MAIS

Lu ce qui donne :

ANA Era LU

La pulsation w a disparu dans l'expression de e : le rapport du champ électrique induit à la différence de potentiel V est indépendant de la fréquence pour un enroulement donné — tant qu'on n'approche pas de la fréquence propre de l'enroulement — d'où l'intérêt de l’emploi d'une même bobine à diverses fréquences.

Comme V et L sont mesurés d'autre part, la mesure de e

se ramène donc à la mesure ou au caleul du nombre g. J'ai

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fait le calcul pour chacune des bobines que j'ai employées. Le nombre de spires étant petit, il est très rapide et très

simple.

Cas où le solénoïde oscille au voisinage de sa fréquence propre. — Dans le cas où la bobine est associée à un condensateur dont la capacité serait de l’ordre de la capacité répartie, la méthode ci-dessus ne donne plus la valeur absolue du courant.

Pour ces cas limites, j'ai mis au point (!) un procédé de mesure du champ magnétique qui m'a été suggéré par M. Abraham, consistant à mesurer l'élévation de température d’un conducteur cylindrique placé dans le champ ; la mesure est particulièrement simple si l’on prend comme conducteur le mercure du réservoir d’un thermomètre, l'expérience revient à mesurer sa vitesse d’échauffement. Cette mesure est une mesure calorimétrique ; afin de pouvoir évaluer la chaleur absorbée par l'enveloppe thermométrique, l'enveloppe du réservoir doit être très mince, mais alors les pertes par convection augmentent beaucoup: cela m'a conduit à placer le réservoir du thermomètre dans une enceinte bien vidée. Les pertes deviennent alors assez faibles pour donner lieu à une correction mesurable. Pour les diminuer davantage, il est bon d'opérer sur un petit intervalle de température, de l’ordre de quelques degrés ; il faut alors mesurer avec précision l’intervalie de temps entre les passages du mercure en deux points de la colonne. Pour cette mesure, on soude à la colonne deux contacts en platine et on opère par inscription graphique. Les contacts ne doivent débiter que très peu de courant ; on peut les faire intervenir sur la grille négative d'une lampe ; il faut aussi éviter les courants induits de haute fréquence qui peuvent se produire au voisinage d'une bobine parcourue par un courant haute

() F. EscuanGon, Comptes rendus 193 (1931), p. 577).

fréquence intense, et pour cela placer de fortes résistances en série sur les contacts.

Ce procédé de mesure ne peut avoir que la précision des mesures calorimétriques ; on peut obtenir aisément une précision de 5 o/o en valeur absolue. Une précision plus grande peut être obtenue si l’on consent à prendre à l'oscillateur une énergie de quelques dizaines de watts avec un gros réservoir à mercure, mais cela risque de troubler le fonctionnement des oscillateurs de faible puissance.

Je n'insiste pas sur ce montage car je ne l’ai pas utilisé dans les mesures que je décrirai plus loin. Je me réserve de l’'employer plus tard pour compléter cette étude par des mesures sur les ondes très courtes.

Mesure de la puissance dépensée dans le tube à décharge. — La puissance dépensée dans le tube pour un état d’excitation donne, d’une part, la puissance disponible minima que doit fournir l'oscillateur, et permet, d'autre part, de calculer la conductibilité du gaz dans les conditions d’excitation utilisées.

La méthode qui peut paraître à priort la plus simple consisterait à mesurer la résistance en haute fréquence du circuit oscillant en l’absence et en présence du tube. Mais la résistance introduite par le tube à décharge dépend de l’état d’excitation. Il faut donc pouvoir faire la mesure de la résistance avec un courant donné dans l’oscillateur. Cette condition élimine la possibilité de construire la courbe de résonance du circuit afin d'en déterminer l'amortissement.

J'ai essayé de considérer le cireuit oscillant comme un circuit bouchon, la partie alternative du courant plaque jouant le rôle du courant alternatif traversant le circuit bouchon ; dans ces conditions, le circuit bouchon joue le rôle

Ts , L D: DEC LE d’une résistance pure égale à To R désignant la résistance

du cireuit oscillant. Si V est la différence de potentiel efficace

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aux bornes du circuit bouchon et : l'intensité efficace de la composante fondamentale du courant alternatif de plaque,

on a alors :

Les mesures de V et dé à: donnent ainsi R. La difficulté est de connaître exactement ; dans un montage à ondes courtes. Il est facile de séparer les composantes con-

NES re L2e

Fig. 13. — Circuit bouchon.

\' AR — tinues et alternatives du courant plaque en plaçant un condensateur dans le circuit. Dans les montages que j'ai utilisés, cette séparation est toujours faite, le courant alternatif passe seul entre le point A et le condensateur de blocage B (fig. 14). Mais dans les conducteurs compris entre A et le circuit oscillant, il passe d’autres courants haute fréquence que la composante alternative de plaque, courants dus à des capacités parasites sur le cireuit oscillant.

Entre la prise H de courant de grille et le circuit oscillant, il passe le courant de capacité grille-plaque: entre le point A et le point H, il passe le courant alternatif de grille (qui peut être petit) et le courant de capacité de l’ensemble du circuit oscillant par rapport à la terre. Ce courant devient de plus en plus grand à mesure que la longueur d'onde décroît. En

ILLUMINATION DES GAZ HARÉFIÉS hd

pratique, avec des longueurs d'onde inférieures à 100 m., le courant est minimum entre À et H; il est de l’ordre de plusieurs ampères tandis que le courant continu de plaque n’atteint pas 1 ampère.

Un montage à priori plus correct aurait consisté à commander l’oscillateur principal par un oscillateur auxiliaire à lampe écran agissant sur une grille fortement négative. la caractéristique d’oscillation restant toujours sur les parties rectilignes des caractéristiques. L'excitation de grille

étant maintenue constante, on aurait alors une relation