INTRODUCTION

Le spectre des gaz a été peu étudié sous des pressions voisines de la pression atmosphérique, car les méthodes utilisées habituellement pour exciter la luminescence d’un gaz ou d'une vapeur (décharge avec ou sans électrodes, choc électronique) ne se prêtent pas ou tout au moins se prêtent mal à l'emploi des hautes pressions. Si l’on désire opérer sous la pression atmosphérique, on est amené en général à utiliser un régime d’arc et par suite à employer une forte densité de courant. L’effluve électrique permet au contraire d’exciter la luminescence d’un gaz sous une pression quelconque, en n'ayant recours qu’à de très faibles densités de courant. Ainsi en 19420, Stuchtey (1) a observé le spectre du rayonnement résultant de la transformation de l’oxygène en ozone sous l’action de l’effluve électrique. J'ai repris cette étude en 1938(2), et, en 1939. Wulf et Melvin (3)ont eu recours, dans le cas de l'azote au même procédé d’excitation.

Je me suis proposé, au cours de ce travail, d'étendre les résultats de Wulf et Melvin relatifs à l'azote. Je suis parvenu, en particulier :

19 À calculer les constantes de rotation des niveaux X'E, et A5, de la molécule d’azote,en utilisant les données expérimentales déduites de la structure de rotation des bandes de Végard-Kaplan.

20 À exciter la raie interdite de l’atome d'azote Ni1(4S-2P) et à mesurer sa longueur d’onde.

3° A identifier deux nouveaux systèmes de bandes de l’azote.

4° À observer de nouvelles branches dans les bandes du deuxième système positif de l'azote.

50 A analyser les perturbations qui apparaissent dans le premier et dans le deuxième système positif, lorsqu'on excite des mélanges d'azote et d’argon.