WA R

Oxygène, tube P, self B, À — 92,20 m.

kwatls ohms

par le tube.

ig./43.— Puissance dépensée dans le tube et résistance introduite

Puissance dep

per le tube

See

——.— Résistance introduite

Air, self B, = gr m.

Fig.44.— Puissance dépensée dans le tube et résistance introduite par le tube.

90 FÉLIX ESCLANGON

Courants dans le gaz et conductibilité. — Si nous attribuons au gaz une conductibilité métallique (nous reviendrons plus loin sur la validité de cette hypothèse) la théorie du four à induction permet de connaître l’ordre de grarfdeur de la con-

ductibilité du gaz et des courants qui. y circulent.

D) 3 x r 4 î A » h Pt À Prenons par exemple l'oxygène sous une pression de —=

de mm., le tube à décharge de 10 cm. de longueur consomme 2000 watts quand il y a 3 050 volts aux bornes avec 72 m. 60 de longueur d'onde, r 000 watts pour 2 250 volts et 500 watts pour 1 750 volts. L’amplitude du champ magnétique est alors de 32 gauss, 23,5 gauss et 18,3 gauss.

Nous avons trouvé plus haut que l'énergie dépensée par centimètre de conducteur cylindrique de rayon r plongé dans un champ d'amplitude A et de pulsation w est :

fo @) ber? Q + bei’ : #0 l'E ce qui donne :

GE Q Avr? ?

soit pour les cas envisagés :

W — 200 watts par cm. = 0,154 W — 100 watts par cm. 5 OU W=— 50 watts par cm. 5 — 0,119

Nous avons construit plus haut la courbe donnant les valeurs de + en fonction de Q ; cette courbe passe par un

maximum ; les valeurs de Q trouvées nous donnent deux groupes de valeurs possibles de Q, l'un voisin de 1,5 l’autre compris entre 5 et 6. Q —5 correspond à un effet pelliculaire déja observable, or la décharge a une brillance uniforme dans tout le tube. C'est la détermination la plus petite qui convient ICI.

On trouve alors :

Q — 1,80 pour la plus grande puissance 1,67 pour la moyenne puissance 1,45 pour la puissance la plus faible,

ce qui donne au gaz une conductibilité en ohm—! cm-t : 5,0 4,25 2,21.

Les courants passant dans 1 cm. de longueur du tube sont égaux au champ magnétique divisé par 4x et multiplié par un facteur donné par la courbe des intensités de courant dans le tube soit, respectivement :

0,70 0,63 0,49 ; or les champs ont les amplitudes :

32 gauss, 23,9 gauss, 18,3 gauss, ce qui donne pour 1 cm. de section longitudinale du tube : (amplitudes) 18 amp. 12 amp. 7,2 amp.

Calculons également le champ électrique sur la paroi et la f. é. m. induite.

Le champ électrique est égal à 27 multiplié par un facteur qui a, dans le cas étudié, les trois valeurs : 0,89 0,92 0,96 ce qui donne pour le champ les valeurs (amplitudes) : 5,2 volts/cm. 3,9 volts/cm. 3,2 volts/cm.

et pour les f. é. m. induites, les valeurs (amplitudes) :

46 volts 34,9 volts et 28 volts.

92 FÉLIX ESCLANGON

La densité de courant au voisinage des parois est donnée

par la loi d'Ohm. ; — Ye, on trouve, en amplitude. 26 amp./cm? 16,7 amp./cm? 7.1 amp./cm?°.

Le calcul pourrait être fait pour d’autres valeurs, mais pour les faibles excitations la décharge induite ne remplit pas complètement le tube, surtout aux pressions relativement élevées. Les nombres calculés ici sont donnés à titre d'ordre de grandeur pour fixer les idées sur l'intensité des courants provoqués par le passage de la décharge.