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d'un excitateur de Hertz ; entre lés deux cathodes, il se produit une surface brillante appelée surface iqterférenlielle. Lorsqu'on maintient ^2^ constant, si on diminue la longueur de k^s^ la surface interférentielle se déplace de la cathode k^ vers k^ ; pour un allongement plus grand, une nouvelle surface interférentielle naît sur ^^ et s'avance <le Aj vers A, ; on en obtient même une troisième. Entre les deux surfaces brillantes se produit évidemment un minimum ; mais ce minimum n'est pas nettement accentué et né forme pas de véritable surface interférentielle obscure.

Au lieu d'une surface interférentielle brillante entre les deux cathodes, l'auteur obtient aussi une surface interférentielle obscure en i^éunissant les deux cathodes aux deux extrémités de fils de Lécher, qui vibrent toujours en sens inverse l'un de l'autre. On déplace cette surface interférentielle obscure d'une cathode à l'autre en faisant varier la longueur des fils qui joignent les cathodes aux points vibrants.

Pour les recherches, le vide et l'excitateur sont tels que, si l'on met l'oscillateur en activité, le tube ne s'illumine que faiblement. En approchant ensuite du tube un bâton de verre électrisé par frottement, le tube s'illumine brusquement et continue de briller dans la suite.

Du déplacement de la surface interférentielle Fauteur tire la valeur de la longueur d'onde; et la durée de vibration étant donnée par l'excitateur de Hertz, on calcule la vitesse de rayons cathodiques; on obtient ainsi un nombre de l'ordre du 300"*® de la vitesse de la lumière; cette vitesse se rapportant à la pression sous laquelle opère M. Jaumann, pour un tube avide plus parfait, la vitesse serait plus grande. Je renvoie au texte original pour les détails nombreux du mémoire.

R. Sw^YNGEDAUW.

F. MELDE. — Ueber die verschiedenen Methoden der Bestimmiing der Schwingungszahlen sehr hober TÔne (Sur- les diverses méthodes de mesure de la hauteur des sons très aigus). — P. 781-'793.

M. Melde classe les méthodes de mesure de la hauteur en deux groupes. A, B.

Le groupe À comprend les deux méthodes subjectives où l'oreille est utilisée : savoir la mélhofie directe^ où Ton cherche à apprécier directement les intervalles,; et la méthode où on évalue à l'oreille la

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hauteur des sons de différence. Ces deux procédés donnent des résultats tout à fait faux pour des sons très aigus.

Le groupe B comprend les méthodes objectives, c'est-à-dire les. procédés d'inscription. M. Melde indique d'abord la méthode graphique directe : Sur un cylindre tournant avec une grande vitesse, on inscrirait les vibrations, et on compterait le nombre de ces vibralions inscrites pendant un temps connu. En recouvrant le cylindre d'une feuille de mica noirci, on pourrait étudier plus commodément au microscope, par transparence, les sinuosités de la courbe inscrite.

Dans les méthodes graphiques de comparaison^ on inscrit deux sortes de vibrations de fréquences différentes. On peut chercher à les inscrire à la fois : c'était le but du « parallel vibrographe », employé en 1894 par l'auteur pour des sons très aigus. Mais il est plus pratique de les inscrire successivement, ce que fait maintenant M. Melde à laide d'un « vibrographe à pendule », où la lame de verre recevant Tinscriptiou est mue par un pendule balistique.

La photographie peut rendre de très grands services dans ce& méthodes d'inscription. Stein l'a employée en 1876 (^), et c'est au procédé de Stein que se rattache celui employé tout dernièrement par Appun (*).

Enfin M. Melde signale la méthode de résonnance, consistant à mettre en vibration, avec le corps à l'étudier, une verge sur laquelle on fait dessiner des nodales; et pense que les flammes sensible t pourront peut-être servir à l'étude des sons très aigus.

A. COTTON

Paul BREITENBACII. — Ueber dieinnere Reibung derGasc und deren Âenderung^ mit der Temperatur (Sur le frottement intérieur des gaz et sa variation avec la température). — P. 803.

1* L'auteur donne une littérature complète de la question ; le frottement intérieur des gaz a été mesuré soit au moyen du décrément logarithmique des oscillations de corps déterminés dans latmosphèrc du gaz étudié, soit en déterminant le temps néces-

{^)Pogg. Ann,, 159, p. 142.

(*) ÀPPtiN, J. de Phys., ce vol., p. 240 ; 1899. — M. Melde fait plusieurs critiques, aux conclusions dWppun, et lui demande, en particulier, à partir de quçl point de Tembouchare il compte la longueur d'un sifQet.

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saire pour qu'un certain volume de gaz s^écoule d'un tube capillaire;

2^ C'est la seconde méthode qui est employée par Fauteur ; son appareil, construit avec soin, est une modification d'un appareil ana' logue dû à E. Wiedemann (*). L'auteur applique pour le calcul du coefficient de frottement une formule due à O.-E. Meyer (^).

3^ Les principaux résultats de ce travail sont :

(a) Le coefficient de frottement intérieur croît proportionnellement à une puissance de la température absolue, dont l'exposant pour les divers gaz est compris entre 0,6 etl. On doit donc admettre que la sphère d'action d'une molécule diminue quand la température s'élève ;

(p) Pour un même gaz, l'exposant dont est affectée la température absolue n'est pas constant, mais il diminue quand la température s'élève. Une telle diminution a même été observée aux basses températures ;

(y) Pour un mélange gazeux, le coefficient de frottement ne varie pas proportionnellement à la composition du mélange ;

(8) Le fait que les deux méthodes de mesure des coefficients de frottement interne, la méthode de la transpiration et la méthode des oscillations, ne donnent pas les mêmes résultats aux températures élevées, ne peut s'expliquer par un glissement du gaz sur la paroi de verre, glissement qui serait plus considérable aux températures élevées. L'auteur a en effet montré que ce coefficient de glissement croît très peu avec la température ; ce coefficient a été calculé au moyen de certaines formules déduites des recherches tliéoriques de Kundt et Warburg sur la question.