axe; c'est-à-dire que la loi de la Réfraction exlraordinare s'assimile à celle de la Réfraction ordidaire, lorsque le rayon incident ne sort pas du plan perpendiculaire à l'axe du rhomboïde. En effet, les oscillations se font constamment alors dans le sens de l'axe , et les files de molécules parallèles à l'axe développent toutes des élasticités égales , comme les files perpendiculaires; ces élasticités sont seulement plus fortes dans les files parallèles , lorsque le Cristal possède la double Réfraction répulsive, et plus faibles lorsqu'il est doué de la double Réfraction attractive.

Toutes ces conséquences de la théorie se vérifient avec la plus grande facilité sur les Cristaux naturels.

Si l'on prend un Cristal prismatique de Chaux carbonatée limpide , et qu'on le place par une de ses bases sur un papier marqué d'un point d'encre, en regardant ce point parla face supérieure , et dirigeant le rayon visuel perpendiculairement à celte face , on ne verra qu'une seule image ; mais si le raj-^on visuel s'incline soit d'un côté , soit de l'autre, on verra paraître à l'instant deux images dont l'écarlement sera constant pour une même inclinaison , quelque

REF

soit le plan d'incidence, el qui toutes deux seront contenues dans ce même plan avec le rayon direct. Si , au lieu de placer le Cristal sur une de ses bases , on le pose sur une de ses faces latérales, et qu'on observe par l'autre, on n'aura encore qu'une seule image pour l'incidence perpendiculaire, el des images doubles pour 'es incidences obliques; mais, dans ce dernier cas, l'ccartement des images variera avec la position du nlau (l'incidence : il n'y aura que deux positions de ce plan , dans lesquelles il contiendra à la fois les deux images, savoir: quand il sera parallèle à l'axe, ou quand il lui sera perpendiculaire; enfin, dans lecasdeperpendicularité, on remarquera que le sinus de Réfraction extraordinaire, el le sinus d'incidence, seront dans un rapport constant , quelle quesoitl'inclinaison du rayon direct.

On peut aussi reconnaître pari observation que lorsque les rayons sont parallèles à l'axe, non seulement ils suivent tous deux la même direction , mais ils parcourent le Cristal avec la même vitesse, el qu'au contraire leurs vitesses de propagation diffèrent le plus , dans le cas de perpendicularilé à l'axe, quoiqu'ils suivent encore la même route. On sait que l'on juge en général de la vitesse d'un rayon lumineux par le brisement qu'il éprouve à son enlrée et à sa sortie du Cristal sous des inci • dences obliques.

Quant à la loi mathématique qui détermine la direction du rayon réfracté extraordinairemenl dans les Cristaux à un axe, loi qui a été découverte par lluygens, et confirmée par les expériences de Wollaston et de Malus , non-seulement Fresnel est parvenu à la déduire de sa théorie, mais il en a donné une expression plus générale, qui convient aux Cristaux à deux axes; et de plus il a fait voir, le premier, que dans ces Cristaux les vitesses des deux rayons étaient variables, ou, en d'autres termes, qu'aucun d'eux Me suivait la loi de la Réfraction ordinaire. Lors-

que le faisceau lumineux , étant pei peùdiculaire à la ligne moyenne , c'esl-à-dlre à la ligne qui divise en deux parties égales l'angle aigu des axes , tourne autour de cotte ligne, la Vitesse du rayon ordinaire reste constante , et celle du rayon extraordinaire éprouve les plus grandes variations possibles ; et réciproquement, lorsque le faisceau lumineux lourne autour de la ligne qui divise en deux parties égales l'angle obtus des axes, le rayon ordinaire conserve la même vitesse , et la Réfraction extraordinaire passe du maximum au minimum.

jNous avons vu que chacun des deux rayons dans lesquels se divise un fnisceau lumineux qui traverse un Cristal doué de la double Réfraction, a subi une modification particulièie dont nous avons assigné la cause mécanique, et à laquelle on a donné le nom de polarisation. En effet il manifeste, à sa sortie du Giistal, des propriétés qui le distinguent essenlielîcmeul de la lumière ordinaire.

Supposons qu'un faisceau de lumière directe tombe perpendiculairement sur l'une des faces d'un rhomboïde de Spath d'Islande, une partie de ce faisceau , savoir, le rayon ordinaire , continuera sa route directement , conformément à la loi de la Réfraction simple; l'autre partie, le rayon extraordinaire , suivra une route difl'érenle. Maintenant, si l'on faittoi)d)er le rayon ordinaire perpendiculairement à la surface d'un second Cristal dont la section principal^soit pai:il!èleà Cflle du premier, ce rayon lestera simple et suivra la loi de la Réfraction ordinaire. Si la section principale du second Cristal est perpendiculaire à celle du premier, le rayon restera encore simple, mais il ne continuera point sa route en ligne droite, et deviendra rayon extraordinaire. Si les deux sections principales sont inclinées, le rayon se bifurquera, mais les intensités des deux nouveaux rayons , ordinaire et extraordinaire, sei(mt inégales. De même, si l'on reçoit le rayon extraordinaire du

REF 49r)

premier Cristal sur la surface d'un second Cristal qu'on lui présente perpendiculairement, ce rayon restera simple et extraordinaire quand les sections principales seront parallèles; il restera encore simple, mais se comportera comme un rayon ordinaire, quand les deux sections seront à augles droits; et enfin , danf les positions intermédiaires, il se divisera d'une, manière inégale. Dans tous les cas de cette nature, oii un rayon polarisé reste simple ou bien se divise inégalement , un rayon de lumière ordinaire se diviserait toujours en deux faisceaux d'égale intensité.

C'est à Biot que l'on doit la distinction des deux espèces de Réfraction extraordinaire auxquelles il a donné les noms de double Réfraction atlractipe , et de double Réfraction répulsive. Il a remarqué que dans certains Cristaux, comme ceux du carbonate de Chaux , du phosphate de Chaux , de la Tourmaline, de l'Emeraude, le rayon extraordinaire est toujours éloigné de l'axe par la Ré- Iraction plus que le rayon ordinaire , tandis que dans d'autres substances , telles que le Cristal de Roche, la Topaze, les sulfates de Chaux et de Baryte , le rayon extraordinaire se trouve toujours plus rapproché de l'axe. Ces différences sont constantes pour les mêmes substances , en sorte qu'elles peuvent fournir des caractères propres à les distinguer les unes des autres.

Nous avons indiqué (art. Minéralogie j les principaux moyens que le naturaliste peut employer pour reconnaître si une substance est douée de la double Réfraction. Le plus simple consiste à chercher si elle produit le phénomène de la double image lorsqu'on regarde un objet à travers deux faces opposées, ce qui doit toujours avoir lieu si la face tournée vers l'oeil n'est ni parallèle ni perpendiculaire à un axe de Réfraction; et encore, dans ces derniers cas, la double Réfraction n'est -elle nulle que pour les incidences perpendiculaires. Ce phénomène de la double

image ne s'observe toutefois à travers des faces parallèles que quand la double Rëfiaclion est très-énergique, comme dans le Spath .d'Islande et dans le Soufre. Dans les autres Cristaux, tels que ceux de Topaze et de Quartz, la bifurcation des rayons a toujours lieu dans les mêmes circonitances , mais si faiblement, qu'il faudrait des plaques très- épaisses pour la rendre sensible. C'est pour cela que l'on taille alors ces Cristaux de manière que la face de sortie soit inclinée sur la première ; car alors les deux rayons ne sortant plus dans des directions parallèles, finissent toujours par se séparer, si on les suit assez loin.

Nous avons exposé dans le même article un autre procédé à l'aide duquel on peut déterminer si un corps possède la double Réfraction, sans être obligé de le tailler ni d'opérer sur des plaques épaisses. Nous voulons parler de celui qui consis'.e à faire usage de Tappareil composé de deux lames de Tourmaline. Il est fondé sur une propriété remarquable, que Biol a découverte dans cette substance , et qui paraît tenir à ce que sa structure n'est pas parfaitement homogène. Ce physicien a observé que la Tourmaline, taillée parallèlement à son axe, exerce la double Réfraction quand elle est mince, el la Réfi'action simple quand elle est épaisse; mais celle qu'elle conserve dans ce dernier cas est la Réfraction extraordinaire. En conséquence de cette propriété , si l'on a une plaque à faces parallèles dont l'épai-sseur excède quelques centièmes de millimètre, et qu'on l'expose perpendiculairement à un rayon de lumière ordinaire, toute la lumière transmise se trouve polarisée dans un seul sens. Aussi , lorsqu'on présente cette plaque à un rayon polarisé, dont le plan de pc!alisation est perpendiculaire à son axe, elle le transmet entièrement; mais si ce plan est parallèle à l'axe, elle arrête le ravon en totalité. Il suit de là que si l'on superpose deux plaques semblables , de manière que leurs

REF

axes soient croisés à augle.s droits , le point de croisement est toujours opaque , quelle que soit l'espèce de la lumière incidente; car la seconde plaque arrête nécessairement les rayons que \>. [)remière a transmis; mais si l'on place entre ces plaques une laine d'une autre substance douée de la double Réfraction , le rayon transmis par la première plaque se divisera dans cette lame en deux faisceaux polarisés en sens contraire, et par conséquent il y aura toujours des rayons disposés de manière à être transmis par la seconde plaque. Cependant il y aura des cas oii la division du rayon en deux faisceaux diversement polarisés, c'aura pas lieu si le plan de la lame n'est pas oblique à son axe de Réfraction ; mais on pare à, cette difficulté eu faisant mouvoir la lame sur elle-même , en même temps qu'on l'incline- légèrement entre les deux Tourmalines.

On a vu que la double Réfraction est nulle lorsque la direction du rayon inci'lent est parallèle à l'axe de cristallisation , ou lorsqu'elle lui est perpemiicubiiie. Aussi une plaque de Spath d'Islande à faces parallèles, taillée dans le sens de l'axe ou dans le sens perpendiculaire, donne toujours des images simples lorsqu'on applique l'une de ces faces contre l'œil , de manière à ne recevoir que les rayons qui suivent la direction de la normale ; mais si la seconde ùce de la plaque est inclinée sur celle que l'on tourne vers l'oeil, les images ne restent ^impies que dans le cas où cette dernière face est perpendiculaire à l'axe de Réfraction. De là le moyen que l'on emploie pour reconnaître la direction de cet axe , et pour la distinguer des autres directions dans lesquelles la Réfraction double peut aussi disparaître : la première est la seule qui puisse donner des images simples à travers des faces prismatiques.

Lorsqu'on présente un Cristal à un rayon polarisé par une face taillée perpendiculairement à un axe de Réfraction , on observe à l'entour de cet

RIiG

nxe de^ phénoinèues de coloration qui peuvent aider à reconnaître la classe à laquelle le Cristal ^ippartient. Si le Ciistal est à un axe , on aperçoit une niullilude il'anneaux coloi es concentriques , partagés par une grande cioix noire dont les branches vont en s'évasant à pai tir du centre. Si la substance possède deux axes , on peut aussi observer des anneaux colores autour de chacun d'eux , ni«is ils ne sont plus partagés régulièrement en quatre quadrans par une croix noire; ils sont seulement traversés par une ligne droite centrale, ou par des lignes courbes qui ne passent point par le centre. (g. del.)

RÉGALE C. Regalecus. pois.

Genre de l'ordre des Acanthoptérygiens, et de la famille des ïeinoïdes , caractérise par de peti les pectorales , une première dorsale à rayons simples , peu étendue, et une seconde régnant sur presque tout le long du corps ; mais les Régalées manquent d'anale ainsi que de caudale , et leurs ventrales tlioraciques se réduisent à de très-longs filets.

On ne cbunaît encore que trois espèces de ce genre, dont l'une, qui était le Gymnelrus Jiusselii de Sliaw, se trouve dans les mers de l'Inde; la seconde , Regalecus lanceolalus , a été formée par Lacépède, d'après nue peinture chinoise bariolée d'or et de brun ; la troisième et la plus remarquable , en ce que les pêcheurs du Nord l'ont appelée Roi des Harengs {Rex Halecum), parce qu'on ia trouve parmi Iqs troupes innombrables de ces Poissons , dorft probablement elle se nourrit. Il parMî qu'elle .ilfeint aux grandes dimensions , et qu'il en existe de vieux individus qui ont jusqu'à dix-huit pieds de long.

Cette espèce, dont le corps s'amincit en queue pointue , presque flagellitorine , a sa première dorsale peu élevée , et ses longues ventrales terminées chacune par un disque membraneux. On la trouve surtout dans les mers de Norvège. Il ne faut pas confondre ce Poisson avec la Chimère