A. TERQUEM

obtenir, à la base de la flamme^ quatre petits cônes, d'une couleur vert clair, dépassant à peine les cloisons verticales, surmontés d'une flamme pleine de couleur pourpre, avec une bordure bleue. Les surfaces des quatre cônes présentent, comme on devait s'y attendre, au spectroscope, le spectre très brillant de la vapeur de carbone, que donnent tous les gaz carbonés brûlant avec un ex.cès

FIff. I.

d'air, tandis que le reste de la flamme donne un spectre continu très faible.

Le mode d'introduction de l'air dans celte lampe évite l'emploi d'un second tube extérieur, qui souvent se soude au premier, et, en outre, la chaleur communiquée au pied et au robinet est bien moindre que dans les lampes Bunsen.

Pour observer les modifications que subit la flamme quand on fait varier la quantité d'air mélangée au gaz, il est bon d'entourer la flamme d'un tube de verre, qui rend la flamme plus tranquille.

combustion. A la suite des objections qui me furent faites par M. Lechatelier dans cette séance, je me suis occupé de nouveau de cette question, et je crois être arrivé à une solution satisfaisante, comme l'ont confirmé les expériences que j'ai faites depuis en remplaçant les lames par une boule placée au centre de l'orifice de sortie: dans ce dernier cas, en effet, la surface de combustion présente presque la forme d'une couche sphérique ouverte au-dessus de la boule, ce qui montre que l'angle cône n'a aucune influence dans cette action des lames.

LAMPE BUNSEN. ia3

En abaissant le tube CD, on voit les quatre cônes verts s'allonger, ainsi que la flamme pourpre qui les surmonte ; les quatre cônes creux finissent par se rejoindre en un seul cône occupant le centre de la flamme (fig. 2); la teinte verte et l'éclat de la surface BBB dimi-

Fiff. 2.

nuent de plus en plus à mesure que la quantité d'air mélangée au gaz est moins grande; la couche de couleur pourpre C devient moins large, et enfin, juste au moment où la combustion a encore lieu sans précipitation de carbone solide, le cône creux intérieur A, de couleur bleue, comme dans les brûleurs Bunsen, occupe presque toute la longueur de la flamme et se confond, presque jusqu'au sommet, avec la couche bleue extérieure DDD. A partir de ce moment, si l'on diminue davantage la rentrée de l'air en baissant le tube CD, le carbone solide et lumineux apparaît au sommet du cône creux, et enfin, quand l'entrée de Pair est complètement arrêtée, la flamme devient, comme l'on sait, lumineuse ; mais au dehors, sur tout son contour, elle présente encore une auréole bleuâtre, se confondant avec la base bleue de la flamme, où l'on aperçoit toujours faiblement les raies caractéristiques de la vapeur de carbone.

Je n'ai effectué l'analyse du gaz de la flamme pourpre que dans le cas où existent les quatre cônes verts à sa base, c^est-à-dire quand la combustion a lieu avec le maximum d'air que le gaz puisse entraîner. Le gaz était aspiré au centre de la flamme à Taide du bec d'un chalumeau fixé à l'extrémité d'un tube très étroit de caoutchouc, et amené dans un aspirateur primitivement rempli d'eau.

ia4 A. TERQUEM.

Le gaz aspiré dans ces conditions s'est trouvé formé de :

Acide carbonique 5

Oxyde de carbone 9,5

Oxygène o , 5

Azote (par différence) 85

Le gaz aspiré et refroidi n'était plus ni comburant ni combustible; une grande quantité de vapeur d'eau s'est en outre condensée dans le flacon. La flamme est réductrice dans toute la partie pourpre et oxydante seulement sur les bords, comme on peut s'en assurer avec une petite lame de cuivre. La combustion s'eff'ectue donc, comme on le sait du reste, complètement dans la couche verte des quatre cônes; la flamme pourpre, d'après cette analyse, serait formée en grande partie de vapeur d'eau, d'azote et d'oxyde de carbone. La production de l'oxyde de carbone dans la flamme de ce brûleur est accusée du reste, quelle que soit la quantité d'air mélangée [au gaz, par l'auréole bleue qui entoure constamment la flamme.

Quand la flamme est constituée avec la quantité d'air maxima que donne le tirage de la lampe, c'est-à-dire avec les quatre cônes à la base, on constate que la température est très uniforme dans toute la partie pourpre et atteint au moins celle de la fusion du cuivre rouge, puisqu'un fil fin de ce métal fond dans toutes les parties de la flamme. Avec un petit élément thermo-électrique ferplatine enfermé dans un tube de verre effilé et contenant un peu de borax, on constate également, à l'aide de la déviation d'un galvanomètre, la constance de la température dans toute la flamme, que M. Rossetti estime être de i3oo®, seulement vers la pointe de la flamme du bunsen. Un creuset de platine chaufi'é avec cette lampe, grâce à ce que la flamme est pleine, rougit dans toute son étendue, et la température intérieure dépasse looo**, puisque certains sels très réfractaires, tels que le borax, le pyrophosphate de soude, le silicate de soude, y fondent parfaitement (* ).

En plaçant au-dessus des quatre lames un petit disque de cuivre,

(') Avec une petite boule placée au centre de l'orifice, les phénomènes sont exactement les mêmes; seulement, au lieu des quatre cônes verts, on a, à la base de la flamme, une autre surface de combustion.

LAMPE BUNSEN, laS

celui-ci étale la flamme horizontalement, se trouve porté au rouge, et rayonne de la chaleur vers les vases que Ton veut chauffer, et qui ne doivent pas être atteints par la flamme.

Le même brûleur peut être facilement transformé en lampe monochromatique pour remploi des saccharimètres. L'intensité de la lumière émise dépasse quatre fois celle des autres lampes employées au même usage, quoique la flamme soit plus petite. Ce qui prouve que la flamme est saturée de vapeurs de sodium, c'est que, avec deux perles de chlorure de sodium placées Tune derrière l'autre, l'intensité de la lumière, mesurée au photomètre, ne change pas.

Pour les emplois qui pourraient être faits de celte lampe dans la saccharimétrie, je lui ai donné la forme suivante. Elle se compose {fig. 3) de :

1® Un pied PQ, portant une tige RS le long de laquelle glissent les diverses pièces de l'appareil et sur laquelle on peut les fixer à diverses hauteurs, à l'aide de vis de pression;

oP La pièce AB, qui porte la tubulure A par laquelle arrive le gaz, le robinet et le bec par lequel il s'échappe ;

3*^ Le tube CD, muni à la partie supérieure des deux petites lames en croix, pouvant être fixé à une hauteur variable et se déplaçant avec la pièce AB, à laquelle il est fixé par une vis de pression ;

4** Un tube MN, portant en haut une étoile de cinq fils de fer repliés en Y et terminés chacun par deux boucles contenant les perles de chlorure de sodium, ce qui donne une provision de dix perles de chlorure, c'est-à-dire de quoi faire des observations pendant plus d'une demi-heure avec une lumière sensiblement constante, en remplaçant successivement chaque perie par une autre quand la lumière commence à baisser; pour observer avec un saccharimètre, une seule perle dans la flamme suffit, puisque celle-ci est complètement opaque pour les radiations émises par le chlorure volatilisé et dissocié de la seconde perle ; mais, pour éclairer un certain espace, il est préférable d'employer deux perles, en rapprochant les deux branches du fil de fer;

5* Une cheminée, pour activer le tirage et rendre la flamme moins oscillante.

Si l'on remplace le gaz d'éclairage par de l'hydrogène, même

ia6 A. TERQUEM. - LAMPE BUNSEN.

en employant une lampe beaucoup plus petite, avec une dépense de 3o"' d'hydrogène à l'heure, on obtiçnt une intensité qui est

Fig. 3.

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plus de dix à vingt fois plus grande que celle des autres lampes monochromatiques, suivant la grandeur de la flamme.

FK. FUCHS. - PHOTOMÈTRE INTERFÉRENTIEL. 127

SUR aUELaUES EZPÉRIEHGE8 D'AGOUSTiaUE ; Par m. V. NEYRENEDF.

J'ai indîqué(i;o/r ce Journal, t. IX, p. 280) comment on peut avoir une flamme sensible par l'emploi d'un simple bec Bunsen dont la virole est tournée de manière à masquer la prise d'air. J'ajouterai que l'on se trouve mieux, d'une manière générale, de l'emploi d'un bec ne portant pas de robinet, et que, dans ce cas, on peut, à volonté, avoir une flamme d'une sensibilité extrême ou une flamme insensible au même son, lorsque l'intensité n'atteint pas un degré voulu.

Il devient, dès lors, facile de montrer à tout un auditoire la réflexion et la réfraction du son, aussi bien que l'interférence des ondes sonores.

On se sert, pour la réflexion, des miroirs conjugués ordinaires. On place à l'un des foyers le mouvement d'horlogerie à timbre que l'on emploie pour la propagation du son dans le vide. On dispose à l'autre une flamme sensible, telle qu'elle ne soit pas actionnée même à une assez petite distance de la source sonore. On la voit se rabattre très vivement à chaque choc du marteau.

Pour la réfraction, la disposition est facile à imaginer avec un ballon gonflé d'acide carbonique et le mécanisme précédent.

Les interférences se produisent très nettement en disposant une flamme sensible en face d'une caisse à sifflet munie de deux ouvertures : la flamme, vivement rabattue lorsqu'elle se trouve aux endroits où l'intensité est maximum, reste immobile quand elle occupe les positions où les vitesses se détruisent.

FR. FUCHS. — Ueber ein neues Interferenzphotometer (Sur un nouTeau photomètre ioterferentiel); j4nn. der Phjtik und Chem., dout. série, t. XI, p. 465; 1880.

Cet instrument seihble d'une grande commodité d'emploi et doit présenter une assez grande sensibilité; malheureusement l'auteur se borne à la description, sans indiquer de mesures. Le principe de l'appareil est d'ailleurs intéressant.

128 FR. FUCHS. - PHOTOMÈTRE INTEUFÉUENTIEL.

Supposons deux prismes de même verre et de même angle réfringent, réunis par leurs grandes faces do manière à former un prisme à base de losange. Les deux surfaces éclairées dont on veut comparer l'intensité sont parallèles à deux faces du système et disposées de telle sorte que leur intersection se trouve sur le prolongement du plan de séparation des deux prismes. L'œil est placé en arrière du système des deux prismes à une faible distance; il aperçoit donc l'une des surfaces à travers les deux prismes de verre et la lame d'air qui les sépare, et l'autre par réflexion à la surface de cette lame d'air*

Comme la !ame d'air constitue un plan de symétrie pour tout le système, deux points des surfaces éclairées, symétriques par rapport à cette lame d'air, envoient à Tœil des rayons qui suivent une mai\:he symétrique jusqu'à la lame d'air; à partir de ce point, le rayon direct et le rayon réfléchi se recouvrent (en supposant la lame d'air très mince) et pénètrent ensemble dans l'œil. 11 est facile de comprendre que, si les deux points considérés ont même intensité lumineuse, les perles par réflexion ou absorption sontles mêmes pour les deux rayons jusqu'à la lame d'air; à partir de ce point, la fraction du premier rayon qui est transmise est complémentaire de la fraction réfléchie et l'intensité du rayon mixte est égale à l'intensité d'un des deux rayons incidents.

Cela posé, remarquons que Tangle des deux prismes est égal à l'angle limite des rayons jaunes pour le verre employé. Donc un rayon tombant normalement sur la face d'entrée est réfléchi totalement; tous les rayons situés par exemple à gauche de ce rayon normal seront réfléchis totalement; tous les rayons situés à droite seront partiellement transmis. Donc, s'il s'agit de la surface vue par transmission, la moitié gauche du champ sera complètement obscure, la moitié droite sera moyennement éclairée, et entre les deux parties sera une bande colorée dont la teinte prédominante est le rouge, tenant à ce que les rayons violets sont réfléchis totalement lespremiers. Pour la surface vue par réflexion, la partie du champ correspondant aux rayons réfléchis totalement sera tout à fait éclairée, l'autre partie le sera moins, et eiltre les deux sera une bande colorée dont la teinte prédominante est le vert bleuâtre.

Mais ces deux images se superposent dans l'œil; d'après ce que l'on a dit tout à l'heure, les rayons transmis et réfléchis sont com-

E. LOMMEL. - INTERFÉRENCES. 129

plémentaires : il en résulte que, si les intensités lumineuses sont égales, le champ paraîtra uniformément éclairé et la bande colorée sera invisible.

Dans tout cela il n^y a pas d'interférences; mais, si Ton diminue Tépaisseur de la lame d'air, on verra la partie du champ correspondant aux rayons partiellement transmis sillonnée de bandes d'interférence, qui ne sont que les anneaux colorés de Newton, et qui présentent évidemment pour les deux surfaces considérées des couleurs complémentaires.

De plus, à cause de la symétrie du système, les diverses franges correspondant à une même différence de marche se superposent dans l'œil. Il en résulte que, si les intensités lumineuses sont inégales, une partie du champ correspondant aux rayons vus par réflexion totale sera uniformément éclairée; l'autre présentera des franges. Si les intensités sont égales, les franges disparaîtront et tout le champ présentera la même intensité lumineuse.

Ce photomètre ne doit servir qu'à des lumières monochromatiques de même longueur d'onde ou à des lumières blanches ou colorées de même composition. H. Dufet.

E. LOMMEL. — Ueber einige einfacho Iiitcrferenzversuche (Quelques expériences simples sur les interférences); CarVs Repertorium fi'tr Experimental-Phjrsik, t. XV 1, p. '|54 ; 1880.

L'auteur indique le moyen de produire des franges d'interférence qui soient à l'abri des objections que l'on peut faire à l'expérience des miroirs de Fresnel comme expérience fondamentale de la théorie des interférences ( *).

1. La surface d'un miroir plan en verre noir est recouverte d'encre de Chine, à l'exception de deux bandes réfléchissantes de o", 006 de largeur et distantes de o°*,oi5; un faisceau de rayons solaires émané d'une fente tombe sur le miroir sous une incidence de 85** à SS'*. L'image, reçue sur un écran, est sillonnée de bandes

(*) Foir I*analyse d'an Mémoire de M. H.-F. Wcber {Journal de Physique, t. iX, p. 261).

i3o A. KUNDT.

d'interférence qu'on peut grandir en les projetant au moyen d'une lentille. On montre facilement Tinfluence de la longueur d'onde en plaçant des verres colorés au foyer conjugué de l'écran. C'est, en définitive, Texpérience fondamentale d'Young sous une forme plus commode à réaliser.

2. Si l'on dispose rigoureusement dans le même plan deux miroirs rectangulaires deo°*,oi de largeur, de manière que les grands côtés soient parallèles entre eux et à la fente, on obtient les mêmes apparences que précédemment. Mais le réglage est bien plus difficile. C'est ce qu'on aurait avec les deux miroirs de Fresnel, s'ils ne se touchaient pas et étaient placés dans le même plan.

3. Il est facile, au contraire, de réaliser rexpéî*ii5nce précédente en plaçant, derrière un miroir noir assez étroit et recevant des rayons très inclinés, un second miroir argenté, perpendiculaire au premier. Dans ce cas, tout se passe comme si l'on avait pour second miroir noir l'image du premier dans le miroir argenté. Le phénomène d'interférence se projette sur l'écran qui porte la fente lumineuse.

4. En recouvrant la surface d'un miroir noir de raies d'encre de Chine équidistantes et également larges, on obtient sous une incidence convenable de beaux spectres de réseau.

Dans ces diverses expériences, les interférences se produisent entre rayons diffractés. 11 est donc assez singulier de les placer en tête de la théorie des interférences; il est vrai que, les surfaces réfléchissantes étant dans le même plan, le phénomène est assez simple et se prête à une exposition élémentaire, surtout si l'on suppose les rayons incidents parallèles, ce qu'on réalise en regardant les franges à l'aide d'un spectroscope. H. Dufet.

A. KUNDT. — Ueber anomale Dispersion im glûhenden Natrium Dampf (Dispersion anomale de la Tapeur île sodium); j4nn, der Physik und Chemie, nouvelle série, t. X, p. 321 ; i88o.

D'après les expériences de M. Le Roux sur la vapeur d'iode, de M. Christiansen sur la fuchsine et de l'auteur sur diverses sub-