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ASPIRATION

continuera tant que la cause de refroidissement n'aura pas cessé, et qu'il restera de la vapeur dans le réservoir. C'est ainsi que dans les machines à vapeur à condensation , il suffit d'introduire l'eau froide dans une cavité éloignée de celle du cylindre pour obtenir le vide sous le piston moteur j la condensation , en détruisant la force répulsive des molécules de vapeur en contact avec l'eau froide, produit une espèce d'aspiration qui attire immédiatement vers le jet d'eau toute la vapeur qui remplissait le cylindre.

Quand l'atmosphère est en équilibre, les molécules d'air d'une couche de niveau , sont comprimées également par le poids des colonnes d'air placées au-dessus; nous pouvons nous représenter toute cette masse d'air superposée comme réellement divisée en une infinité de colonnes ou de prismes prolongés jusqu'aux confins de l'atmosphère, et séparés les uus des autres par des cloisons verticales. Si toutes ces colonnes d'air ont la même base, et si elles sont à la même température, elles pèseront également, et les molécules de la couche sur laquelle elles s'appuient étant partout comprimées par des forces égales, ne se mettront pas eu mouvement.

Mais si nous supposons que l'un de ces prismes d'air soit à une température plus élevée que les autres, comme l'air chaud est moins dense, cette colonne pressera moins fortement sur les molécules placées près de sa base, et par conséquent toutes les molécules de îa couche horizontale afflueront vers elle connue si elles étaient aspirées par cette colonue chaude. C'est ainsi que se produit le tirage ou l'aspiration des cheminées.

Représentons-nous maintenant un liquide en équilibre dans un vase ou réservoir, et concevons toute la surface de ce liquide divisée en compartiments égaux, bases d'autant de prismes prolongés jusqu'aux limites de l'atmosphère ; toutes ces colonnes d'air pressant avec une force égale sur la surface liquide, l'eau ne se portera vers aucune et son niveau ne variera pas.

Si l'on diminue la pression d'une de ces colonnes sur sa ba^e, soit en raréfiant l'air qu'elle contient , soit en soustrayant la surface de l'eau à sa pression , toutes les molécules du liquide se dirigeront vers cette hase , et s'élèveront dans ce prisme jusqu'à

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e que leur poids, ajouté a celui de l'air restant , équivale à la >ression des colonnes environnantes.

Si l'un des prismes était entièrement privé d'air, l'eau s'y élèverait à une hauteur de dix mètres et un tiers, et alors elle pèserait autant qu'une colonne atmosphérique. Un liquide plus pesant que l'eau serait aspiré à une hauteur moindre, le mercure , par exemple, qui pèse treize fois et demi autant que l'eau, ne serai t aspiré qu'à la hauteur moyenne de soixante-seize centimètres.

Il sera facile maintenant d'expliquer ce qui se passe dans une pompe lorsqu'elle aspire , et comment l'eau tend à suivre le piston à mesure qu'il s'élève, comment, enfin , l'aspiration cesse dès que la surface de l'eau est à plus de dix mètres au-

dessous du corps de pompe. Soit aa, ftg. i4« , tuhe ou cy. lindre ouvert à ses deux extrémités et placé verticalement , la

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partie inférieure de ce cylindre plonge dans un liquide dont le niveau est en NN'.

Ce cylindre renferme un piston P que Von peut soulever par une tige t. Plaçons d'abord ce piston en contact avec le liquide à la hauteur du niveau NN' puis faisons-le monter jusqu'en hh. Le piston , en montant , supporte tout le poids de la colonne atmosphérique qui presse sur lui, par conséquent l'eau qui remplit le bas du cylindre suivra le piston , et les molécules d'eau refoulées parla pression atmosphérique extérieure afflueront ver> le bas du cylindre et pénétreront dans l'intérieur.

Le liquide s'élèvera , en suivant le piston, jusqu'à ce que son niveau intérieur hh soit assez élevé au-dessus du niveau extérieur NN , pour que son poids soit équivalent au poids d'une colonne atmosphérique. L'eau froide serait aspirée à dix mètres et un tiers , ou plus exactement à treize fois et demi la hauteur du baromètre de mercure. De l'eau chaude s'élèverait moins haut, parce que la vapeur émise par sa surface ajouterait sa tension ou sa force élastique au poids de l'eau soulevée , pour balancer la pression atmosphérique ; de l'eau à S'2° centigrades ne s'élèverait qu'à une hauteur d'environ cinq mètres ; à ioofl l'aspiration serait nulle.

Sur une montagne élevée l'eau froide ne serait pas aspirée à une hauteur de dix mètres et un tiers, comme dans la plaine : la hauteur de la colonne aspirée diminuerait par suite de la diminution de la pression atmosphérique. En opérant avec une pompe ordinaire, il est rare que l'on puisse élever l'eau à plus de neuf ou dix mètres par l'aspiration du piston , parce que l'eau laisse toujours échapper de l'air et de la vapeur, quelle que soit sa température , et que les pistons ne joignent jamais hermétiquement.

On peut produire l'aspiration sans faire descendre le piston jusqu'au niveau du liquide. Supposons que le corps de pompe A A ,Jig- i4f i solt placé au-dessus de la surface de l'eau ; si ou soulève le piston P, ce piston, en montant, laisse au-dessous de lui un espace vide. L'air qui remplissait le tube B , soulève par sa force élastique le clapet c, et se répand dans le corps de pompe; en augmentant de volume, sa pression diminue et l'eau s'élève dans le tube B. Quaud le piston redescend , le clapet c