E. WARBURG

tend proportionnellement à Texcès F — a. Convenons de représenter les déplacements X du corps par des ordonnées, les forces auxquelles il est soumis par des abscisses, et supposons que la force F varie périodiquement de zéro à /> et de /? à zéro. Quand F croît de zéro à rt, le corps demeure immobile, et le point figuratif du déplacement va de O en A {fig* i). Quand F croît ensuite de a à /), le

Fig. I. Fiff. 2.

corps se déplace proportionnellement à F — a et le point figuratif va de A en B. Il revient de B en C, et le corps reste immobile quand F décroît de /? k p — a; enfin il va de C en O quand F varie de/? — a à zéro. Pour unevaleur/?! de F, comprise entremet/), il y a deux positions du corps et deux tensions du ressort correspondantes, suivant que la force F est dans sa période croissante ou décroissante. Enfin le travail de la force variable F, pendant un cycle entier, est exprimé par Taire OABC; il est positif, et a été employé à vaincre le frottement, c'est-à-dire qu'il s'est transformé en chaleur.

On assimile d'ordinaire l'eflet de la force coercitive dans les aimants à celui d'un frottement. Bien que cette comparaison ne soil pas absolument rigoureuse, on sait que les faits connus, relativement à la variation de l'aimantation permanente avec l'intensité de la force magnétisante, la justifient tout au moins d'une manière générale. M. Warburg se demande s'il y a effectivement un phénomène magnétique dans lequel la force coercitive joue le rôle qui appartient au frottement dans l'expérience que nous venons de décrire.

Il vérifie en effet que, quand une aiguille d'acier longue et mince est soumise à l'effet d'une force magnétisante périodique, variant lentement de zéro à/? et de/? à zéro, le moment magnétique permanent que conserve l'aiguille, après avoir présenté, pendant lespre-

RECHEIICHES MAGNÉTIQUES. 497

mîères périodes, un accroissementprogressif dont nous ferons abstraction, devient lui-même périodique, et oscille d'une valeur minimum /no à une valeur maximum m », de telle sorte qu'à une même valeur F de la force magnétisante correspondent deux valeurs différentes m et m' du moment magnétique, dont la première, plus faible, correspond à la demi-période des forces croissantes, la seconde, plus considérable, à la demi-période des forces F décroissantes. Des mesures, effectuées par l'auteur, assignent à la courbe construite, en prenant les forces magnétisantes comme abscisses et les moments magnétiques comme ordonnées, la forme représentée par Xdijig, 2. Les forces magnétisantes exécutent pendant le cycle complet un travail positif proportionnel à l'aire DABC, et qui se transforme en chaleur dans l'aimant. Ainsi, à des différences près d'ordre secondaire, les phénomènes représentés par \esjig. i et 2 sont analogues. Les différences sont du même ordre que celles que l'on constate quand on compare la fonction magnétisante permanente aux quantités de magnétisme qui devraient être conservées dans l'hypothèse d'une force coercitive rigoureusement comparable à un frottement.

M. Warburg fait observer que le cycle des variations du magnétisme permanent que nous venons de constater peut rendre un compte suffisant de réchauffement d'une masse de fer soumise à l'action d'une force magnétisante périodique, dans les cas où l'effet des courants d'induction développés dans la masse est négligeable.

Il remarque aussi que le même cycle fournit une explication de l'amortissement des oscillations d'une aiguille aimantée, produit par un disque de fer placé au-dessous de l'aiguille. L'expérience prouve que cet amortissement est beaucoup plus considérable que celui que produirait un disque d'un autre métal de même forme et de même conductibilité électrique. C'est qu'à l'effet d'induction ordinairement invoqué s'ajoute un effet propre au disque de fer, que M. Warburg explique ainsi. L'aiguille aimantée au repos induit dans le disque une distribution magnétique symétrique par rapport à l'aiguille; mais, quand l'aiguille oscille, elle quitte une région en train de se désaimanter et s'approche d'une région en train de s'aimanter. Le magnétisme permanent conser\'é par des points symétriques des deux régions n'est pas le même : il y a excès de magnétisme dans la région que l'aiguille quitte. Il en ré-

498 E. WARBURG. - C. FROMME. — AUERBACH.

suite une force agissant sur l'aiguille en sens contraire de son mouvement, indépendamment de tout effet d'induction. C'est celte force qui produit l'excès de l'amortissement observé.

Bien d'autres phénomènes sont probablement dus, en partie, à la nouvelle cause signalée par M. Warburg. Par exemple, ne contribue-t-elle pas à produire le déplacement des points neutres de l'anneau de la machine de Gramme, qui s'effectue, comme on sait, dans la direction du mouvement? La moitié de l'anneau qui s'éloigne des pôles de l'aimant inducteur doit, en effet, conserver un magnétisme rémanent supérieur à celui de la moitié qui s'en approche. Le maximum du magnétisme total est donc déplacé dans le sens de la rotation.

IL M. Fromme rappelle une de ses expériences antérieures (') qui se rapproche beaucoup de l'expérience fondamentale de M. Warburg : mais, -au lieu d'invoquer l'analogie éloignée de la force coercitive et du frottement, il rappelle le rapport beaucoup plus intime des phénomènes magnétiques et de Télasticilé de torsion, et compare le phénomène de M. Warburg au résidu élastique (elastische JYachwirkung, magnelische Nachwirkung), 11 convient toutefois que ce résidu magnétique n'est pas aisé à interpréter d'après les hypothèses ordinaires qui servent de base à la théorie du magnétisme, et même qu'il est difficile de trouver un phénomène exactement analogue dans d'autres branches de la Physique, si ce n'est peut-être V accommodation invoquée par M. StreinU pour expliquer les particularités des vibrations torsionnelles.

M. Fromme rapproche des expériences de M. Warburg une expérience assez ancienne de M. von Waltenhofen, consistant dans la production d'un magnétisme inverse par la rupture brusque du courant magnétisant. Cette expérience a été faite à nouveau par M. Righi (2), et a donné lieu à une controverse entre ce physicien et MM. Bartoli et Alessandri ('). M. Fromme y voit la preuve que le moment magnétique permanent d'une aiguille dépend non seulement de la grandeur de la force magnétisante et du sens dans

(') Annaîen der Phjrsik und Chemle, t. IV, p. 102 j 1878. (') Journal de Physique, t. X, p. 48a et 492.

i:)ibid.,u\, p. 457.