CHAPITRE III. — ÉLBCTROCINÉTIQLE. 3l

Si nous appelons E et e les forces électromotrices des élé-

Fig. 71.

ments P et/?, nous aurons, attendu queTintensité du courant est nulle en A/>GB,

E = ( j? -h /w -+- « ) f , e^=^miy

e FH ~~ m'

V^. On se propose de mesurer la résistance d'un prisme d'argent AB; pour cela, on l'introduit, avec l'étalon de résistance CD, dans le circuit d'une pile constante P {fig. 72) et Von greffe sur la barre et sur l'étalon deux dérivations, A R 1 G B 6^ D Rs G C, comprenant les bottes de résistances Rj et R , et le double circuit d'un galvanomètre différentiel exactement réglé G. On ajuste les résistances relatives des dérivations de manière à réduire le galvanomètre au zéro; cela fait, on introduit d'un côté, en Rj, 1 ohm, et l'on cherche quelle résistance r, ajoutée de l'autre côté, ramènera l'aiguille au

3l/} LIVRE III. — ÉLECTRICITÉ ET HAGNÉTISME.

zéro ; démontrer que la résistance x de k^ est précisément égale à r.

En effet, Tégalité des intensités I des courants dans les dérivations entraîne l'égalité des courants I| et L en AB el

Fig. 72.

CD ; les lois de Kirchlioff donnent, d'autre part, dans l'opération de réglage,

• Iio; — IR,,

La seconde opération donne encore

d'où

Ri4-/-

Rj-h I

Cette ingénieuse méthode a été inventée par KirchhofF et appliquée à la mesure des conductibilités spécifiques.

k6. La pile P produit dans le circuit ÀPGB {/ig- 73) ww courant d'intensité I, mesurée par le galvanomètre G ; une