VENTILATEURS
2IÎS. 1** Ventilateur cupimnt^ Si les orifices da sortie de q% veAtUateur étaient égaux aux orifices d'entrée» et si l'air approuvai); auouna r^^-* tance pour pénétrer entre les ailes» ni contre ces ailes» la vitesse de sortie de l'air serait égale h la vitesse de rotation de.rex^émité des ailes. À cause des phénomènes compliqués qui ont lieu dan^ le venti-* lateur, il a été impossible jusqu'à présent de donner une expression analytique satisfaisante de son eflet La théorie à conduit M. Gombae h courber les ailes ; mais jusqu'à présent on a donné la préférence aux ventilateurs à ailes planes, qui sont d'une construction plus facile.
Il convient de faire le diamètre wtérieur du ventilateur double du
RÉSISTANCE DES HATtRlÀUX.
diamètre inlôrieur. 1a disUuce des joues doit ètrtt égaie au rajron intérieur si iair arrire par les deux joaes, et moitié seulement si l*air n'arrive que par un côté. Le nombre convenable d'aflei^ est s]x. (Consulter la deuxième partie.)
2' Ventilateur satyfflant. Les phénomènes qui se passent dans ce ventilateur sont encore plus compliqués que dans le précédent. Nous nous contenterons de donner ici les résultats fournis par deux ventilateurs souflQants, à ailes planes légèrement inclinées «ir le rajrôn i le premier à MM. Sudds, Barker et compagoie, de Rouen ; le deuJÛème à M. Martin, aussi de Rouen.
HOMBM
d*aUM.
DUMftTaS
MMrlrar.
DXAUftTSB
iOAKTBWBKT
d«f joaes.
COVILOTS
deuerTts.
NOMBKB
d* lonra •n 1'.
rOBCB
Tapeur.
BBObUlT
total m tobie.
par beore.
olôo
Il convient de faire aspirer les ventilateurs par les deux joues, et de tenir leur diamètre entre les limites 0%«0 et 1»,10.
«16. Késistance à la traction. Lorsqu'un corps solide est tiré dans le sens de sa longueur, il s'alloofe d'une certaine quantité, variable pour chaque nature de corps, mais proportionnelle, pour une même matière, à la longueur de la pièce et à TelTort de traction, et inverse* ment proportionnelle à la section tt^ansveriale de cette pièee.
Cette loi n'est vraie qu'autant que la charge ne pfodtiit pas un allongement supérieur à celui que peut atteindre la pièce sapa oesser de reprendre sa longueur primitive quand l'effort cesse son action. Ce plus grand allongement correspond à ce qu'on appelle la limite d'élas* ticité t limite qu'il ne faut jamais dépasser ni même atteindre dans la pratique.
L'allongement que prend un corps soUmis 2k la traction est alors donné par la formule
»=^, d'où E = ~, et P = iBA.
i allongemeDt du corps par mètre de longueur de la fiièce, dan» la limite d'élas-
licite, en mètres; P effort qui tend à allonger le corps , en Itiiogrammes ; A section transrersale du corps , en miUimètres carrés ;
PRBMliiRB PARTIE.
E qinnUté eoBSUole poor une mène nature de corps, et qu'on nomme coefideni ou module dPélagtieUé; c'est le poldi, eipriméea kitognmniei, qui Krail capable, si cela ét<it possible , d'allonger un corps prismatique , de matière homogène et d'un millimètre carré de section , d'une quantité égale à sa longueur primitiTOy en supposant que l'allongement ne cesse pas d'être proportionnel à la charge. Pour le mètre carré de section , la Taleur de B est un million de fois plus grande.
Ce qui précède peut se répéter pour la compressioiL M. Poncelet a formé le tableau suivant, qui donne, pour différents corps , les valeurs moyennes de E , ainsi que celles de t et de P correspondant à la limite d'élasticité de ces corps.
DÉSIGMÂTIOII DIS 00RP8.
Chêne.
Sapin jaune ou blanc.
Sapin rouge ou pin.
Mélèse ou larix. . .
Hêtre rouge
Frêne.
Orme
Fers doux passés i la RUère, de petites dimensions.
Fers en barres
F», d. B«TT j î^^-. ; : ;
Acier d'Allemagne, très -bonne qualité, recuit àPhuile. . . .
Acier fondu très -fin, trempé^ recuit à l'huile
Acier fondu. . { JS^'^fi;;/. ; ;
Acier anglais en ( étiré*. . . .
RI ( recuit*.. . .
Acier ordinaire recuit au blanc \
Fonte de fer à grains fins. . . .
Fonte grise ordinaire, anglaise, bonne qualité
«1. a. coin. I ^-v ; ;
VALim
de»'.
StO' •70"
ItIO'
TALKIA DB P
poar
1 ■llllm. carré
d« McUott.
