CONCLUSION

Les résultats expérimentaux obtenus au cours de ce travail peuvent se résumer ainsi :

19 On a montré que l’effluve doit être regardée comme une source particulièrement intense des radiations interdites : bandes À —+ X de la molécule d’azote, raie N1(4S-2P), raie Or(1D:-1S,). Les conditions de pression et de densité de courant sont en effet assez différentes de celles qui sont réalisées ordinairement dans les autres types de sources lumineuses et l'influence des chocs moléculaires devient ici

J. JANIN y

importante. D'où la possibilité d'associations d'ions et de molécules ou de réactions entre molécules ou atomes excités. Les probabilités de transitions peuvent alors être modifiées et l'émission des radiations interdites peut ainsi être interprétée.

2° De même, dans les mélanges d’azote et d’argon, l'influence des collisions entre atomes de gaz rare et molécules excitées crée des perturbations importantes dans l’émission des bandes du premier et du deuxième système positif.

3° L'émission intense des bandes de Vegard-Kaplan a permis l'étude de leur structure fine ; les valeurs des constantes de rotation des états X!E, et AI, ainsi déterminées sont en bon accord avec celles qui sont déduites de l’étude d’autres systèmes de bandes.

4° Deux nouveaux systèmes de bandes de la molécule d'azote ont été étudiés. Le niveau inférieur commun à ces deux systèmes est le niveau de simplets a'Il,. Malgré leur intensité assez faible, l’observation de la structure fine des bandes a permis d'identifier les niveaux supérieurs. Il s’agit d’un état ‘II, situé à 104709 cmt au-dessus de l’état fondamental etd’un état #27 situé à 104 327,8 cm! au-dessus du même état (t).

5° On observe des faibles arêtes au voisinage des bandes intenses du deuxième système positif de l’azote. Il est possible de les interprêter comme étant les arêtes de branches satellites PQ;, non encore observées.

Note ajoutée après soutenance.

Depuis la rédaction de ce travail, j’ai eu connaissance d'une étude de Worley (Phys. Rev., 64 (1943), 2079-24) sur le spectre d’absorption de l'azote dans l’ultra-violet lointain, et d’un travail non encore publié d’Herzberg. Certains résultats de Birge-Hopfeld et de Watson et Koontz doivent être révisés à la lumière du travail de Worley ;

(1) J'ai placé ces deux états parmi les états de simplets, sur le schéma des niveaux de l’azote (fig. 4) ; car les transitions 10, — all, et 1}, all, sont plus probables que les transitions d’intercombinaison. Toutefois, élant donnée Pintensité particulièrement faible du premier système, on ne

peut absolument pas affirmer que l’état supérieur Il, soit réellement un état de simplets,

d'autre part, selon Herzberg, l’état atIl de la molécule d'azote serait en réalité un état LU, et non un état Il,, comme on l’admettait jusqu'alors. Dans ces conditions, l'identification du niveau supérieur du système de bandes décrit à la page 45 et du niveau c des bandes de Birge-Hopfeld ne soulève plus de difficultés. La symétrie de ce niveau se trouve modifiée en conséquence ; il doit s'agir d’un état 2f.

Il semble, d'autre part, d’après les résultats de Worley, que les bandes étudiées à la page 4o ne forment pas deux progressions mais plutôt deux systèmes provenant de deux états électroniques supérieurs distincts. Enfin, mes résultats relatifs aux constantes de rotation de l'état X'Z, se trouvent entièrement confirmés par les travaux de Worley.