RÉSONANCE I

Le premier intervalle dépend maitifeslement de U di lance explosive el augmente avec elle.

Les distances des niaxima suivants tendent rapideme vers une limite qui est indépendante de la distance expl sive fit parait caractéristique de la période du aystère Les exemples suivants donnent nne idée de Tordre grandeur du phénoaiène ( ' ).

Ils se rapportent à des émissions indirectes et à d valeurs différentes de le capacité disposée surle circuil décharge.

Nombre de tours du miroir. . ',30 jo5 43 i 4io

Capacité en unités électrostatiques jSo iSo 900 900

Distance explosive en centimètres i™ i"",6 ©'"(S [°",

Grandeur l s' 55,5 53, a 65,4 6;!,

des intervalles I 3' 54,4 5i,4 64,8 Ci,

en centièmes ] 4' 54, o 5o,7 64,1 60,

de millimètre. / 5' 53, H 5o,4 6Î,6 60,

Intervalle moyen (le premier

excepté) 54,3 5i,o8 64,3 61,

Rapport du premier intervalle

à la moyenne des autres ... 1 ,08 1,16 1 ,o5 i ,

Période T en 10-* seconde., 0,57 o,56 0,68 o,

Les épreuves que nous avons obteuues dans les exf riences ultérieures dont nous parlons plus loin présente les mêmes caractères.

Les exemples cités montrent quel est le sens du phén mène.

L'effet observé croîtavec la distance explosive et pan d'autant plus marqué que la capacité du système est pi faible. C'est ce qui explique qu'en opérant avec des cap

(') Complet rendut, décembre 1901, p. 939.

ables et de faibles distances explosives, on trouve

-valIes très sensiblement équtdistants.

ifQage de l'étincelle, qui produit par ailleurs des

rticiiliers, exagère en général le phénomène.

;ultat obtenu s'interprète aisément en supposant

ncelle subit des variations de résistance pendant

^e, et s'accorde avec la théorie qui a été présentée

iwingedauw (') et avec les expériences que ce

n a exécutées ultérieurement (^).

istance subirait une variation notable de la pre-

tincelle à la seconde, puis prendrait une valeur

nent constante.

:ul rapprocher de celte observation le fait que

salech a mis en lumière au sujet de la constitution

celle ( *). C'est qu'il exi ste une difféience capitale

première étincelle d'une décharge oscillante et les

i. Dans la première apparaissent unitjuement les

l'air, tandis que les raies du métal apparaissent

autres.

ivons éliminé le premier intervalle dans le calcul

)des toutes les fois qu'il nous a été possible de le

2st-à-dire tous les fois que la décharge était suf-

nt peu amortie.

tient alors des nombres absolument concordants.

mt données les erreurs possibles d'observation,

{ue, même en en tenant compte dans le calcul de

me, on doit obtenir une évaluation suffisamment

ie de la période.

acile de passer de la valeur des intervalles à celle

iode,

'une des épreuves ci-dessus (4°)! '« miroir fai-

tours par seconde. Le. faisceau réfléchi tourne

'.pies rendu), mars 1S97. p. 5J6.

', Bulletin de la Société de Physique, 190a, p. 94. , Thèse de doctorat. Paris, tgoi.

RÉSOHAirCE DES SYSTEMES d'anTENHES. *

uvec une vitesse double, et décrit peadaDt un tour, c'es à-dire pendant une durée de -r— > une circonférence c ait.35,5^222'"°,3 de longueur, la glace dépolie se troi vanl à 35*", 5 du miroir.

L'intervalle de o""°,62 est décrit en

S-ïi^ = 0,34. ,„-. seconde.

Cette valeur est celle de la demi-période.

On doit remarquer, en effet, que, dans la décharge o) cillante, Jes signes des charges des boules de l'éclatei s'intervertissent à tour de rôle. Ce changement de ser peut être constaté sur les épreuves.

Lorsqu'on opère sans lentille cylindrique ou, mieu encore, lorsqu'en faisant tourner la lentille cylindriqu de 90", on donne à l'image de l'étincelle l'aspect d'u point élargi, mais très brillant, on obtient nettement su l'épreuve des points alternés dans la traînée estompée d l'image.

C'est sous cet aspect général que Feddersen avait ol tenu les photographies d'étincelles qu'il a décrites.

Les pointés sont très incertains et la mesure des intei valles est fort difficile.

Elle devient, au contraire, très aisée avec l'emploi d la lentille cylindrique qui donne une ligne focale déliée

Les images successives de l'étincelle ne sont plus de points alternés, mais des franges transversales qui occu pent toute la largeur de la bande.

La période, c'est-à-dire la durée de l'oscillation coin plète du courant de décharge, doit correspondre au lemp qui sépare deux étincelles consécutives de même sens c'est-à-dire à la valeur de deux intervalles sur no épreuves.

La période calculée ci-dessus est donc :

T = 2.0,34. io-« seconde = 0,68. io-« seconde.

'j8 C. TISSOT.