ARCHIVES DES SCIENCES PHYSIQUES ET NATURELLES DE GENÈVE

F.-LoL'iR PERROT. — Thermo-électricité du bismuth cristallisé.

— T. VI, p. !05 et 229.

Les échantillons de bismuth cristallisé ont été obtenus après fusion et refroidissement lent; des parallélipipèdes trirectangles ont été taillés de façon à présenter une face normale aux plans de clivage et une face normale à Taxe.

La détermination des forces thermo-électriques a été effectuée entre le bismuth et le cuivre dans deux cas différents: 1® lorsque la ligne des points d'attache du cuivre est parallèle à Taxe du cristal || ; 2*^ lorsque la ligne des points d'attache du cuivre est perpendiculaire à Taxe du cristal X-

On obtenait des températures différentes aux points de contact du bismuth et du cuivre, en faisant reposer le parallélipipède de bismuth par sa base inférieure sur la partie horizontale parfaitement polie d'une plaque de cuivre épaisse dont les prolongements, coudés en fer à cheval, plongeaient verticalement dans un grand vase plein d^eau froide, et en appliquant .sur la face supérieure du prisme de bismuth le fond d'une boîte métallique en cuivre, parcourue par un courant d'eau chaude.

Afin d'obtenir un contact convenable entre le cuivre et le bismuth, l'ensemble de l'appareil était serré, jusqu'à premier refus, entre les mâchoires d'une presse à coussinet.

La force thermo-électrique était proportionnelle à la déviation constatée avec un galvanomètre Wiedemann-d'Arsonval ; la différence des températures était mesurée au moyen de couples cuivremaillechort.

Résultats. — 1* La force électromotrice, pour un degré de différence entre les températures t et t' des soudures, va en augmentant avec la température entre 10® et iOO® ;

2® Cette augmentation est plus rapide pour les soudures X ^^ pour les soudures || ; il en résulte que le rapport des forces électromotrices — va en diminuant à mesure que [t -j- t') augmente ;

3* Les courbes entre 0** et 100* sont des paraboles dont la convexité est tournée du côté de Taxe des températures, contrairement aux faits classiques ;

4* Les valeurs moyennes des valeurs absolues des forces électro-

/. de Phys.. 3- série, t. VÎII. (Août 1899.) 30

450 ARCHIVES DES SCIENCES PHYSIQUES Eï NATURELLES DE GENÈVE motrices sont représentées dans le tableau suivant où < = 11®:

Pour t' = 30« 50« 70» 95» 100»

Force électromotrice || 0^00190 0,00396 0,00610 0,00899 0,00965 Force électromotrice i 0,0008t 0,00184 0,00299 0,00447 0,00481

Il y a lieu de signaler toutefois des écarts appréciables entre les résultats obtenus avec les différents échantillons de bismuth, dus évidemment à des différences dans la cristallisation et dans la trempe des échantillons au moment du refroidissement.

M. Perrot fait, dans Tintroduction de son mémoire, un exposé très complet des recherches antérieures effectuées sur ce sujet.

Edm. van au BEL. — Sur la mesure des températures au moyen du couple thermo-électrique fer-constantan. — T. VI, p. 169.

L'auteur énonce la liste des savants qui ont fait usage du couple fer-constantan. Ce sont MM. H. Rubens (*), Czermak et Rubens (*), Fuchs (3), Kieiner(^), Holborn et Wien (»), et Troost (»).

L. DECOMBE. — La résonnance multiple des oscillations électriques.

- T. VL p. 121.

Un excitateur émet une onde électrique de période unique, comme le pensent MM. Poincaré et Bjerkness, et non un ensemble de radiations, formant une sorte de spectre continu, comme le croyaient MM. Sarrasin et de La Rive. Pour le démontrer, M. Décombe a repris Texpérience de Feddersen «n dilatant par la rotation rapide d'un miroir concave Timage de Tétincelle explosive d'un excitateur. Ces images se forment sur une plaque photographique et l'observation de chacune des épreuves obtenues démontre nettement qu'il existe une période parfaitement déterminée pour chaque excitateur.

(») Zeilschrifl fur Instrumenlenkunde, t. XVIII, p. 63. C^j Zeitschrift fUr Instrumenlenkunde, t. XVIÏL p. 133 et 131. (•) Fucus, Ueber dos thermoelektrisehe Verhalfen einiger Nickel-Kupfer Legierungen. Graz, 1893.

(*) Archives de Genève, (3), t. XXXI I, p. 280. (*> Annalen der Physik, t. LIX. p. 213. (•) Ci?., p. 1751 (1898).

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L.-M. VANDEVYVER. — Appareil pour la détermination du point de fusion.

— T. VI, p. 129.

Si un corps qui fond imbibe une plaque diffusant par transparence (papier, verre dépoli, etc.), il est pratique d'utiliser cette propriété pour déterminer exactement la température de fusion ; on le pls^ce sur la plaque diffusante qui est portée par une tige à laquelle est fixé un miroir plan incliné réfléchissant la plaque. Le tout est enfermé dans une enceinte réchauffante (tube à essai plongé dans un bain de liquide chaud et transparent).

C.-E. GUYE. — Méthode pour déterminer la puissance dans un appareil parcouru par des courants sinusoïdaux de puissance élevée. — T. VI, p. 446.

La méthode de MM. Ayrton et Sumpner (*), publiée en 1891 et dite u méthode des trois voltmètres », présente Tinconvénient d'absorber dans la résistance auxiliaire R sans self-induction au moins autant d'énergie que dans Tappareil d*utilisation lui-même. Il en est de même de la méthode dite des trois ampèremètres. Dans le cas de courants alternatifs d'amplitude sinusoïdale et de fréquence élevée, M. Guy 6 propose de remplacer la résistance auxiliaire R par une bobine à grande self-induction L. Une construction graphique simple permet alors de déterminer la puissance consommée dans l'appareil d'utilisation à l'aide des indications des trois voltmètres et de la connaissance du coefficient L de la bobine. Cette méthode présente l'avantage de n'absorber qu'une puissance négligeable dans la résistance auxiliaire et de n'exiger, avec les puissances élevées, que des appareils peu encombrants.

(1) La méthode de MM. Ayrton et Sumpner consiste dans la détermination des voltages efficaces : V2 aux bornes d'une résistance R dépourvue de self-induction disposée en série sur l'appareil utilisé aux extrémités duquel on mesure la tension V|. Le voltage V mesuré aux bornes de Tensembledes deux appareils, termine la série des déterminations qui conduisent au calcul de la puissance C(msommée représentée par :

Eric Gérard, Mesures électriques^ p. 245.

452 WIEDEMANN'S ANNALEN

Ch. DUFOUR. — Phénomènes intéressants constatés pendant l'éclipsé de lune

du 3 juillet 1898. — T. VI, p. 437.

Dans Téclipse de lune du 3 juillet 1898, on voyait bien la couleur rouge sombre qui est donnée par les rayons réfractés par Tatmosphère de la terre. Il y a lieu de conclure que notre atmosphère présentait cejour-là quelque transparence et n'était pas rendue opaque par des poussières en suspension, comme après l'éruption du volcan de rtle de Sumbrava, près de Célèbes, le 5 avril 1815, phénomène qui fût constaté par la disparition complète de la lune dans Téclipse de 1816, comme aussi après Téruption du Krakatoa, qui produisit le même effet dans Téclipse de 1884. Ce phénomène d'absorption des rayons solaires est explicable si l'on remarque qu'une épaisseur de fumée de 692 millimètres suffit pour qu'à trois heures de l'aprèsmidi, en temps clair, on ne puisse pas apercevoir la moindre trace du disque du soleil.

R. DONGIER.

WIEDEMANN'S ANNALEN ; T. LXVII, n« 4 ; 1899 {suite),

F. KURLBAUM. — Aenderung der Emission und Absorption von Platinschwarti und Russ mit zunehmender Schichtdicke (Influence de Tépaisseur sur rémission et Tabsorptiondu noir de platine et du noir de fumée). — P. 8i6-838.

Cette question est importante, puisque ces substances servent à recouvrir les piles thermoélectriques, bolomètres, etc., qui servent à étudier le rayonnement, et qu'il importe de savoir si leurs propriétés se rapprochent assez de celles d'un corps « parfaitement noir ».

Émission, — Comme l'avaient fait pour le noir de fumée MM. Creva et Compan(*), M. Kurlbaum étudie l'émission à 100* d'une surface recouverte de couches d'épaisseurs variables de noir de fumée ou de noir de platine. Le principe de la méthode employée est le même. On compare l'émission de la surface à étudier à celle d'un corps parfaitement noir réalisé par une enceinte fermée percée d'une petite

(i) C. H., t. CXXVI, p. 107; i898.

WIEDEMANN'S ANNALEN 453

ouverture. L*enceinte a*est pas sphérique, mais a la forme particulière décrite antérieurement. L'appareil de mesure est un bolomèlre.

Je ferai remarquer à ce sujet que ce bolomèlre. comme la pile thermoélectrique employée par M. Crova, est lui-mj//ie recouvert d'une couche de noir. Les nombres trouvés ne représentent donc, en toute rigueur, le pouvoir émissif que si ou peut admettre pour cette couche elle-même un pouvoir absorbant qui ne varie pas avec la longueur d'onde, dans Télendue du spectre utilisé. Cela n'est pas certain, le spectre d'un corps noir à 100' renfermant des radiations de grande longueur d'onde moins absorbables.

Quoi qu'il en soit, M. Kurlbaum trouve, par ce procédé, que le pouvoir émissif du noir de fumée croît rapidement avec l'épaisseur de la couche, atteint un maximum (il y a environ 33 milligrammes de noir par décimètre carré), puis décroît lentement, ce que l'auteur explique par un défaut de conductibilité calorifique entraînant l'existence d'une différence de température entre les faces de la couche. Ces résultats sont d'accord avec ceux de MM. Crova et Compan.

Mais l'auteur n'a pas réussi à obtenir une valeur du pouvoir émissif plus grande que 0,945, tandis que les physiciens français ont obtenu environ 0,98 avec des couches de noir lavées à l'alcool ; d'après lui, le passage à l'alcool n'augmente le pouvoir émissif que dans le cas des couches minces.

Le pouvoir émissif du platine platiné (technique de Télectrolyse, p. 848) croît constamment avec l'épaisseur du noir de platine déposé, et on peut atteindre, par exemple, la valeur 0,97. Le pouvoir émissif varie d'abord lentement à mesure que l'épaisseur de la couche augmente, ce qui parait dû à un défaut d'homogénéité du dépôt électroly tique.

Absorption. — La loi de Kirchhoff, appliquée déjà par M. Crova, montre que les nombres obtenus donnent également la valeur du pouvoir absorbant. En toute rigueur, ce pouvoir absorbant est celui que possède le corps à la température de 100^ ; de plus, il représente le pouvoir absorbant moyen pour un faisceau particulier (*) : celui émis par un corps noir à 100*^ (d.)nt le maximum paraît être vers À = 8a).

'^) Je renverrai^ au sujet de la loi de Rirchhoff étendue à un faisceau non monochromatique, à un travail que j'ai publié dans la Revue générale des Sciences^ 15 mars 1899, p. 102,

454 WIEDEMANN'S ANNALEN

Si donc le pouvoir absorbant varie notablement avec la longueur d'onde, les nombres trouvés ne représentent pas le pouvoir absorbant pour un faisceau quelconque. Le pouvoir absorbant de couches minces dépend beaucoup de la nature de la radiation. Ainsi, d*après M. Kurlbaum, une couche de noir de fumée peut n'émettre et n'absorber que 40 0/0 du rayonnement d'un corps noir à 100** et cependant paraître tout à fait noire pour les radiations visibles.

11 faut donc employer des couches suffisamment épaisses pour recouvrir les instruments servant à étudier la répartition de Fénergie dans le spectre, ou à mesurer un rayonnement donné ; et il est bon d'étudier Teffet des variations d'épaisseur de ces couches. J'ajouterai que cette précaution doit être prise aussi dans le cas des mesures mêmes de MM. Crova et Kurlbaum.

D'accord avec M. Crova et M. Angstrôm, l'auteur estime que le meilleur absorbant actuel est le platine platiné dans dés conditions déterminées, puis enfumé légèrement. Le noir de platine est meilleur conducteur que le noir de fumée, et, pour une même valeur du pouvoir absorbant, il a une capacité calorifique moindre. Ce n'est pourtant pas encore un absorbant parfait. MM. Rubens et Nichols ont trouvé qu'il absorbe mal l'infra-rouge extrême.

A. COTTON

E. KETTELER. — Studien zur Totaireflexion und MetaJI reflexion (Études sur la réflexion totale et la réflexion métallique). — P. 879-893.

A propos du mémoire de W. Voigt, M. Ketteler remarque qu'il y a quelques erreurs d'interprétation, une véritable onde réfractée susceptible d'existence propre ne pouvant se produire dans la réflexion totale. L'existence de l'onde évanescente, prévue d'abord par Cauchy, établie expérimentalement par Quincke, est en quelque sorte liée à la surface même; l'onde ne saurait ni mathématiquement, ni physiquement, en être détachée. Dans son Optique théorique (Brunswick, 1885), l'auteur a donné les équations de la réflexion totale et de la réflexion métalhque, et a nettement distingué les deux. Dans la réflexion totale, l'énergie moyenne de Tonde réfléchie est égale à celle de l'onde incidente. 11 y a une période durant laquelle la force vive de l'onde incidente dépasse la force vive de l'onde réfléchie ; dans l'instant suivant. Tonde réfléchie a au contraire une force vive supérieure à celle de Tonde incidente ; ce qu'on appelle Tonde

bULLETïN bIBLIOGRAPHiQUÈ 4Sb

réfractée (évanescente) possède une éne gie moyenne rigoureusement nulle; on ne peut donc la manifester autrement que par des artifices analogues à celui de Quincke, et non la rendre visible à Textérieur.

BULLETIN BIBLIOGRAPHIQUE

Annales de Chimie et de Physique ;