MT NA LE
en abscisses les rapports moléculaires est repré-
f KT — {M | ; C | cad lys : - EE GA ge le A 2FCd31K4H2 FC H 11 23 L 05 06 07 mollk L molsels
Fig. 34.
relatifs aux sels doubles, seule la partie centrale du diagramme a élé figurée.
Les droites de congruence relatives aux sels ue RÉ >.3 et 1.2 ont été tracées en traits continus ou interrompus, suivant qu’elles se trouvent à l'intérieur ou à l'extérieur des domaines des sels doubles correspondants.
On voit que la solubilité de 1.2.3 est toujours congruente ;
que 1.2.2 est recristallisable dans l’eau au-dessous de 76°; et que 1.2.1/2 est toujours décomposé par l’eau avec formation de IK solide.
De même 1.1.1 traité par de l’eau donne soit [?Cd, 4H°0 (aux basses températures), soit I?Cd (aux températures plus élevées). Enfin 2.3.4 est à solubilité non conguente; le diagramme montre que son traitement par l’eau fournit 1.1.1, qui est décomposé à son tour avec dépôt de [?Cd, 4H°0 ou de I?Cd, par addition d’une quantité d’eau plus grande.
L'extrapolation des limites du domaine de 1.1.1 montre que ce sel double, sauf modification de phase, doit disparaître à 1110 environ. Il y a lieu de remarquer qu’en étudiant le système binaire I?Cd — IK, Brand (46) n’a pas obtenu PCd,IK, mais seulement le sel double [?Cd, 2IK; son eutectique avec [Cd est remarquablement bas : 185°,
3° Projections sur le plan des concentrations. — a) /sothermes aux températures inférieures à 20°. — La figure 35 représente la partie centrale des isothermes, pour les températures inférieures à 200. Elles ont été obtenues souvent par interpolation ; les branches de glace résultent d’une extrapolation de quelques mesures cryoscopiques réunies dans le tableau de nombres.
On remarquera : é
10 L'apparition, par abaissement de température au-dessous de — 15°3, d’une branche relative à 1.2.3 au milieu de celle qui appartient à 1.2.2. Les solutivns saturées de 1.2.2 et de 1.2.3 font partie de deux séries qui se raccordent à — 15°3 et qui se terminent respectivement à — 1528 (solutions les plus riches en iodure de cadmium) et à — 1703 (solutions les plus riches en iodure de potassium).
20 Par abaissement de température, la coexistence PCd,/4H?0-glace (isotherme de — 1805) est remplacée par la coexistence 1.1.1-glace (isotherme de — 22°5), puis par 2.3./4-glace (— 265); enfin l’isotherme de — 2706 montre
SYSTEME: l°Cd' —IK — H20 89
ne : :
l'existence de deux domaines de solutions non saturées ; l’un et l’autre sont sans contact avec les côtés du triangle de
référence.
o Solutions constantes 2.34 122.123 7 4
SOF Position incertaine) / 122 4 £ = o [en & 45} =) [24] = es = [3 œ HO = CE S =)
g.lK dans 100 g. de solution Fig. 35. — Isothermes.
b) Solutions constantes. — La figure 36 représente une
partie du diagramme obtenu par projection de la surface de cristallisation sur la base du prisme. Seuls les domaines relatifs aux sels doubles y ont été représentés en entier ; ceux des sels simples et de la glace sont au contraire tronqués.
Les chemins de cristallisation tracés sur les domaines permettent d'étudier le refroidissement des solutions. Dans le cas où le solide formé est soustrait à toute action ultérieure de la solution, la cristallisation se termine soit en F, soit en H.
On remarquera plus particulièrement que les solutions
constantes 2.3.4 — 1.2.3 et, au-dessous de o°, les solutions 1,2.n — IK réalisent sensiblement le cas-limite où, par refroidissement, il ne se dépose qu’un seul sel (1.2.2 ou 1.2.3) sans qu'il y ait de ce fait désaturation par rapport à l’autre.
Une légère extrapolation montre que le sel double 2.3.4 sec se liquéfie entièrement à 105 environ. Il ne s’agit pas
« 60 n [e] a es a = & S0F o œ a o E S È
re L À NET 40 50 gIK dans 100g. de solution Fig. 36. — Solutions constantes.
d’une simple fusion : À 10°, 2.3.4 se scinde en donnant 1.1.1, 1.2.2 et une solution (point N); la température continuant à augmenter, 1.2.2 subit à 76°3, en présence de la solution saturée de 1.1.1, une fusion non congruente avec formation de 1.2.1/2; à une température peu supérieure 1.2.1/2 se dissout entièrement ; enfin 1.1.1 disparaît à son tour vers 109°,
