ES

(2) € = £o« ""c'—g^g-ao:^

On en déduit

(3) ^^ loge,- loge,

a? loge

A ces formules, Dulong et Petit ont substitué les suivantes :

(4) ç=z— -^ = ma^{a^—j).

Io4 LITRE II. — CHALEUR.

Dans celle expression de la vitesse, m est un nombre qui dépend des conditions de l'expérience, a est égal à 1,0077, B est la température de l'enceinte et e l'excès de la température du corps sur celle de l'enceinte. Si la température de l'enceinte était zéro, on aurait

( 5 ) vz=^ maJ,

T étant la température même du corps rayonnant. Par intégration, on obtient

(6) X = —^ (log ^) 4- C;

cette équation lie les excès aux temps.

Ce qui précède s'applique au rayonnement seul, dans le vide.

Mais il y a une part de la vitesse de refroidissement qui provient du contact du fluide ambiant; sous la pression normale, celte vitesse v' est donnée par la formule

(7) r'r=/iel,"3^

dans laquelle n est un nombre qui dépend des conditions de l'expérience et e l'excès de température, comme ci-dessus.

La nature du gaz et sa pression influent sur le phénomène par la variation de n et par un facteur /?s dans lequel p est la pression et c un exposant égal à o,45 pour l'air, 0,617 pour l'acide carbonique et o,38 pour l'hydrogène.

Telle est la part qui revient à la confection du calorique par les mouvements du fluide.

M. Stefan a proposé de substituera la loi du rayonnement, découverte par Dulong et Petit, cette autre loi : La quantité de chaleur perdue par rayonnement est proportionnelle à la quatrième puissance de la température absolue, comptée à partir de — 273*».

(8) P = mT*.

Pour ce qui est du refroidissement dans les gaz, M. Witz a observé que la formule np"^ cessait de correspondre aux faits.