ABC
abc
Cette seconde vibration est rectiligne et perpendiculaire au plan de Tonde ; on Tappelle vibration longitudinale.
Ainsi , dans Véther libre y et en général dans tout milieu iso^ trope, peuvent se propager deux sortes de vibrations, les unes transversales et de forme indéterminée, les autres Hongitudi'nales.
Chaque vibration se propage avec la même vitesse dans toutes les directions, et donne naissance à une onde sphérique.
C'est aux vibrations transversales de Téther que Ton attribue les phénomènes lumineux. C'est, au contraire, par les vibrations longitudinales de Tair atmosphérique que Ton explique la transmission du son.
33. Avant d'aller plus loin, nous ferons quelques remarques importantes sur les forces moléculaires qui produisent les mouvements vibratoires. L'ensemble des phénomènes physiques et des phénomènes chimiques prouvent que les forces moléculaires s'exercent à une distance très-petite, c'est-à-dire que ces forces décroissent très-rapidement quand la distance augmente. L'observation apprend aussi que l'action des molécules les plus voisines est prépondérante ; il en résulte que les forces moléculaires décroissent suivant une loi plus rapide que le carré de la distance. Considérons en effet un cône d'une ouverlure irès-potilc et ayant pour sommet la molécule m; du
point m comme centre, avec des rayons quelconques, décrivons des surfaces sphériques ; une couche sphérique, d'une
Fig. 4.
épaisseur très-petite «6, contient un grand nombre de molécules, et l'action de celle couche sur la molécule m est sensiblement égale à la somme des forces exercées par les diverses molécules; si les forces moléculaires variaient en raison inverse du carré de la distance, deux couches ab et «'6', de même épaisseur, exerceraient sur la molécule m des actions égales, ce qui parait contraire aux données de l'expérience.
Pour sîmpliiier, nous supposerons que la force qui s'exerce entre deux molécules d'éther varie en raison inverse de la jrfîime puissaucc At la distance, et nous poserons
FW=Z^' ou f{r) =
la constante [i étant positive ou négative suivant que la force est attractive ou répulsive. Les deux constantes g* et A ont alors les valeurs
I y mif. , n-{-iymix /i-f-i
La vitesse de propagation des vibrations transversales est
„= y/ans,
