Î77, CAL

,\ s des lubsi mi i Csps< ités noyé i.

CorpJ liquides.

Eau 1.0080

Mercure 0,03338

Essence de térébenthine. . 0,48593

( Toutes 1rs valeurs précédentes sont tir* es

du tome LXXIII des Annal, de Chi.m. et de

PhysH}., année 18V0.)

Huile d'olive 0,309c»

Acide nitrique (densité 1, 3 ). 0,681» Acide sulfurique, (densité 1,87) 0,3346

Co'pacitc de quelques </"- »<nu une même pression ;

(La capacité de l'eao. étant prise | • imiié.)

Air atmosphérique 0,8669

Oxygène 0,8361

A /nie 0,8754

Hydrogène - 3,2!>.it>

Acide Ciirhnnique 0,2210

<K de de carbone 0,8884

Hydrogène bi-carboné 0,4807

Vapeur d'ean 0.8V70

CALORIQ1 E. Vojê. Cbalbob.

CALORIQUE RAYONNANT. —Si on suspend dans l'air un boulet de fer rouge, on sent tout autour l'impression de la chaleur; cm ne peut pas supposer que cet effet soit dû seulement à l'air échauffé, car l'air échaoffé monte, et on sent très-bien la chaleur par-dessous et sur les cotes. D'ailleurs, on sait que dorant une cheminée il y a un rayonnement très-sensible en sens inverse du courant d'air qui vient entretenir la

combustion. Ainsi, il est bien établi que la chaleur rayonne en tous sens à travers l'air comme la lumière. Nous a\ons suppose le boulet rouge, mais on en a encore des effets très-sensibles quand il ne l'est plus, ou même quand on le remplace par un rase rempli d'eau bouillante, de sorte que la propriété de rayonner appartient aussi bien à la chaleur obscure qu'à celle qui est accompagnée de lumière. A cause du froid qu'on observe sur les bautes montagnes, on

avait prétendu que les rayons du soleil

n'étaient pas chauds par eux-mêmes, et

qu'ils avaient besoin d'air à un certain degré de densité pour produire leur effet; c'est une erreur : Saussure, en concentrant les rayons avec une lentille, a obtenu sur le Monl Blanc une chaleur plus intense que celle qu'il avail obtenue par le même procède ,i Genève, ce qui lient sans doute à la plus grande transparence de l'air.

Puisque la chaleur du soleil nous parvient à travers les espaces célestes, ilesi évident

qu'elle n'a pas, comme le son, besoin d'air pour se propager. Quant à la chaleur obscure, une expérience de Rumford montre qu'elle se propage aussi dans le vide le plus parfait, <>n fixe un thermomètre au centre d'un ballon de verre en scellant la ms une tubulure; on rempli) entièrement de mercure ce ballon, qui a un col d'un mètre environ, puis on le redresse, comme un baromètre, dans une cuvette; le métal s'anéle A une hauteur de 0 a 7ti

CAL

dans le col, dont on ramollit à la Inmpe la partie vide, qui s'aplatit et se ferme par la pression atmosphérique; de sorte, que le

ballon détaché de son col se trouve absolument vide d'air. Or, si on le plonge dlUI l'eau chaude, on voit aussitôt le thermomètre monter. L'effet est trop prompt pour quon puisse l'attribuer à la chaleur transmise par la lige du thermomètre.

En répétant l'expérience précédente avec de <• ballons de différents diamètres, on trouve que bs variations Ihermométriques ne se font ni plus ni moins vite. Or, quand le diamètre est double, la surface rayonnante est quadruple; il faut donc que la chaleur provenant de chaque point produise un effet quatre fois moindre sur le thermomètre : de sorte que si on représente par i la chaleur qu'on point chaud rayonne sur l'unité de surface à l'unité de distance, -L sera la chaleur reçue à la distance d. ,l'

Le même appareil sert à démontrer quo les corps que nous appelons froids, rayonnent encore. Plongeons le ballon dans un mélange réfrigérant, nous verrons le thermomètre baisser rapidement : son refroidissement est évidemment dû à ce qu'il perd de la chaleur par le rayonnement, et que les parois actuellement refroidies ne lui en envoient plus assez pour compenser ses pertes.

Les variations d'un thermomètre placé ainsi dans une enceinte vide sont soumises à une loi très - remarquable ; supposons qu'il y ail d'abord une différence de 15* entre j i température de l'instrument et celle de l'enceinte, et qu'on ait observé dans la première minute un abaissement de 2', on ne trouvera plus qu'une variation de 1* quand la différence de température sera réduite à moitié ; et en général on verra que la variation pendant un instant tirscourt est proportionnelle à In di/J'érence de température au commencement de cet instant. l'.V'-l en cela que consiste la loi de Newton ou plutôt de Uuhmnnn. Mlle s'applique au cas de Cet h luffement comme «à celui du refroidissement; mais elle cesse d'être exacte quand les différences de température surp -sent 30 ou '»0 ". Dans l'air elle est encore sensiblement vraie tant qu'il ne s'agit que de températures peu élevées. On peut s'en assurer en notant minute par minute l'abaissement d'un thermomètre préalablement échauffé et suspendu dans un espace où la température ne varie pas sensiblement.

I in doit a Leslie un thermomètre qui donne immédiatement les différences de température sans qu'on .ut besoin de s'inquiéter de la température de l'enceinte. L'instrument se compose d'un tube recourbé terminé par deux boules pleines d'air; le tube contient un liquide coloré qui sert d'index. Pour faire ta graduation, on écrit d'abord 0 vis-àvi- l'index quand les boules sont à la même température; ensuite on établit entre elles une différence de 10* en plongeant l'une dans le m à 10", tandis que l'autre est dans la glace fondante. On marque de même les différences de 20 ou de .10, puis, par ap-