BF.N
n’ étant le nombre d'ondes (entier ou fractionnaire) de même phase que I compris dans MI.
ne ue
La détermination de U peut également être faite sur la partie gauche
de l'émission de la figure 124 :
n’’ étant le nombre (entier ou fractionnaire) d'ondes comprises dans LK, ondes
émises durant le passage du choc de À en H.
Fig, 126 Fig. 127
Nombre de Mach de l'écoulement qui suit l'onde de choc.
Nous avons déjà signalé (1,2.2.4) que la pente de la frontière du faisceau d’ultra-sons donnait le nombre de Mach de l'écoulement (fig. 124)
> pales Æ | | DENT UOTE AL RI
car BE est le déplacement horizontal subi par l'onde 1J pendant le temps { à la vitesse us, et IE son déplacement vertical à la vitesse Cy pendant le même temps £.
De même, sur la frontière gauche du faisceau, nous aurions :
AL
On peut encore obtenir uy directement, car :
BE — à ele n , OMEE N° d’où BE.N Ub = n De même :
KESN Up = —;—
(n et n”” étant définis au paragraphe précédent).
Rapport des températures avant et après le choc.
Ce rapport se déduit du rapport des longueurs d’ondes, sans aucune difficulté (fig. 123) :
Op Ab \2 2-9
Les striogrammes des figures 125, 126, 127 montrent l’aspect réel du faisceau d’ultra-sons avant, pendant et après le passage de l'onde de choc.
c) Comparaison des valeurs théoriques et expérimentales — Conditions.
Pour les valeurs calculées par l'analyse unidimensionnelle, nous avons
pris :
UE > Be 200, =; HAVE 5°
Pour les valeurs expérimentales :
— les températures 0, 0x comprises entre 18° et 20°. Le barrage optique et les fenêtres d'observations du tube sont respectivement à 20 em et à 115 cm de la membrane.
P, est relevé à + 100 g, c'est-à dire 1/10 d’atmosphère.
P, est relevé à + 1 cm de Hg, c’est-à-dire 1/76 d’atmosphère.
PH ul PB 14 DB 14 13 13 12 12 11 ll 10 10 9 9 8 8 7 7 (Q] () 5 5 4 4 3 3 2 2 1 1] 0 010,203 04 0506070809 A 1 1112134415 @b Fig. 128. — Nombre de Mach de l’écoulement Fig. 129 — Rapport des températures, qui suit immédiatement le choc, en fonction avant et après le choc, en fonction du rapport des pressions initiales, de part et du rapport des pressions initiales de d’autre de la membrane part et d’autre de la membrane Px Dire Dir : 0, 05 ; x L ' P, ele eu ÉCARTS = + ne. ÉCARTS Üth. Uexp. | ÉCARTS | RE 7 €n %). en | ms | ms | En 9.
3 0,39 0,47 + 19,4 1 Lg 1,09 — 6,8 3,2 0,40 0,39 —2,) 1,19 LU — 4,2 4 0,47 0,47 0 1,21 1,13 — 6,6 4,1 0,48 0,44 — 8,3 1,22 1,08 LE 464 459 — 1] 4,2 0,49 0,38 — 22,4 1,22 IR — 9 4,4 0,50 0,47 — 0 1,23 1,15 — 6,5 470 4S8T HO 4,46 0,51 0,38 — 25,4 1,23 1,09 — 11,3 | 4,5 0,51 0,51 0 1,23 1,21 — 1,6 472 167 — À 72 BARRE RAR ER SR RQ Hqee 479 | 42% |—115 | 5 0,53 0,51 —— bNS 1,27 1,24 — 1,5 6,9 0,62 0,53 14,5 1,32 1,21 — 8,3 T 0,625 | 0,625 DRE Eee 8 0,65 0,60 a) 1,36 1,16 14,7 D28 488 — 1,6 9,7 0,70 0,70 OP RE lise ISERE - . ( 0,73 0,70 4,1 j sü Li 0.75 58 | 1,44 1,44 0 SE A A eo os ra ee clore 1,45 1,30 | — 10,3 12% | 0,75 0,84 + 12 1,45 1,34 »| 1,9
Fig. 130. — Tableau comparatif des valeurs calculées et des valeurs déduites des striogrammes
= RE b ; est relevé à + 1/60.
n est relevé à + 1/2.
Les distances BH, AH, BF, etc., sont relevées à 2 ou 3 %.
x est assez mal déterminé : 3° environ.
Pour un vide supérieur à une demi-atmosphère dans la chambre B.P., la visualisation des ultra-sons devient impossible, ce qui a limité nos cbservations à des rapports de pression inférieurs à 15.
Les figures 128 et 129 donnent les valeurs théoriques et expérimentales du nombre de Mach et du rapport des températures en fonction du rapport des pressions. Le tableau de la figure 130 indique les valeurs observées et le pourcentage d’erreurs, ainsi que la vitesse de l’onde de choc.
: LA aie Le -
