SECONDE PARTIE

j p ^ de la lumière dans les milieux hQ^K^ffuèfmpu ^ {g^w^ffff^, ,.,i .,. q

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'^I^S GENiRALES DE LA PROPAGATIOX DB f.A LUMIERE DA?rS LES MILIEUX HOMOG^^lSk^'

Constitution de Téther homogène. — Ç^p^^ji^^f . ^, ses molécules et nature des

forces intimes i57

Équations pour le cas de réther en repos ..'IV 158

É^l^fUions pour le cas où les molécules d'élher exécutent de tr^^rpAtilies mfàiMoïk%,\' iSOt

A?^d des équations du mouvement trouvées avec le mouvement Mihrateif)âtdMe;i /^ iL

'^If^ ondes planes, adopté dans la première partie pour expliquer Iesi|MllMnèiM»K /> .L

•JJî^ineux. ............. ^ -,..«*:•-. .«..iii. v,^.'^i$^ï.

L^,(du mouvenoent des ondes planes dans les milieux hpmogènesvi'Tr^[tI>^ter9Ur'j- '^- (c ^i^ion, à l'aide des axes de Tellipsolde de polarisation, de la dirfioHc9i.e4ide»ila>^^;^ 'b vitesse des trois groupes de vibrations refiLLU^cs qui correspondent st chaque onde plane donnée 170*

CHABUURJJ.

MILIEUX ISOTROPES..-- LD^ Q^, tA DISPERSION.

Constitution de Télher isotrope. — F^r^^fs^ ei pps^ifiao de Tellipsoïde de polarisation. — Lois de la propagation des vibrations transversales 172

Reiition entre la vitesse de' ï»ï6pagati6ri etïa dorée tic là vlbraCioii' '.' 'l ^!''' ." "Wi^^

Forônile approchée de ^îaàcïii^ potiflatirsper^io^. ~ Vèfrificklîôn âumoyléh'iVéii'^ yfeuresdesFrauenhofet'."'"V"^ *^:-- ^'V' : /^'-=j^ W"'/"":' T'^7' ht^''

foftàûe de la dispersion de Baden-Pdtvt!.--^ V^rtriiailoà." l ' ' . *' . "".'^'"l ': '"(it^^

apv. riovKT {lit!) ni'iliiit'-i ijl h;^i y;j^u;Iou Uitiiir»IioiJ'JHa yM^^

jï> j MaiKUX ANI80TK0PES EN GRf(p|$f^(j 'Hj\iLrViL\Oi{ bl ')b ^Wi^lf

A. Slruclure des cristaux. |/ lUriH/H..-

Ce qu'on entend par cristal. — Loi de la cristallisation. — Axes cristallins . .181 Formes élémentaires. — Octaèdre. — Prisme. — Paires de faces. — Symboles. 185 HypothtiflBftsItrila slTiKfure)Af»<^risla|ux>tiivii''.iy r. .f tu-/^ . v\: . jiiui->i:;cr( '..i. oh jljoi V(i'i4^ Structurso^^e rà'éAheÉodAasfil a* citiilaaxifiitaitii^ nectMi^àirttS^U-^Axes ipHucif titlici '^'^ ^k>|>liques et sections principales . ..^m {i^i fi^i ih io-yi^\i'J:'>'.'l i^î'ii'ià '«•jl'iJl'86

B. Actions optiques des cristaux.

Modiûcation de Tellipsoîde de polarisation dans Thypothèse oik les molécules de Félher sont groupées parallélépipédiquement. — Second ellipsoïde de polarisation lan/.M. J.(l<(»V le ,88

Recherches d'un premier groupe d'équations de condition entre les constantes de ^T^ÇftflWéW p6kiîAtittf;ïefi'^lJt\ij*r^l^Kè*Vltêiî«fi^er'op^ par des citelW'r4i:tttf f^éWféb%W«VéS '*•>*."«". -♦; ''"/:«».»i«;ufiiil «I -;b ^g,

Introduction d'un nouvel ellipsoïde E, Invariable quant à la position, et permettant de déterminer plus facilement les directions de propagation. — Second groupe d'équations de condition entre ^ IcbÀélAéBJles de l'ellipsoïde de polari-

Lois générales de propagation rejR^éseotéës pav l'-^Atipsolile £ 199

^.,-j / ' ' SYSTÈMES CMSTALimS,^., ,„..,; ,., , .. . y ,,„.j ,^„ ,,,.j,'(

lJ>«^stè«ïeifeëàfeTa<'ml'ic<4)Hïaè;i' ':''''.''^' ''•■'.■'' l''''!^'' ;'-«^-'-'-;'' -;$ vMU'xpiio'i^'^

2) Syst«MC^*té(|(«g^hk 411 'iv-Mi.Xf.ii •.>;j,^'".y." -jj !i->!;:ty/-^'i »•'■ -a'jii.çii])'"> ?-j1) ^''^^^^

3) Syst^n»*iiMlfiÉi^M :.-!-•"< ■'* .i-- ^i-x.-.-'v i '-V "'.'•■•■a- ' .• '- *'.'•' -. ''' ...^-'jn^^^-hio ^ 4>:«Vstème moBOclioiqHe . . . . <, ^ .... . •. % .^"':"^î«fe '

5) Systèilie"itlJîdinique',"-''^""";'i ^i-'-'l;'» V»' '-.'■••i'. • '^'.'''I. '"!''• r i-.' --^-n'-vi'om jji|^J

6) SyslcflhelhéXtfgdtotl'î'l' ''. ■»■ ^.r<n'^'.'-j. i.-.i '.(. •.'>:(• "i»:/: > »; ^ ■"/ -çî> "jn*-'! « C*"-"^

M11J>mJ» fi Jfi>l)i'.».l''>1î'.f in{. >"rr-ili'..i'rf ^.m./ ; *! / <,!• -.ni-.-'Tu -•.•lit e 'j\i >-" »:)•' .;')TI . - . . ••'.11.' "l> Ml» II] l'hik'^

Btiide des lois i^énéndes de la lumière dans chaque système cristallin»

A^ju g:énéral de la stfrf^^^^ff.^ We.*W î?Pt^ilm^îJ^W/j'^.%-/'tiv i:l i.i).:i- iioa^.5.}ï Forme sphjSrifi^t^e^^eJ^ Jurf^(;fi,^/qn de,(^n?,lf^,p^^J^\^Jcy^^ ,„ ..,rt-,(.>f.i.|..".t.^J Loiuk la dispersion dans les cristaux cubiques. — Yérificatioiiyj,,,!,,^,^^,.) ^.^, ^.r\i<^\if TaU^au des indices de réfractioif.flç8^,f^i;i^ujLCifJ^fI)if^,.,,,,,j|.,,^ fK-c-jM^i. »7l jir ou^îl^ï

"^ ' ' Propagation a€ la lumière* * '" ^' "'

iPorme et posUlon de TeHipsolde auxiliaire £. — Lois ùt la propajg^alion des ntùétê t

planes:'— Axes opii'qoeg. . '. .' . . . ; ' ; . '. .• . ■. ;• • fii8 ^Sorface de Toade d'no milieu à un axe. — Surface de Vùùèt kspliéftfiâtzpM' " '''■'ouallortgèV '; ' " . . . \' :'■. •." :' ". ■:' '. 'i ' : '' ', ••!; "'i.'"': ■ !220 ^^ï>^ssage de la lumière d'un milieu 1sdltO|^èdanâ W mil(«a à toâié^otiti^ve^. ^ '^

Douftîe têfr-aclîoiî. — Noltee historique sttr fâ êbM^ tëfftàétîOlï. " / '.' ' '. J'^ÏÎS l!^Dstruction des ondes^ et des tayons l'éfracté^: *^ DHlFft'enté eùtre'lèè' ohd'e^* et ' les rayons réfrjactés ordinairement ou extraordinairement ...... 224

Formule pour la vitesse du rayon extraordinaire \ 926

Détermination analytique d» fondé réfrtetée; >-^ Cas ^aiTticdiilîtfl 4e réfraeUon. -- .. Indice de xifrgction priwîipal, , . . , . . . . , , ,. ., ^^ 2^7 bétermi^tiQii ai^alyjUque d|i rayon réfracta* *- Cas jparticuliers dç réfraptio^. , . ^ 2^9 CrislaiijX.p^ositi^ (atir^çtiCs)^ ^ Çn^Ucp^ néjg^s (répulsifs). .. , . . ^ . ,232

Phénomènoê offerts p<$r hè lame^ cri^slc^lUne^ à un ane^ ■

'» Phénomènes dioptriques des pl^qr^e? ;Çi;ifV^çs \ faces ^paraHèl^s, tf^HéJÇS ^ ,, ^

obliquement à Taxe optiqne . , . , . . ,,.. .f, . . . ,. .;.. . .„. .. ... . ;. . ..r, ... r, .,25^

^). Lames cristallines taillées parallèlement k l'axe optique .... ,, ^,^, |,239

3) Lam,es crislallifies iaiUées pçrpendicul^iirm^nt> J>X(e ,oj>4iq|W ,, ... .j^,,,„.„j^l

,4) Prismes taillés dans des cristaux bi-réfringents à un axe opti.(|«e..— [, P,^^* mination des constantes optiques d'un cristal à un axe. — Mesures de Rndberg

sur Le spath d'Islande et le ^ristal/^ei^f^/.}, 241

Prisme de spath achromatisé 244

Hicrometre de Rochon 244

Prisme de Nicol , . . ,, ,,.^4^

"!". , . ^^o- M 1(1 ., .!.»! i;« «u : OU i: imh-juiI

'■'.''. I • ■ CHAPITRE;. y IL Jl' '!• Mr M'(|I"iI (Il !■ ifOll •iuirnn')

Déducitiftp.,el. yérJiicalijOnfdes.|^rmule/»;4^,liaN 4iapfifs^oa4)q^^

ende^ et|traer4maires.pjji5aIlèl«Si^'l!axeioplttq^',^,, - i*,/ît;'i o"«'«ifttul >*l .ù» .i.Hf..^246

..fctete des con4^an^fs^q«<^s.dt#''icrJ^aqj^,à,.^(]ll^e.i ..- .,..m,j .iritin •jj«pi,i..' «vt i-t> A.:,Cri9tia«|^^éjMgp|Qaji^K{. .•..,,;„..., f,..iiv' * ■ .< -* '*'!u 'ti'..!/:' Ms(,«i.K.r' - .i]m;-«]^2

'tkUlM ^tlS§ kiffOMs. V rxv

ûHkfmkwvvii.

CRISTAUX SANS AXE PWIlW»A>i<ir--l#^^^ME* iISft(*WfftViîJl S^^^qÇVMîïQUE ET TRICtINIQUB.

Forme et position de Pellips^ïde E, j-7-^xis|ence de^^ieux axes optiques. — Construelion du plan d'oscillation d*une onde plane donnée au moyen des axes

>,Ittlermination de la vitesse d'une onde plane donnée d'apr^^,F^*AçH»?;^on de.sp ,^

norj|»|/?,sm.Jl^f.a[^s.op|Mqvfs,i * .v,-,^. . .■:/.• .-i- .,v •?. .!.• i ri. --•» ■ •.i, ^.v ^^^

, fCJpnslrudion des ondes planes au moyen de la surface d*élaslicilé de Frea^ç^, .|,.. 26i

Con8tlaIct^ft[j^.J^pBIWîlw»^fmpye^,dQ^e|Up8^W^^^ t., ,, i, ..,, f^.»! f lt ^ a ??^

Cgmpapaison,desmi|jft«^3^.ii,iMi-^ifl;jÇ;,^ /È(e,,5eu^,i^,(^^X.^3/ — . 9MfMi<îV»W^.„dî9^.^

€ri^jau;ij^.d^«x.jB^^^ (ÎD„CP^$i^Hx.pi)siii^ç .çt^ççisj^uj;. négf^if^ ., ,♦ ,....„,. - ,, i .., r ^^