ROMA UE

Baromètre 740mn, ,0019]-1-0,0008 ,0024|—0,1587 ,0023|—0,2089 ,0023|—0,3196|- ,0023|—0,3495 ,0021 |—0,4271 ,0020|—0,4500 ,00221—0,5070

O7 Or © 19 =]

CO OT OT 19 Où

dE C5 À

OuOCu SO OC

Om Om Or 1 Æ Où Em CO & © CO CO C0 =1 —

Ca |

Deuxième série d'expériences : longs intervalles.

Nombre Erreur moyenne

| RASE rte | Mode | des passages observés | l'assage moyen —— "©" | Réduction | Tempé: Ampli- Rs Les AL Er Vers pendule he freure) , à la pendule | de suspension. au commencement | à | d'un dela | |rature.| (ude. | RE Le chronographique. Er Dent. | et à la fin. | Ù | passage | moyenne | | | 26 janvier 1866. Ajustement À des couteaux. Baromètre 740 mm, | | J | | | | | | RE a 100 commencemt (19h 128%, 3056/2-0,028|2-0,0028/—0,1105 —6,6| 1 46,5 pre 2e LE 00 fin (19 43 18 ,9386] ,022| ,0022|—0,9031/—6,8/1 7,5 | R. O. haut, 100 commencem! |19 54 53 ,3633| ,019] »0019|—0,9474 6,9 1 8,0! ere et 00 An [20 30 23 ,9669/ ,026| ,0020/—1,0692/--7,3| 0 45,5! RO Dee 100 commencemt |20 42 52 ,4196 .017! ,0017|/—1,1067|--7,3] 1 39,0 a 4 00 fn (21 18 23 ,4380| .021 | ,0021|—1,1982|--7,6| 0 47,5 | RDA SE) 100 commencem! [21 29 52 ,4663| ,020| ,0020|—1,2229|È7,6| 1 48,5! Pas neee NUL OUEN 22 5923 ,4549| ,026| ,0026/—1,2830| 47,5] 0 50,0

Si on relève pour chaque jour d'observation l'erreur moyenne dans l’observation d’un passage, on trouve :

Première série d'expériences. Deuxième série d'expériences. Nombre Nombre de signaux. de signaux.

1864 20 novembre.. 564 ZÆÆ0,026 1865 11 juin....... 800 0,021 23 décembre.. 800 0,035 A2AUIN 2. 800 0,027 1865 8 janvier.... 800 0,030 26 octobre.... 800 0,023 9 janvier.... 800 0,030 30 octobre.... 800 0,022 28 janvier.... 600 0,029 13 novembre.. 800 0,026 29 janvier: ... 1000 0,031 17 novembre.. 800 0,023 8 février. ... 656 0,027 20 décembre .. 800 0,026 {S82mars-- 800 0,028 1866 25 janvier .... 800 u,022 29 mars ..... 800 0,029 26 janvier .... 800 0,022 30 mars ..... 800 0,027 << MÉENTERGESE 800 0,022 7200 ZÆ0,023.5 10m 400 0,029

Ainsi, dans la première série d'expériences, d'après l'observation de 8820 passages du pendule par la verticale, l'erreur moyenne sur un

passage est de + 0°,0285, et l'erreur probable de + 0°,0192; dans la seconde série, l'erreur est un peu moindre, sur 7200 passages observés, on trouve pour erreur moyenne + 0°,0235 et pour erreur probable + 05,016.

Reduction des observations des oscillations.

Si l’on ajoute à l'instant chronographique du commencement et de la fin d’une série d’oscillations la réduction à la pendule normale Dent, donnée dans les tableaux précédents, on obtient par la soustraction lintervalle en temps de la pendule normale employé pour un certain nombre d’oscillations. Get intervalle doit être réduit en temps sidéral à l’aide de la marche de la pendule normale, donnée, pour chaque jour, dans le K 6. L’incertitude probable, qui doit être attribuée à cet intervalle de temps, peut être calculée en tenant compte des différentes causes qui peuvent la produire, savoir : erreur sur la marche de la pendule normale, erreur sur la réduction d'un instant chronographique à la pendule normale, enfin erreurs accidentelles dans l'observation du passage du pendule par la verticale, au commencement et à la fin de la série.

Je n’ai pas tenu compte des erreurs sur la marche de la pendule normale, parce que leur imfluence n'aurait pas été appréciable, même dans la seconde série d'expériences, pour un intervalle de 55 '/, minutes. Pour aucun des jours d'observation, l'erreur sur la marche de la pendule normale dans vingt-quatre heures ne peut être évaluée au delà de quelques centièmes de seconde; il n’en résulterait par conséquent sur un. intervalle de 55 ‘/, minutes, comme dans la seconde série d’expériences, qu'une erreur s’élevant, au plus, à un ou deux millièmes de seconde. J'ai donné au $ 5 l'erreur moyenne E que l’on peut attribuer, pour chaque jour, à la réduction d’un instant chronographique en temps de la pendule normale; si l’on désigne par + m» l'erreur moyenne de la

AVEC LE PENDULE A REVERSION. 5h moyenne des passages observés au commencement, et par +» celle de la moyenne des passages observés à la fin d’une série d’oscillations, on obtiendra pour Pincertitude probable d’un intervalle de temps

C'est la formule dont je me suis servi pour calculer l'incertitude sur un intervalle de temps, employé pour un certain nombre d’oscillations, en tant qu'elle provient des erreurs fortuites d'observation et des imperfections de l’enregistrement chronographique.

La durée d’une oscillation directement déterminée par observation doit subir deux corrections ou réductions : l’une, dépendant de la tempéralure, à laquelle la durée à été observée, l’autre, de amplitude de loscillation. Comme c’est à la température de 16° ’/, que la distance entre les couteaux à la longueur exprimée par le nombre de lignes trouvé dans le chapitre précédent, c'est aussi à cette température qu'il faut réduire la durée d’une oscillation, au moyen du coefficient de dilatation du pendule. Ainsi que je lai expliqué, j'ai pris provisoirement, pour effectuer cette réduction, et en attendant une détermination directe, le coefficient trouvé par Lavoisier et Laplace, savoir 0,00001878. Avec l'adoption de ce coeflicient, la réduction de la durée { d’une oscillation observée à une température T, à la température 16° '/,, se calcule par la formule — {(0,00000959) (T ——160 ',).

La réduction à are infiniment petit, en supposant le pendule oscillant dans le vide, de la durée { d’une oscillation observée à une amplitude +, est donnée par la formule connue : — { (+) Dans la première série d'expériences, pour laquelle l'intervalle entre le commencement et la fin des oscillations était d’un petit nombre de minutes, et pour laquelle il n’y avait qu'une petite différence dans l'amplitude, à ces deux instants, j'ai calculé la correction avec la valeur de au commencement, et avec celle à la fin des oscillations, et J'ai pris la moyenne des deux résultats pour la correction à appliquer. Dans la seconde série d'expériences, où le pendule oscillait pendant un intervalle beaucoup plus long, le dé-

croissement de Pamplitude était très-considérable, et comme il n’est pas proportionnel au temps, l'on n’aurait pas obtenu la correction avec une précision suffisante, si on s'était borné à prendre la demi-somme des résultats calculés avec l'amplitude observée au commencement et à la fin des oscillations.

J'ai observé, par conséquent, l'amplitude à des intervalles de temps égaux, de six minutes chacun, pendant toute la durée des oscillations ; la première observalion était faite deux à trois minutes avant le comméncement des observations du passage du pendule par la verticale, et la dernière, deux à trois minutes après la fin des passages. Il était facile de déduire par interpolation, de ces observations, l’amplitude pour l’instant du commencement des oscillations, pour celui de la fin et pour un certain nombre d'instants équidistants dans lintervalle (j'en ai pris cinq). La correction pour l'amplitude était calculée pour chacun de ces sept instants, et l’on en a déduit, par suite, la correction moyenne pour toute la durée des oscillations, ainsi que l'amplitude moyenne.

Je donne plus bas, pour chaque jour, ces observations de l'amplitude faites à des intervalles de six minutes, en indiquant séparément les résultats obtenus lorsque le disque plein était en haut, le pendule reposant ainsi sur le couteau le plus rapproché du centre de gravité, et ceux qui ont été obtenus dans la position inverse, le disque plein étant en bas; dans le dernier cas, le décroissement de l'amplitude est près de deux fois plus lent que dans le premier. Cette circonstance m'a permis de faire varier amplitude initiale, et, par suite, amplitude moyenne, dans des limites beaucoup plus étendues lorsque le disque plein était en bas, que lorsqu'il était en haut. Il n’était pas sans intérêt de faire varier l'amplitude, du moins dans lun des modes de suspension du pendule, entre des limites un peu étendues, et de comparer dans ces différentes alternatives la durée de l’oscillation, après avoir appliqué la réduction à l'arc infiniment petit pour un pendule oscillant dans le vide. Il résulte, en effet, des recherches de M. Cellérier sur la théorie du pendule à réversion, que si on désigne par T et par T' les durées d’une

oscillation dans les deux modes de suspension, celles-ci étant déjà réduites à l’arc infiniment petit, on a les formules :

Eine Etre)

h est la distance du centre de gravité au couteau le plus rapproché, et T la durée de l’oscillation lorsque le pendule est suspendu par ce couteau ; k' est la distance du centre de gravité au couteau le plus éloigné, et T' la durée de l'oscillation lorsque le pendule est suspendu par ce couteau ; À est la distance qui sépare les deux couteaux, soit 4’; enfin > est la somme de différents termes 6--£', dont l’un 8’ est dû à une imperfection de l'appareil, et à ce que les couteaux ne sont pas exactement des centres d’oscillation réciproques, et les autres désignés collectivement par 8 sont dus à l’action des différentes forces troublantes, comme la

poussée, ou la diminution du poids du pendule dans l'air, l’action des remous, ou de l'agitation de Pair produite par le mouvement du pendule, l'influence du frottement des couteaux sur le plan de suspension, etc. Quelques-uns de ces termes dépendent de la vitesse du mouvement, et, par suite, de l'amplitude de loscillation, mais suivant une loi inconnue, d’où résulte que, pour que > soit exactement le même dans la valeur de T et dans celle de T”, il importe que l'amplitude soit la même dans les deux modes de suspension. Dans ce cas, on peut obtenir directement ; par la comparaison des durées observées T et T’, puisque l’on à : DAMES 2hh

RAR ATEEN Te PE

Lorsque le pendule oscille pendant un intervalle de temps un peu long, il est impossible, vu la très-orande différence dans le décroissement de l'amplitude, dans les deux modes de suspension, de faire en sorte que l'amplitude soit la même dans les deux cas. Le décroissement beaucoup plus lent de l'amplitude, lorsque le pendule est suspendu par le couteau le plus éloigné du centre de gravité, permettait de faire varier l'amplitude initiale dans des limites très-étendues dans les deux expé-

riences faites le même jour, suivant ce mode de suspension ; On à ainsi un moyen de comparer entre elles deux valeurs de T”, dans lesquelles l'amplitude’ est très-différente, et d'apprécier, par suite, l'influence de l'amplitude sur la valeur de T'. Afin de faciliter la comparaison du décroissement de l'amplitude dans les différentes observations du tableau suivant, j'ai placé sur des lignes à différentes hauteurs le chiffre se rapportant à l'amplitude initiale, suivant que celle-ci était plus ou moins considérable.

Observations de l'amplitude des oscillations faites de six minutes en six minutes.

1865 | 1866 RE ES PR SR ES ES PP RH Nu CR RES 2e 11 juin 12 juin |26 octobre | 30 octobre |13 novemb.|17 novemb.|20 décemb.| 25 janvier | 26 janvier | RO | RE | RO | RE | RO | RE | RO | RE | RO | RE | RO | RE | RO | RE | RO | RERO | RE 1° Disque plein en haut.

2° Disque plein en bas.

4 011 0 01 0 1 0 0581 1 IHEUET ES 140 10e

Pour déduire de ces observations la loi du décroissement de Pamplitude dans les deux modes de suspension du pendule, il est plus commode de les mêttre sous une autre forme, parce que l’amplitude initiale n’est pas la même dans les différents cas, tandis que l'intervalle de temps qui sépare deux observations consécutives est toujours le même, savoir de six minutes.

La relation qui existe entre l'amplitude +, observée à un certain instant, et l'intervalle { qui sépare cet instant de l'instant moyen de la série, l’unité de { étant de six minutes, peut être mise sous la forme

a—A+B.1t+C.r—+ etc.

A, B, C étant des constantes que l’on calculera, pour chacune des séries d'observations, par la méthode des moindres carrés, d’après les huit valeurs de amplitude observées de six minutes en six minutes. Réciproquement, À, B, C ayant été déterminées, cette équation servira à trouver la valeur de { correspondant à une valeur donnée de à, 1050", par exemple, puis à une seconde valeur de &, 1045, dont la différence fera connaître l'intervalle de temps qui à été employé, pour que l'amplitude décroisse de 1050! à 1045, et ainsi de suite. J'ai calculé de cette façon, pour chacune des dix-huit séries d'observations, le disque plein étant en haut, et le disque plein étant en bas, l’intervalle de temps qui était employé pour un décroissement de cinq minutes dans l'amplitude, entre les limites dans lesquelles l'amplitude avait été observée dans chaque série. Ces dix-huit séries donnent des résultats très-concordants pour l'intervalle de temps exigé pour un décroissement de 5’ entre les mêmes limites; les très-faibles écarts d’une série à l’autre peuvent être facilement expliqués par les erreurs d'observation et par les circonstances différentes, comme densité de Pair, etc. En prenant ensuite la moyenne des résultats fournis par les dix-huit séries, dans les deux modes de suspension du pendule, j'ai obtenu les chiffres du tableau suivant; une seconde colonne donne le décroissement pour chaque oscillation du pendule dans les limites correspondantes d'amplitude. Findique enfin dans

84 EXPÉRIENCES FAITES A GENÈVE une dernière colonne le rapport du décroissement de l'amplitude, suivant que le disque plein est en haut, ou en bas.

4° Disque plein en haut 2 Disque plein en bas Décroissement temps décroissement temps décroissement Rapport de employé. pour une employé. pour une du l'amplitude. oscillation. oscillation. décroissement. de 20 0° à 1055 3,343 127 de 455 à 1 50 3 ,434 081 de 1 50 à 1 45 2m 118 17,779 3 ,108 à 016 TES de 1 45 à 1 40 2,205 1 ,709 3 ,883 0 ,970 1,76 de 140 à 1 35 2 ,298 1,640 4 ,214 0 ,894 1,83 de 133 à 1 30 2 ,400 1 ,370 4 ,435 0 ,849 1,85 de 1 30 à 1 25 2 ,523 4 ,493 4 ,691 0 ,803 1,86 de 125 à 1 20 2 ,655 1 ,419 > ,014 0 ,751 1,89 de 1 20 à 1 15 2 ,826 1,333 5) 404 0 ,697 1,91 de 115 à 1 10 3 ,021 1 ,247 5 ,989 0 ,629 1,98 de 1084405 3 ,276 1 ,150 6 ,392 0 ,589 1,95 de 1 1544120 3 ,600 1 ,046 6 1835 0 ,551 1,90 de 4 O0 à 0 55 4 ,047 0 ,931 71 ,676 0 ,491 1,90 de 055 à 0 50 4 ,719 0 ,798 8 ,462 0 ,445 1,79 de 0 50 à 0 45 5 ,928 0 ,636 9 ,356 0 ,394 1,61 de 0 45 à 0 40 7 ,926 0 ,475

Il paraîtrait, d’après ces chiffres, que le rapport du décroissement de l'amplitude pour une oscillation, suivant que le disque plein est en haut, ou en bas, n’est pas constant; ce rapport va en croissant lentement jusqu'à l'amplitude de 1010' environ, où il est près de 2, puis il diminue rapidement. Ces différences tiennent, comme il est facile de le montrer, à une petite irrégularité dans le décroissement de l'amplitude, lorsque le disque plein est en haut, en sorte que le décroissement ne suit pas une loi régulière en fonction de lamplitude, ou de la vitesse du mouvement. L'on peut effectivement représenter la relation qui existe entre le décroissement D de l'amplitude pour une oscillation, et la vitesse o du mouvement, par une équation de la forme :

D= P + Qo—+ Ro + So — etc.

En prenant pour l’unité de vitesse celle qui correspond à une certaine amplitude, on peut, en mettant pour v la vitesse qui correspond à chaque valeur observée du décroissement, déduire par la méthode des moindres carrés les constantes P, Q, R, $, etc. J'ai fait le calcul en prenant pour unité de vitesse celle qui correspond à une amplitude de

AVEC LE PENDULE A RÉVERSION. 85 1015, et Jai trouvé pour la formule qui représentait le mieux les décroissements observés :

D = v.1",0599 -Lv°.0" 1632 lorsque le disque plein était en haut; et D'— ».0",5651 Lv*.0",1012 lorsque le disque plein était en bas.

Si l’on calcule avec ces formules le décroissement de l'amplitude, de 5" en à’, on trouve le résultat suivant dans les deux modes de suspension, à côté duquel j'ai inséré la différence entre le décroissement calculé et le décroissement observé.

4° Disque plein en haut 2 Disque plein en bas CR . | Décroissement Décroissement Calcul Décroissement Calcul de calculé pour moins calculé pour moins l'amplitude. une per Observation. une oscillation. Observation. de-20%0% à 4055. 17,134 —-0",007 de 455 à 1 50 1 ,075 —0 ,006 de 1 50 à 1 45 1”,854 —0",075 1 ,018 —+0 ,002 de 145 à 1 40 1,734 0 ,043 0 ,962 —0 ,008 de 1 40 à 1 35 1 ,654 —-0 ,014 0 ,906 —0 ,012 de 135 à 1 30 1,555 —0 ,015 0 ,851 —-0 ,002 de 1 30 à 1 25 1 ,459 —0 ,034 0 ,797 —0 ,006 de 1 25 à 1 20 1 ,363 —0 ,056 0 ,744 —0 ,007 de 1 20 à 1 15 1 ,269 —0 ,064 0 ,692 —0 ,005 de 145 à 110 1 ,178 —0 ,069 0 ,641 —L0 ,012 de 440 à 1 5 4 ,086 —0 ,064 0 ,590 —-0 ,001 de 1 5 à 1: 0 0 ,996 —0 ,050 0 ,541 —-0 ,010 de 0 45 à O 40 0 ,653 —-0 ,178

Ainsi le décroissement de l'amplitude, lorsque le disque plein est en bas, peut être représenté entre les limites de 2 0’ et de O0 45", avec une très-grande exactitude, par un terme proportionnel à la vitesse, et par un terme proportionnel au carré de la vitesse; les écarts entre le calcul par la formule et l'observation sont très-petits, la valeur moyenne étant + 0”,007, et ils ne suivent aucune loi, en sorte qu’ils peuvent être attribués aux erreurs accidentelles dans l'observation de l'amplitude. Ces valeurs du décroissement de l'amplitude entre les limites indiquées se rapportent naturellement à la densité moyenne de l'air pendant la

86 EXPÉRIENCES FAITES A GENÈVE série des observations ; celle-ci est déterminée par la pression de 732mm, et la température + 119,1.

Il n’en est pas de même pour les observations faites lorsque le disque plein est en haut; la valeur de l'écart moyen entre le calcul et l’observation est de + 0",074, c’est-à-dire plus de dix fois plus grand que pour l’autre mode de suspension, ef fort au delà des limites de l'erreur dans l'observation de l'amplitude. De plus, la marche régulière dans les écarts indique qu’ils doivent être attribués à la formule, qui ne représente pas exactement la loi du décroissement. Ainsi le décroissement de l'amplitude, dans ce mode de suspension du pendule, ne peut pas être complétement représenté par deux termes, lun proportionnel à la vitesse, l’autre proportionnel au carré de la vitesse. Jai essayé en vain de modifier la formule en introduisant de nouveaux termes renfermant la vitesse avec lexposant 0, 1/2, 3/2, 3, etc.; les écarts entre le décroissement calculé et le décroissement observé étaient, dans tous ces cas, beaucoup plus considérables qu'en ne prenant que les deux termes, dont la valeur à été donnée.

Les tableaux suivants renferment la réduction des observations des oscillations, faite suivant le mode qui vient d’être expliqué : la première colonne donne le nombre d’oscillations du pendule dans Pintervalle de temps sidéral marqué dans la seconde colonne; la troisième colonne donne l'incertitude probable de cet intervalle causée par lés erreurs fortuites dans l'observation des passages, el par les erreurs d'enregistrement et de transformation du temps chronographique en temps de la pendule normale ; la quatrième colonne donne la durée observée d’une oscillation en temps sidéral, obtenue en divisant l'intervalle par le nombre d’oscillalions; dans les colonnes cinq et six se trouvent la température moyenne et Pamplitude moyenne pendant la durée des oscillations; les colonnes sept et huit renferment les corrections nécessaires pour réduire la durée observée à une température de 160 ‘/,, et à l'arc infiniment petit, ces corrections sont données, pour abréger, en unités de la septième décimale, soit en dix millionnièmes de seconde; enfin la neuvième colonne renferme la durée réduite d’une oscillation en temps sidéral.

Premièré série : courts intervalles.

20 Novembre 1864. Ajustement A des couteaux.

S S $ [9] n S R.0. haut! 508 | 382,7004/#0,0156/0,7533476 ae d 7,4 115 | 626|— 11210,7533990] RE. haut] 428 | 322,4653| 0,015810,7534236/ 2 7,4 |1 15 | 626|— 11210,7534750 RE. bas | 512 | 385,8225| 0,015610,7535595|—L 7,4 |1 45 | 626|— 112/0,7536109 R.O. bas | 502 | 378,26221 0,0156/0,7535103| + 7,4 [1 45 | 6261— 11210,7535617

23 Décembre 1864. Ajustement À des couteaux.

R.0. haut] 474 | 357,1003) 0,0120.0,7533764/+ 1,9 | 42,5] 1015 [= - 21010,7534569| R.E. haut] 478 | 360,1115| 0,0120,0,7533714/— 1,75|1 17.5 1026 — 12010,7534620 + 4,75 1 i e FE

R.E. bas | 466 | 351,1424| 0,011910,7525246 511 0 [41026 — 072/0,7536200 R O. bas | 478 | 360,1295| 0,0120/0,7354090| + 110 |-1022!— 097/0,7535015

8 Janvier 1865. Ajustement B des couteaux.

RO. haut} 496 | 373,6182| 0,0082,0,75326241-E 3,7 |1 15 | 888 — 112)0,7533400 IR.E. haut} 488 | 367,6563| 0,077 10,1533946/4 3° 1541 47,800 884— 119)0,7534711 IR.E. bas | 486 | 366,2174| (0:0079,0,7535338|L 38514 5 * |-L 877|— 085l0:7536130 IR.O. bas | 490 | 369,208. 0,007710,7534812| 2 4,0 [110 [—- 8671— 09710,7535382

| 9 Janvier 1865. Ajustement B des couteaux.

E.E. bas | 500 | 376,7635| 0,0089,0,7535270 —- 4,45

45 |-L 835] 08510,7536020 IR.O. bas | 494 | 372,2055| 0,0089.0,7534526/ 4,6 41 5 |-L 824|— 085l0,7535265| RO. haut| 500 | 376,6892! 0,0093/0,7333784/L 4,9 14 25 | 803|— 14310,7834444 RE. haut} 500 | 376,6991| 0,0090/0,7533982|L 5,15/1 25 | 786|— 143]0,7534625

28 Janvier 1865. Ajustement B des couteaux.

R.O. haut| 500 | 376,6876, 0,0068 0,7533782 + 7.4 1 22,5 5 + 626 — 136! 0 ,1584242| R.O. bas | 500 | 376,7778, 0,0064/0,7535586 + 7,3 [1 37,5/-L 633 — 191/0,7335998. RE. bas | 500 | 376,7761| 0,006310,7535522 + 7,55/1 ARE 630 — 191/0,7533961

| 29 Janvier 4865. Ajustement G des couteaux.

R.E. bas | 500 | 376,7531| 0,0073|0,7535062)L 5,3 :\1 22,512 713|— 136[0,7535701 IR.O. bas | 500 | 376,7511| 0,0074/0,7535022/ + 5,3 |1 17,5|— 775|— 119]0,7535678 R.0. haut! 586 | 441 4695, 0,0071/0,7533609/+ 5,351 25 | 771|— 143/0,7534237] R.0.haut| 500 376, 6983! 0,007010,7533976| + 5,451 32,5] 764|— 17010,7534570 RE. haut! 500 | 376,6841| 0,007: 0,7533682|L 5,5 |1 32,5] 7611— 17010,7534273

| 8 Février 1865 Ajustement C des couteaux.

R.O. haut} 464 | 349,5557] 0,0009,0,7533528 + 5,55|1 15 | 757]— 1120,7534173 RE. haat, 460 | 346,5823, 0,0102.0,1534398/—- 5,551 32,52 757|— 170)0,7534085 RE. bas | 500 É 376, 1802 0,0095 0,1535184/ 5,251 22,5 718|— 131710,1536425 R.O. bas | 500 | 376,7549! 0,0094/0,7535098[ + 5,2 1 22,517 182]— 137 0,7835743

Première série : courts intervalles.

s s ISTs ol 7 s | R.E. haut} 500 | 376,6716|-0,004910,7533432|— 6,754 37,5| 672|— 191/0,7533913 IR.O. haut} 500 | 376,7029| 0,0047/0,7534058|— 6,75|1 35 — 672|— 180/0,7534550 R.0. bas | 500 | 376,7431| 0,004710,7534862) 1 6,75|1 22,5|— 672|— 13710,7535397 RE. bas | 500 | 376,7568| 0,0045/0,75351261L 6,75/1 27,3|-L 672|— 15310,7535655 29 Mars 1865. Ajustement D des couteaux.

RE. haut] 500 | 376,6599] 0,0034 0,7534198/ 1,7 |1 40 |+1029|— 200/0,7534027 (R.0. haut} 500 | 376,6552| 0,0023 0,7533104/ 1,7 |1 40 |1029|/— 200/0,7533933 R.O. bas | 500 | 376,7561| 0,0028 0,7535122/E 1,85|1 30 |+1019/— 162/0,7535979 [RE bas | 500 | 376,7487| 0,00280,7534974|+ 1,951 45 |1011|— 220 0,7535765 30 Mars 1865. Ajustement D des couteaux. | IR.E. bas | 500 | 376,7518| 0,0109'0,7535036|+ 2,85]1 22,5/-L 948|— 13710,7535847| R.O. bas | 500 | 376,7682| 0,0109 0,7533304 —+ 2,8 |1 22,5|—2 952|— 13710,7536119 R.0. haut! 500 | 376.6889| 0,01 10/0,7533778 —+ 2,151 30 | 955|— 16210,7534571| R.E. haut| 500 | 376,6571| 0,010910,75: 3142|—+ 2,65|1 22,5 962|— 13710,7533967| 17 Avril 1865. Ajustement D des couteaux. | R.E. haut) 500 | 376,7201| 0,0058/0,75344021116,38|1 25 |— 007/— 143,0,7534252 R.O. haut} 500 | 376,7494| 0,005810,7534988|—16,4 |1 25 |— 011|— 14310,7534834 IR.0. bas | 500 | 376,7980| 0,005810,7535960| 16,4 |1 35 |— 011|— 180 0,7535769 RE. bas | 500 | 376,7673| 0,005710,7535346|—16,4 |1-37,5|— 011|[— 191 0,7555144 10 Mai 1865. Ajustement D des couteaux.

R.E. bas | 500 | 376,7988| 0,009010,7535976[—+18,9 |1 12,5|— 187|— RE. haut! 500 | 376,7149| 0,0092/0,7534298|+19,05|1 15 |[— 198|— :

Deuxième série : longs intervalles.

11 Juin 1865. Ajustement D des couteaux.

R.O. haut|2828 |2130,8288120,0107,0,7534756-L22,0 |1 18,0] — 407 à.E. haut|2828 |2130,8140| 0,010610,7534704-+22,35|1 18,5|— 432 IR.E. bas [2828 |2131,2384| 0,0107,0,7536203/-122,55|0 58.0|— 446 — R.O. bas [2828 12131,2263| 0,0106/0,7536161|+22,6 |1 5,3[— 449

12 Juin 1865. Ajustement D des couteaux.

IR.O. hauti2828 |2130,7815, 0,004610,75345881-L490,7 |1 19,21— 244 — 12 IR.E. haut 2828 12130,7707| 0,004510,7534550|-219,9 11 17,5|— 258 — IR.E. bas [2828 |2131,1824| 0,0052/0,7536005/-119,85/1 11,1|— 255] — IR.O. bas [2828 12131,2030 0,004810,7536078/--19,8 [1 2,1— 251|—

Deuxième série : longs vntervalles.

| Réduction