PRÉFACE. XIX

faut recourir à un mode de dissymétrie plus complexe. Ce qui précède m'a amené à penser que cette dissymétrie peut être représentée par plusieurs séries d'hélices ayant leurs axes perpendiculaires à l'axe du prisme, et disposées régulièrement autour de cet axe. Si l'on considère en effet un prisme droit a base régulière et que Ton imagine plusieurs séries d'hélices de même sens, dont les axes coïncident successivement avec les rayons de la base, on aura un milieu jouissant de la propriété de polariser circulairement les rayons parallèles a Taxe du prisme. Le plan de polarisation tourne dans le sens indiqué par chacune des hélices. L'ensemble de ces hélices constitue une certaine dissymétrie, et comme une sorte de torsion complexe autour de l'axe du prisme.

Dans les cristaux dissymétriques, la cause qui produit la polarisation rectiligne ou la double réfraction ordinaire parait beaucoup plus énergique que celle qui produit la polarisation circulaire. Lorsque le rayon lumineux est parallèle à Taxe du prisme, la première cause n'agissant pas, la seconde manifeste toute son action; mais quand le rayon lumineux fait avec l'axe un certain angle, la seconde cause est presque entièrement masquée par la première, et le cristal se comporte à peu près comme un cristal symétrique tel que le spath. -

Un rayon lumineux perpendiculaire à Taxe du prisme se décompose en deux vibrations elliptiques de sens contraires; le petit axe de l'ellipse est très-petit par rapport au grand axe ; il en est à peu près la 5oo® partie dans le quartz : les deux vibrations sont donc sensiblement rectilignes; l'une correspond au rayon ordinaire, l'autre au rayon extraordinaire.

Voilà les deux cas extrêmes : lorsque le rayon lumineux est parallèle à Taxe du prisme, on a la polarisation circulaire; lorsqu'il est perpendiculaire à Taxe, on a sen-

x\ PRÉFACE.

siblement la polarisation rectiligne. Il est clair que les directions intermédiaires donnent tons les degrés de la polarisation elliptique, depuis la polarisation circulaire jusqu^à la polarisation sensiblement rectiligne.

Les cristaux dissymétriques à un axe ne manifestent nettement leur pouvoir rotatoire que sur les rayons parallèles à l'axe, parce que <;'est dans cette direction seulement que le pouvoir biréfringent est nul. Mais la cause qui produit la polarisation rectiligne n'existe pas dans les cristaux du système cubique ; si donc un pareil cristal présente une certaine dissymétrie, la polarisation circulaire apparaîtra dans les directions; c'est ce que M. Marbach a observé dans le chlorate de soude, après avoir reconnu la dissymétrie de ce cristal cubique.

Paris, 29 novembre i863.