ARCHIVES NÉERLANDAISES DES SCIENCES EXACTES ET NATURELLES

T. I, 2- série ; 1898.

J.-D. Van der WAALS. — De Téquilibre d'un corps solide complexe en présence de gaz et de liquide. — P. 18.

Si Ton introduit dans un espace vide un corps solide simple et qu'on élève la température jusqu'à la fusion de ce corps, il y a aussi de la vapeur formée ; on a eu en présence trois phases à la même température et à la même pression. A température plus basse ou plus élevée, Tune des trois phases disparaît; la température déterminée à laquelle les trois états coexistent s'appelle le tî'iple point ; il n'y a pour un corps simple qu'une seule température de ce genre.

M. J.-D. Van der Waals s'est proposé d'examiner si, dans le cas d'un corps complexe, il existe également un triple point, c'est-à-dire une température à laquelle la composition du solide, du liquide et du gaz est identique. Les corps qui, comme les hydrates, ne peuvent passer intégralement à l'état de vapeur, ne présentent évidemment pas de triple point; l'analyse de l'auteur porte donc uniquement sur les corps capables de se séparer en deux parties qui peuvent affecter l'état gazeux. A cet effet, l'auteur complète la surface •}/ au moyen d'une ligne représentative de l'état solide et qui se trouve dans un plan parallèle au plan des -^V (Voir Théorie moléculaire d^une suastance composée de deux matières différentes). Le question restant à chercher s'il est possible de mener des plans bitangents à la surface ^ et tangents en même temps à la ligne de l'état solide, l'auteur établit de cette manière que les corps complexes considérés ne possèdent pas de triple point proprement dit.

A. SMITS. —Expériences à Taide du micromanomètre. — P. 89.

M. Smits s'est proposé de mesurer très exactement la différence entre la pression de vapeur saturée de Teau pure à 0** et la pression de vapeur à la même température de solutions salines très diluées. Il a construit à cet effet un manomètre différentiel d'une exceptionnelle sensibilité en utilisant l'appareil bien connu de Kretz.

Le liquide léger est Teau ; le liquide le plus lourd est Taniline, qui a une densité égale à 1,0269 à 14**. Ce qui fait le mérite du travail de M. Smits, ce n'est pas seulement l'idée d'employer l'aniline, mais bien d'avoir trouvé et précisé les précautions qu'il faut employer pour que l'aniline coule dans un canal d'eau sans trace d'adhérence. A cet effet, le manomètre ayant été nettoyé avec le plus grand soin par ébuUition d'une solution concentrée de soude, puis d'eau régale, il faudra, si l'on a affaire à un manomètre en verre de soude, faire bouillir l'eau et l'aniline dans le manomètre môme, pour que l'eau dissolve un peu de verre (ce n'est qu'à cette condition que l'aniline coule dans un canal d'eau). Si le manomètre est en verre d'Iéna, on ajoute à l'eau quelques centimètres cubes d'une solution de verre, obtenue en faisant bouillir de l'eau contenant de la poudre de verre.

Le manomètre employé par M. Smits était trente fois plus sensible qu'un manomètre à eau. Ce manomètre ne peut pas servir au-dessus de 14*, le zéro de l'appareil cessant d'être constant à partir de 15**; l'appareil tout entier, sauf les réservoirs supérieurs, est plongé dans un bain d'eau courante; l'eau manométrique est protégée contre l'air extérieur par des colonnes d'huile d'arachide. Des dispositions expérimentales, impossibles à résumer en peu de mots, permettaient de faire le vide au-dessus des réservoirs, mis ou non en communication, etc.

L'auteur a étudié, pour diverses valeurs de la concentration, à 0**, la différence de tension de l'eau et de dissolutions de chlorure de sodium, de potasse et de sucre de canne ; il en a déduit la valeur de l'abaissement moléculaire i ; pour NaCl et KOH, i augmente avec la concentration ; pour le sucre de canne, sauf le cas de la solution la plus concentrée, i demeure remarquablement constant et égal ai.

11 est intéressant de comparer le travail de M. A. Smîts à celui de M. C. Dieterici, qui a été analysé par M. Marchis (').

Les conclusions sont identiques quant au sens de la variation de t avec la concentration ; mais les valeurs absolues de i, trouvées par M. Dieterici, sont plus faibles que celles de M. Smits, ce que ce savant explique en admettant que le vide n*a pas été suffisamment complet dans l'appareil de M. Dieterici, lequel, d'ailleurs, disposait d'un manomètre beaucoup moins sensible que le sien.

V.-A. JULTUS. — La tension maxima d'une vapeur dépend-elle de la température seule?— P. 393.

M. Julius s'est servi du micromanomètre de M. Smits pour savoir si, par compression, la tension de vapeur d'eau saturée peut croître. 11 a opéré sur la vapeur d'eau émise par du liquide pur à 0^ et sur la vapeur de l'eau salée; en soulevant un réservoir à mercure, il pouvait diminuer de 4/2 le volume de la vapeur. L'expérience faite, alors que l'air- et les vapeurs d'aniline avaient été chassés de l'appareil avec le plus grand soin, a montré que, à un degré d'approximation extrêmement élevé, la vapeur d'eau à 0** ne peut prendre par compression, au contact de l'eau pure comme de l'eau salée, une tension supérieure à la tension dite maxima. Si, au contraire, il y a en présence du liquide et de la vapeur un corps gazeux étranger (tel que de la vapeur d'aniline à une pression inférieure à 1/10 de millimètre de mercure), on a affaire à un système complexe dont les conditions d'équilibre peuvent être complètement différentes.

Chemin faisant, M. Julius donne son avis sur la valeur des expériences faites sur le même sujet par M. Tammann, d'une part, MM. Wiillner et Grotrian, de l'autre.

J.-P. KUENEN. — Quelques expériences relatives aux rapports entre les deux plis de la surface de Van der Waals pour les mélanges. — P. 270.

J.-P. KUENEN. — Sur les anomalies au voisinage du point critique.

L'auteur montre, d'une part, que, d'après ses expériences, Tacide carbonique et le chlorure de méthyle liquides sont miscibles en

(1) C. Dieterici, Sur les tensions de vapeur de dissolutions aqueuses étendues maintenues à 0» (Voir J. de Phijs., 3» série, t. VU, p. 180; 1898).

toutes proportions, ce qui rend impossible robservation de trois phases, deux liquides et une gazeuse, et que certains faits annoncés par Wroblewski et Dewar s'expliquent simplement par des phénomènes de retard, ce qui montre combien l'agitation est nécessaire pour définir l'équilibre d'un mélange, surtout au voisinage de la température critique. 11 analyse en particulier les travaux de MM. Gouy, Pellat, de Heen et Zambiasi et Tammann sur ces questions et sur riniluence des impuretés sur l'équilibre final des mélanges.

J.-P. KUKNEN. — Quelques expériences relatives aux anomalies au voisinage

du point critique. — P. 279.

Ce mémoire est une réponse à un travail expérimental de M. Galitzine, favorable dans ses conclusions aux idées de M. de Heen sur la constitution des liquides et de leurs vapeurs saturées. Cette réponse se compose de deux parties : i** une partie théorique dans laquelle il essaye de préciser les idées en question sous la forme d'une hypothèse nette dont il compare les conséquences à Texpérience ; 2° une partie expérimentale dans laquelle il essaie de reproduire l'expérience controversée de M. Galitzine.

Partie théorique, — On peut imaginer les molécules des liquides comme des agrégats de molécules gazeuses; c'est l'hypothèse I, qui est compatible avec la théorie d'Andrews-Van der Waals sous sa forme la plus large. D'après M. Kuenen, cette hypothèse est incapable d'expliquer le phénomène observé par M. Galitzine, et, inversement, l'observation du phénomène de Galitzine ne peut pas confirmer cette hypothèse.

L'hypothèse II est plus compliquée; d'après elle, les molécules gazeuses de la vapeur d'éther, par exemple, peuvent se dissoudre dans le liquide générateur et former un liquide de densité plus faible que celle de l'éther liquide vrai. De môme, le liquide peut se dissoudre dans la vapeur et donner un corps gazeux de densité plus grande que celle de la vapeur saturée ordinaire. Entre cette vapeur liquéfiée et ce liquide gazéifié, toutes les transitions seraient possibles par voie de mélange.

Cette hypothèse expliquerait l'expérience de M. Galitzine ; mais elle paraît difficile à admettre.

Partie expérimentale, — L'expérience de M. Galitzine consiste à mettre dans un tube en V deux colonnes d'éther séparées par du

mercure: Tune est entièrement liquide, l'autre est partiellement réduite en vapeur. On chauffe le tube jusqu'à une température supérieure à la température critique et on observe les niveaux du mercure. M. Kuenen arrive à la conclusion suivante:

« L'expérience de M. Galitzine, faite avec de l'éther à peu près exempt de gaz, donne des différences de densité qui, pour la plus grande partie, peuvent être expliquées par des différences de pression et par l'influence du gaz encore présent. Les autres différences ont une origine incertaine et, à iO** au-dessus de la température critique, elles s'élèvent à dz 2 0/0 dans un cas seulement, à moins de 1 0/0 dans les autres cas. »

Les grandes différences de densité observées par M. Galitzine paraissent dues à la présence de quantités notables d'air dans la branche vapeur.

J.-P. KUENEN. — Sur la condensation d'un mélange de deux gaz. — P. 331.

Ce travail est une étude critique sur le troisième mémoire de M. Duhem, relatif aux dissolutions et mélanges, paru dans les Travaux et Mémoires des Facultés de Lille (1894). Chemin faisant, M. Kuenen revendique pour lui la prédiction et la confirmation expérimentale de la condensation rétrograde (*).

La différence essentielle entre la théorie de M. Duhem et celle de Van der Waals consiste dans ce que, pour celle-ci, dans le cas d'un mélange binaire, il doit y avoir condensation rétrograde entre deux températures déterminées pour tous les mélanges possibles entre les deux substances, tandis que la théorie de M. Duhem ne prévoit la condensation rétrograde que pour un groupe de mélanges entre certaines limites.

Les expériences de l'auteur sur les mélanges d'acide carbonique et de chlorure de méthyle, complétées par la courbe des tensions de vapeur de CHH^l (par Kuenen) et de CÔ' (par Amagat) lui permettent de rectifier certaines assertions de M. Duhem. L'auteur reconnaît toutefois que la méthode graphique introduite par M. Duhem, en prenant la pression et la température comme coor-

(1) Voir J.-P. KuBifEN, J.dePhys..^* série, t. VU, p. 158-159; 1898. — Le travail de M. Duhem cité par M. Kuenen a été analysé par M. Marchis {J. dePhys.. 3- série, t. VU, p. 597; 1897).

données, représente les phénomènes d'une façon très claire et peut même servir à prédire des faits qui ne se déduiraient pas aussi facilement de la surface de Yan der Waals.

J.-P. RUENEN. — De Tinfluence de la pesanteur sur les phénomènes critiques

des substances simples et des mélanges. — P. 342.

Après avoir résumé les travaux de M. Gouy sur cette question et justifié la « méthode du ménisque » pour la détermination des températures critiques, Tauteur traite la question en se servant de la surface «^ de Van der Waals, dans le cas où il n'existe qu'un pli, le pli liquide-vapeur. Que le point de plissement soit situé d'un côté ou de l'autre du point de contact critique ('), l'influence de la pesanteur a pour effet de réduire la région où s'observe la condensation rétrograde.

J.-W. GILTAY. —Sur la polarisation des récepteurs téléphoniques.

Lorsqu'on écoute avec un condensateur téléphonique, actionné par une batterie plus ou moins puissante, un son produit devant le microphone qui lui correspond, le son entendu varie avec la charge de la batterie et avec la nature de l'isolant du condensateur. Lorsque l'isolant est du papier paraffiné, un son d'intensité et de hauteur constantes monte d'une octave lorsqu'on supprime la polarisation du condensateur; dans ces conditions, la voyelle 0 dont la vocable est Si'i devient A dont la vocable est Si;j'. Lorsqu'il s'agit de la voix articulée, le téléphone parle avec netteté, même quand on supprime la batterie, et cela sans octavier. M. Giltay essaie d'expliquer ces phénomènes au moyen de la pénétration des charges dans l'isolant du condensateur téléphonique.

Ce dernier phénomène se produit à un haut degré dans les condensateurs à mica, et cependant, sans batterie, ce condensateur n'articule pas.

L'auteur décrit un téléphone, qu'il appelle électrodynamique et dans lequel l'emploi du fer a été. complètement évité. Il se compose d'une bobine en buis reliée à une poignée ; le disque antérieur do

(1) Voir J.-P. RuENEN, /. de Phys,, 3» série, p. 158; 1898.

la bobine est une petite plaque de mica ; autour de la bobine sont enroulés 2.100 tours de spire de fil de cuivre fin recouvert de soie et dont les tours sont assez lâches pour pouvoir effectuer de petits mouvements sous l'influence des attractions électrodynamiques des spires voisines. Ce téléphone reproduit très nettement la voix articulée lorsqu'il est excité par une batterie de trente piles Leclanché; il ne donne rien de bon, au contraire, lorsque celle-ci est supprimée.

G.-II. WIND. — Mesures de la différence de phase magnéto-optique de Sissingh dans le cas de la réflexion polaire sur le nickel. — P. 369.

Les expériences de M. Sissingh, relatives à la réflexion équatoriale sur des miroirs en fer aimantés, ont montré qu'il existe une différence à peu près constante et indépendante de Tincidence entre la phase de la composante magnéto-optique du phénomène de Kerr, telle qu'elle est déduite de l'observation et celle qu'on déduit de la théorie de M. Lorentz.

La différence de phase de Sissingh, retrouvée par M. Zeemandans le cas de la réflexion polaire sur le fer et sur le cobalt, a été étendue au cas du nickel par Wind qui l'a trouvée égale à 36**,44'±20',5 pour la lumière de la raie D. Une valeur approchée de cette différence avait été trouvée égale à 30** par M. Zeeman au moyen d'un miroir de nickel déposé par électrolyse sur du verre platiné de Kundt.

P. ZEEMAN. — La phase dans la réflexion polaire .sur le cobalt et le nickel et Tanglc de renversement de la rotation au zéro d'après la théorie et l'expérience. — P. 376.

La conclusion de l'auteur est que la théorie des phénomènes magnéto-optiques de M. Goldhammer [Wied, Ann,^ t. XLVI, p. 71 ; 1892), dans laquelle ce savant tient compte de la différence de phase de Sissingh, représente les phénomènes d'une façon très satisfaisante.

J.-C.-H. KRAMERS. — Sur la conductibilité électrique du nitrate

de potassium, -r- P. 455.

Ce travail expérimental, très soigné, a fait l'objet d'une thèse soutenue devant la Faculté de Leyde. Les mesures de résistance

ont été faites par la méthode des courants alternatifs de Kohlrausch. L'auteur a opéré sur des dissolutions à 5, 10, 15, 75 et 95 0/0 et enfin sur le sel fondu à toute une série de températures allant quelquefois jusqu'à 350^. Les courbes isothermes de la conductibilité spécifique affectent très nettement la forme d'arcs de paraboles ; les isothermes comprises entre 75* et 135* présentent très nettement un maximum de compressibilité. Les résultats des mesures de M. Kramers, réduits en tables, sont en concordance parfaite avec les nombres de Kohlrausch à 20* pour les faibles concentrations; ils sont plus faibles que ceux de Kraunhals, relatifs à Tinfluence de la température 'sur une solution à 8,72 0/0, et plus forts que ceux de Tressch, relatifs à l'influence de la température sur une solution à 9,1 0/0.

Enfin les conductibilités spécifiques du sel fondu, en fonction de la température, sont plus faibles que celles de MM. Bouly et Poîncaré de 8 0/0 vers 335^ la différence atteignant 12 0/0 à 370°.

F.-A.-H. SCHREINEMAKERS. — De 1 équilibre dans les systèmes de trois constituants, avec deux phases liquides possibles. — T. I, p. 411, et t. 11, p. 21 et 144.

C'est un volumineux mémoire formé de trois parties, deux théoriques, et la troisième expérimentale. Rappelons qu'on appelle isothermes de dissolution de l'équilibre les lieux géométriques des points donnant en représentation graphique les compositions de toutes les solutions qui, à une température donnée, peuvent être en équilibre, soit complet, soit incomplet, avec d'autres phases liquides, solides ou gazeuses. Le domaine si étendu des équilibres dans lesquels coexistent deux phases liquides ou plus, en même temps que des phases d'autre nature, est encore complètement ignoré. La première partie théorique du travail de M. Sclireinemakers a pour but de tracer un tableau sommaire des isothermes et des équilibres possibles dans les systèmes comprenant deux phases liquides et une seule phase solide ; dans la seconde partie théorique, les déductions sont étendues au cas où il apparaît deux phases solides dont chacune est un constituant. Quant à la partie expérimentale, elle se rapporte à l'équilibre du système : eau, chlorure de sodium et succinonitrile. L'équilibre eau, succinonitrile, n'ayant jamais été étudié, l'auteur a commencé par faire cette étude.

500 ARCHIVES NEERLANDAISES

I!.-A. LORENTZ — Sur la polarisation parliellede la lumière émise par une source lumineuse dans un champ magnétique. — T. II, p. 1.

Le savant professeur de Leyde cherche à expliquer Texpépience de MM. Ejforoff et Georgiewsky, d'après laquelle la lumière émise par une flamme perpendiculairement aux lignes de force d'un champ magnétique est partiellement polarisée. Cette polarisation partielle dépend à un assez haut degré de la température de la flamme et, lorsqu'on opère avec des raies spectrales, ce sont les raies spontanément renversables qui permettent d'observer le plus facilement cette polarisation partielle.

Quand on ne considère qu'une seule raie spectrale, on peut supposer, avec M. Lorenlz, que chaque molécule lumineuse contient une seule particule mobile et électrisée que nous appellerons un « ion ». Dès que cet ion est écarté de sa position d'équilibre, il y est ramené par une force « élastique » qui est proportionnelle à l'écartement, non à sa directioii. Tous les mouvements d'un tel ion peuvent être décomposés en des vibrations linéaires, suivant les lignes de force, et des vibrations circulaires de sens opposés perpendiculaires aux lignes de force. La période T de toutes ces vibrations est la même, tant qu'il n'y a pas de champ magnétique. Du moment où intervient la force magnétique extérieure, une nouvelle force agit sur l'ion, qui est proportionnelle à la charge électrique ; pour l'unité de charge, elle est donnée par le produit vecteur de la vitesse et de la force magnétique extérieure. L'observation montre que cette nouvelle force « électro-magnétique » est très petite par rapport à la force élastique. L'on peut ainsi exécuter des mouvements compliqués. M. Lorentz a été conduit à admettre que la relation entre l'intensité des mouvements des ions et Tintensité de la lumière émise n'est pas la même dans un champ magnétique et en dehors du champ ; celte relation doit, en effet, se modifier par ce fait que les rayons émis par la partie postérieure de la flamme ne sont pas absorbés dans la partie antérieure de la même manière qu'auparavant.

En l'absence de tout champ magnétique, chaque raie spectrale simple est la superposition de trois raies, la moyenne vibrant horizontalementy les « extrêmes » vibrant verticalement, l'ensemble donnant de la lumière naturelle. Sous l'influence des champs, les vibrations verticales changent de période, tandis que la moyenne garde

ARCHIVES NÉERLANDAISES 50i

la sienne; il s'ensuit que la vibration horizontale est affaiblie par l'absorption, qu'il y ait ou non champ magnétique, tandis que les vibrations verticales, ayant changé de période, sont moins absorbées lorsque le champ magnétique est établi auparavant. Les vibrations verticales devenant plus intenses, la lumière devient partiellement polarisée, comme l'indique l'expérience de MM. EgorofT et Géorgie wsky.

J.-D. Van dbr WAALS. — Sur la représentation graphique des équilibres

à Faide de la fonction !^. — P. 68.

Les phénomènes d'équilibre d'un mélange de deux substances à une température donnée s'obtiennent ordinairement au moyen de la propriété de la fonction ^('). Cette fonction i{/ est uniforme et, par suite, se représente géométriquement par une surface à une seule nappe continue ; de plus i}/, considérée comme fonction du volume et du titre du mélange est une fonction caractéristique^ c'est-à-dire que les autres grandeurs thermodynamiques s'expriment au moyen de ses dérivées partielles ou de combinaisons de ses dérivées. On peut employer pour le même objet la fonction Ç =: ij/ -j- p\^ qui est également une fonction caractéristique ; cette substitution présente des avantages et des inconvénients que fait ressortir le travail de M. Van der Waals.

J.-D. Van dbr WAALS. — Une règle approchée relative à la forme de la courbe

de plissement d'un mélange. — P. 79.

Cette étude est le développement de deux notes analysées précédemment (*). Comme la courbe de plissement n'a été étudiée expérimentalement que dans fort peu de cas, que les déterminations expérimentales nécessaires sont très difficiles et demandent beaucoup de temps, que l'allure des deux courbes trouvées ainsi par M. Kuenen est fort différente, M. Van der Waals s'est proposé de déterminer théoriquement l'allure des courbes possibles. 11 a dû, pour cela, s'appuyer plus spécialement sur les hypothèses particulières qu'il a introduites dans sa théorie des mélanges, savoir:

(') Voir Théorie moléculaire^ etc. [Arch néerl., t. XXIV). (») Voir J, (le Phys., 3- série, t. VI, p. 601 ; 1897.

1° Chaque mélange de titre x possède, comme une substance simple, une pression intérieure proportionnelle au carré de la densité et, par suite, de la forme ttj-

2* ttx est de la forme :

ax = ai (1 — a?)2 + Ha^^x (1 — ar) + a^.

3* Le covolume bj. est de la forme :

bjc — b^ (1 — j;) 4- b^.

M. Van der Waals montre que les résultats numériques tirés des expériences si soignées de M. Kuenen apportent des vérifications inespérées de l'exactitude des hypothèses précédentes, notamment de la troisième. Les déductions théoriques de M. Van der Waals relatives aux formes possibles de la ligne de plissement des mélanges binaires acquièrent par là une très grande valeur.

IL -A. LORENTZ. — DeTinfluence des corps étrangers sur la température

de formation. — P. 174.

C'est la généralisation des formules de M. Schreinemakers dans le cas de l'équilibre entre un nombre quelconque de phases solides et deux phases liquides.

IL-A. LORENTZ. — Sur les vibrations de systèmes portant des charges électriques et placés dans un champ magnétique. — P. 412.

La plupart des raies spectrales, chez lesquelles on a observé le phénomène de Zeeman, se transforment sous Tiniluence des forces magnétiques en triplets, perpendiculairement aux lignes de forces, et en doublets dans la direction des lignes de force, ce dont la théorie élémentaire bien connue rend aisément compte. 11 y a toutefois des raies qui présentent des phénomènes plus compliqués ; on a observé des quadruplets, des quintuplets et des sextuplets, etc.

M. Lorentz montre dans ce travail comment certaines hypothèses

relatives au mécanisme de l'émission lumineuse peuvent conduire à

une explication de pareilles raies multiples. L'auteur ne se fait

d'ailleurs aucune illusion sur la solidité de ses hypothèses qui, dans

l'explication détaillée du quadruplet de M. Cornu (raie D|), ne lui ont

donné qu'un succès relatif.

E. Mathias.

FHILOSOPHIGAL MAGAZIRE;

T. XLVll; mai 1899.

F.-II. PITCHER. — EtTects of Température and Circular Magaetization on Magne tized Iron Wire (Effet de la température et de Taimaatation transversale sur le fil de fer aimanté). — P. 421.

Un fil de fer long de 200 fois son diamètre est entouré d'une bobine magnétisante; on étudie son aimantation par la méthode magnétométrique unipolaire. Le long du fil lui-même peut passer un courant variable ; on échauffe ainsi le fil ; mais en môme temps on lui communique une aimantation transversale. Chacune de ces circonstances a son eiîet propre sur Taimantation longitudinale; on élimine Teffet de la température en faisant successivement Texpéricnce, le fil de fer étant dans le vide, dans l'air et dans Teau ; dans Teau il ne s'échauffe pas.

On a tracé ainsi les courbes d'aimantation longitudinale (en fonction du champ longitudinal) pour diverses valeurs de Taimantation transversale. Plus celle-ci augmente, plus la courbe d'aimantation longitudinale s'abaisse vers la droite et moins sa courbure est accentuée. On s'explique ce résultat en remarquant que l'aimantation transversale, si elle est un peu forte, diminue notablement la perméabilité.

Edwin-H. BARTON. — On the Equivalent Résistance and Inductance of a Wire to an Oscillatory Discharge (Résistance et inductance équivalentes d'un fil par une décharge oscillatoire). — P. 433.

Rayleigh, après Maxwell, a étudié la distribution du courant dans un fil cylindrique avec un courant alternatif sinusoïdal ; la résistance effective R' (rapport de la force électromotrice totale au courant total qui traverse une section du fil) n'a pas la même valeur que pour un courant continu (pour une grande fréquence, le courant est presque entièrement superficiel). L'auteur a calculé la résistance effective dans le cas de courants variables non sinusoïdaux, en particulier dans le cas de courants périodiques amortis, (^ette résistance effective augmente rapidement avec le facteur d'amortissement. Cette remarque n'est pas sans intérêt dans la discussion des expériences d'ondulations hertziennes dans les fils.

504 PHILOSOPHÏGAL MAGAZINE

N.-G. FILON. — On certain Diffraction Fringes as applied to Micrometric Observations (Franges de diffraction appliquées à des observations inicrométriques). — P. 424.

Michelson(^),dans son mémoire désormais classique, montrait que Ton peutdédoubler uneétoile double en étudiantles franges produites par deux fentes ménagées dans un écran qui couvre l'objectif de la lunette braquée sur Tétoile, et de même qu'on peut dédoubler une raie spectrale en substituant au spectroscope à prismes ou à réseau un appareil interférentiel. Micbelson avait supposé les fentes infiniment étroites par rapport à la longueur d'onde et infiniment longues. L'auteur reprend les calculs de Michelson en donnant aux deux dimensions de la fente des valeurs finies. Les résultats et la précision obtenus dépendent de ces dimensions.

Carl BARUS. — - The Absorption of Water in Hot Glass. Second Paper (Absorption de l'eau par le verre chaud). — P. 46.

Étude détaillée du phénomène de l'attaque du verre par l'eau. Un tube capillaire fermé à un bout contient un index de mercure, puis un filet d'eau, et une seconde colonne de mercure, par laquelle on peut exercer une pression. On chauffera le tube, et on observera le déplacement des deux ménisques de mercure qui limitent la colonne d'eau ; ce sera une manière d'étudier la compression de cette eau ou de la solution vitreuse à laquelle elle donnera naissance.

En chauffant à 185^ ou à 2i0*, on voit d'abord la colonne d'eau se dilater, puis diminuer de longueur, et prendre une longueur inférieure à la valeur initiale. Durant la première période de la contraction, le tube devient blanc et opaque, et il est môme difQcile d'apercevoir les ménisques de mercure. Puis le tube redevient transparent, et toute trace de matière opaque disparaît. On a alors une solution vitreuse concentrée, très visqueuse ; on peut casser le tube d'un trait de diamant sans que rien s'écoule ; on distingue toutefois la partie extérieure formée de verre et la partie intérieure formée de matière vitreuse et aqueuse ; le diamètre de celte partie intérieure est plus grand que le diamètre intérieur primitif; il y a eu en effet corrosion et dissolution dans l'eau.

(i) Phil, Mag.y XXX, p. 256; 1891.

On a, en somme, au sens de la théorie de Gibbs, deux phases: eau claire dans le verre, puis solution concentrée de verre dans Teau; la première est stable avant la réaction, la seconde après. Dans la période moyenne de la réaction (au moment du maximum de compressibilité), il y a stabilité réciproque de deux phases en présence Tune de l'autre.

Lord KELVIN. — On the application of force within a limited Space, required to produce Spherical Solitary Waves, on Trains of Periodlc Waves, of both Species, Equivoluminal and Irrotational, in an Elastic Solid. — P. 481.

Ch. CHREE. — Denudation and Déposition (Dénudation et dépôt). — P. 432.

A propos du mémoire de Johnston Stoney, M. Chree remarque qu'on ne peut pas traiter l'ensemble du globe terrestre comme un corps parfaitement élastique. Si on vient à enlever une couche de matière à la surface de la terre, elle cesse de peser sur la couche sous-jacente, et il en doit résulter un accroissement du rayon terrestre. L'accroissement doit être beaucoup plus faible que M. Stoney ne l'a calculé, car c'est seulement une couche de quelques kilomètres, la « lithosphère », qui peut être regardée comme élustique et réagir au moment où cesse d'agir une force de compression.

T. XLVIl; Juinl899.

Edwin-S. JOHONNOTT. — Thickness of the Black Spot in Liquid Films (Épaisseur de la tache noire dans les pellicules liquides). — P. 501.

Deux méthodes sont employées :

1° La méthode interférentietle de Michelson, — Sur le trajet d'un des faisceaux interférents on interpose un nombre considérable (jusqu'à 53) de couches liquides (formées d'une solution d'oléate de soude et de potasse), maintenues entre des cadres solides. La lumière les traverse deux fois. On admet pour indice du liquide celui de Teau pure On a étudié ainsi la variation de l'épaisseur moyenne avec le temps et avec la température.

L'épaisseur limite de la pellicule noire est en fin de compte celle de la seconde tache noire^ qui apparaît quand on l'abandonne à elleraïme, et celle-ci est indépendante de la température. Elle est d'environ 6{i.{ji.

J. de Phys., 3- série, t. VHI. (Septembre 1899.) 34

506 PHILOSOPHIGAL MAGAZINE

2° Méthode photométrique, — Une pellicule placée sur la table d'un goniomètre renvoie la lumière du collimateur dans la lunette. La proportion de lumière réfléchie dépend de l'épaisseur de la pellicule suivant une formule aisée à calculer. On tournera le plateau qui porte la pellicule et en même temps le collimateur pour étudier la réflexion sous diverses incidences.

En avant de la lunette sont deux niçois ; en faisant tourner Tun d'eux à partir de la position pour laquelle ils sont parallèles, on réduit à volonté Tinte usité de la lumière reçue. On la rend égale à rintensité de la lumière venue d'un autre collimateur au-dessus de la plate-forme du goniomètre, lumière réfléchie dans la lunette par un double miroir. Pour le second noir, on arrive encore ainsi à uue épaisseur de 61^(^,2; et, pour le premier, à une épaisseur minimum de ii[jt,fjL.

Albert GRIFFITHS. — - Note on the Source of Energy in Diffusive Convection (Source de l'énergie dans la diffusion par convection) . — P. 522.

Dans un vase cylindrique vertical, une solution plus lourde que l'eau est au fond. Au dessus est de l'eau pure. La diffusion aura pour effet d'élever le centre de gravité du système. Elle provoquera nécessairement un refroidissement, si les deux liquides étaient d'abord à la même température, et si leur mélange ne donne lieu à aucun phénomène caloriGque. Divers problèmes peuvent se poser à cet égard.

On observera que l'énergie utilisable du système a diminué par la diffusion, phénomène irréversible ; ce qui fait que l'augmentation d'énergie potentielle aux dépens de la chaleur d'un système à température uniforme ne contredit pas le principe de Carnot.

— A Study of an Apparaius for the Détermination of the Rate of Diffusion of Soiids dissoived in Liquid (Appareil pour déterminer la vitesse de diffusion d*un solide dissous dans un liquide). ~ P. 530.

Tube cylindrique fermé, divisé en deux compartiments par un diaphragme parallèle à ses deux bases; diaphragme traversé par une quinzaine de tubes verticaux. Le compartiment inférieur est plein d'une solution de SO 'Cu, le compartiment supérieur d'eau pure. On peut faire une prise de liquide dans chacun des deux comparti-

ments en deux points tout près du diaphragme et tout près de la base extrême. On renouvelle les liquides toutes les semaines.

Les diverses causes d'erreur possible, tenant surtout à des variations de température, sont minutieusement examinées. Pour montrer qu'elles ont pu être, dans une certaine mesure, éliminées, Tauteur donne le tableau suivant des poids de sulfate de cuivre qui ont passé d'un compartiment à l'autre au bout de plusieurs semaines :

Au bout de i semaine 0tf'',0026

Le coefficient de diffusion A, déduit de la moyenne des nombres mesurés sur neuf semaines, est 28,7 X iO-' C. G. S.

G. -A. SHAKESPEAR. — The Application of an interférence Method to the Investigation of Young's Modulus for Wires, and its Relation to changes of temperatur and Magnetization (Application d'une méthode d'interférence à Tétude des coefficients d'élasticité de traction des fils). — P. 539.

On a suspendu un disque à trois fils de métal et on a réglé les points de suspension de telle sorte que, dans la traction, le disque reste bien parallèle à lui-même. On suspend au centre du disque, par un crochet, un poids de cuivre qui plonge dans un vase plein d'eau. En réglant, par un siphon, le niveau de Teau, on règle la force de traction exercée sur les fils, et on fait ce réglage sans à-coup. On observe les franges d'interférence entre le disque porté par les fils à étudier et un autre plan invariablement relié au plan de suspension.

On trouve ainsi que le module d'Young ou coefficient d'élasticité de traction (c'est-à-dire ici la résistance à l'allongement pour une môme surcharge) augmente avec la charge initiale. Il varie de 8,24 X W* jusqu'à 10,53 X 10* \ valeur maximum.

Pour chauffer l'appareil, on a maintenu l'ensemble des fils dans une atmosphère formée d'une vapeur de liquide bouillant. Le premier échauffement, de 13* à 100°, a pour effet d'accroître le module E ; par

508 PHILOSOPHIGAL MAGAZINE

des alternances régulières de températures, on finit par arriver à une valeur fixe de la longueur, et alors le passage de i3^ à iOO'', qui est une température plus haute, correspond toujours à une diminution, et à une diminution constante du module (3,6 0/Opourun fil de cuivre). On a étudié par la même méthode, pour le fer, les changements d'élasticité par Taimantation (à Taide de solénoïdes entourant les trois fils) et aussi les changements de longueur par Taimantation. L'auteur donne des courbes de longueur en fonction du champ, pour des fds sans charge et des fils chargés. Pour des fils faiblement chargés, le premier effet de Taimantation est une contraction suivie d'un allongement, et Ton arrive à dépasser légèrement la longueur initiale pour un courant aimantant de 2 ampères, par exemple ; si alors on diminue le courant, la longueur continue à croître jusqu'à un maximum ; si on diminue toujours le courant, elle diminue alors, et Ton revient sensiblement à la longueur initiale pour un courant nul. Si on change le courant de sens, et qu'on Taugmente jusqu'à 2 ampères pour le diminuer ensuite jusqu'à zéro, on obtient une boucle de courbe sensiblement symétrique de la boucle précédente par rapport à Taxe des longueurs. Cette symétrie n'existe plus pour la courbe obtenue quand le fil a une charge notable.

G. JoMNSTONB STONEY. — Denudation and Peposition. Part. IL — P. 557.

Répondant à M. Chree et reprenant ses raisonnements, M.Stoney expose que la denudation d'une partie du sol terrestre a dû avoir pour effet de l'exhausser, en supprimant une charge qui le comprimait.

Les valeurs de l'élasticité moyenne de la terre (élasticité de compression) et de la plasticité, qu'il a fait intervenir dans ses raisonnements, sont les valeurs moyennes auxquelles conduit la géologie. Il persiste donc à attribuer à la denudation un rôle capital dans la formation du relief des montagnes, les parties dénudées ayant dû être exhaussées.

Gbrald STONEY. — The Quantity of oxygen in the Atmosphère couipared with that in the Earth's crust (Quantité d'oxygène de Tatmosphère comparée à celle de la croûte terrestre). — P. 565.

Une couche de la croûte terrestre, d'une profondeur de 3 mètres, contient autant d'oxygène que toute l'atmosphère.

WIEDEMANN'S ANNALEN 509

Lord RAYLEIGH. — On the Calculation of the Frequency of Vibration of a System in its Gravest Mode with an exemple from Hydrodynamics (Calcul de la fréquence de la vibration la plus grave d'un système). — P. 566.

On part naturellement des équations de Lagrange et des formules donnant Ténergie cinétique et l'énergie potentielle ; il y a autant de fréquences de vibrations possibles qu'il y a de mouvements vibratoires indépendants; il peut y en avoir une infinité. On peut calculer le plus grave en se fondant sur ce principe que l'introduction d'une contrainte ne peut jamais abaisser, mais peut en général élever la fréquence d'un système vibrant.

L'exemple d'hydrodynamique étudié est celui d'un cylindre horizontal à moitié plein de liquide; la surface libre contient l'axe. On donne le calcul complet de la fréquence du mouvement vibratoire le plus grave que peut prendre le liquide dans le cylindre supposé

fixe.

B. Brunhbs.

WlEDEBIAini'S AlflfALEN; T. LXVin, n* 5 ; 1899.

W. HALLWAGHS. — Ueber ein Doppeltrogrefractometer und Untersuchungen mit demselben an Lôsungen von Bromcadmium^ Zucker, Di- und Trichloressigsâure, sowie deren Kaliumsalzen (Sur un réfractomëtre à double cuve. Recherches faites avec cet appareil sur diverses solutions : bromure de cadmium, sucre, acides di- et trichloracétiques et leurs sels de potassium). — P. 1-45.

M. Hallwachs a publié, dans les Wie'iemanrCs Annalen de 1893, la description d'une méthode différentielle pour comparer les indices de réfraction de deux liquides. L'appareil qu'il a imaginé et qu'il appelle réfractomëtre à double cuve a été utilisé depuis dans l'analyse des bières, Tornoë ayant dressé des tables qui permettent de déduire, de la valeur de l'indice et de celle de la densité, la richesse alcoolique et le poids de l'extrait sec.

Cet appareil est formé essentiellement par «ne cuve fermée par deux glaces et séparée en deux parties par une cloison formée également par une glace. Dans l'une des parties de la cuve on met le liquide à étudier, dans l'autre de l'eau ou un liquide de compa-

510 WIEDEMANN'S ANNALEN

raison. Dans une lunette pointée à Tinfini, on reçoit les rayons qui ont traversé successivement le premier liquide, la cloison de verre, le second liquide, et qui ressortent à Textérieur. Le champ éclairé que Ton aperçoit est limité par une ligne bien nette; elle correspond aux rayons qui ont pénétré dans le verre de la paroi en lui arrivant sous une incidente rasante. De la direction que prennent les rayons à la sortie de Tappareil on déduit la valeur de la différence des indices.

Dans le mémoire actuel, M. Hallwachs fait l'étude détaillée de cet appareil; il décrit un procédé de retournement qui simplifie la mesure et permet de faire commodément diverses corrections, celles notamment qui tiennent au défaut de parallélisme des lames employées. M. Hallwachs indique le moyen de tenir compte des variations de température ; d'ailleurs, il faisait ses mesures dans une salle sans fenêtre, dont la température n'éprouvait pas de variations brusques.

M. Hallwachs estime qu'avec son appareil il peut mesurer des différences d'indice ayant comme limite inférieure 3 X 10"*, avec une approximation atteignant environ une unité et demie de la sixième décimale. L'emploi de l'appareil serait donc indiqué dans des cas où les appareils ordinaires ne suffiraient pas, et où les méthodes interférentielles seraient d'une application pénible.

L'étude des liquides cités dans le titre de la note a fourni des résultats qui ne paraissent pas indiquer une influence nette de la dissociation sur la réfraction. Cette influence existe peut-être dans les cas où un des ions est de l'hydrogène ; mais, si on étudie un sel, comme le bromure de cadmium, on trouve que la dissociation ne se révèle pas nettement par l'étude optique. Le résultat opposé trouvé pour ce sel particulier, par Le Blanc et Rohland, provenait d'une erreur.

A. CoTTON.

G. BREITHAUPT. — Ueber das oplische Verhalten eingebrannter Gold- und Platinschichten (Sur les propriétés optiques de l'or et du platine déposés au feu). — P. 46-73.

i. Les miroirs étudiés par M. Breithaupt sont préparés par des procédés analogues à ceux que l'on emploie dans la céramique pour dorer, par exemple, la porcelaine. On recouvre d'une solution renfer-

WIEDEMANN'S ANNALEN oH

mant le métal à déposer une surface polie résistant bien à la chaleur (Vobsidienne est la substance qui convient le mieux). La chaleur d'un moufle à gaz décompose le sel et donne le métal directement sous la forme d'une couche miroitante, transparente ou nçn. On évite ainsi l'influence exercée par le polissage ou les propriétés du miroir.

2. M. Breithaupt détermine les constantes optiques du miroir en se servant, comme Tavait fait Quincke, des franges de Fizeau et Foucault données par une lame de quartz parallèle ,de un demimillimètre d'épaisseur). Comme ces franges ont servi, dans différents travaux français récents, à Tétude de la lumière elliptique, je me bornerai à renvoyer au mémoire pour cette partie de la technique (*)• Les quantités déterminées sont l'incidence principale A et l'azimut H de polarisation rétablie sous l'incidence principale. Cette dernière constante H est déterminée en rendant la frange aussi noire que possible ; procédé rapide, mais peu précis.

Les mesures ont été faites pour deux radiations situées respectivement dans le rouge et dans le vert ; de leurs résultats on peut, comme on sait, déduire les valeurs théoriques des indices de réfraction des métaux pour les longueurs d'ondes correspondantes.

3. Résultats. — Les propriétés opticjues des couches d'or, déposées au feu, sont bien constantes : elles ne s'altèrent pas avec le temps, le contact de diverses vapeurs est sans influence. Les nombres trouvés pour A et H ne se rapportent pas à de l'or pur ; les liquides habituellement employés renferment du bismuth. On peut supprimer ce bismuth ; les nombres trouvés, qui sont alors un peu plus élevés, concordent avec les travaux antérieurs ; ils indiquent une dispersion normale.

Les miroirs de platine sont bien plus difGciles à obtenir; l'auteur estime que ses résultats sur cette matière ne sont pas déflnitifs. La dispersion paraît anomale. Les miroirs, formés d'or et de platine mélangés, donnent des valeurs de H qui croissent avec la proportion d'ordaiis le mélange.

Le même dispositif expérimental a servi à M. Breithaupt à étudier des miroirs préparés et polis par les procédés ordinaires. Dans le cas de l'acier, et de Vacier à 37 0/0 de nickel (Guillaume), la disper-^

(^) M. Breithaupt n'utilise pas, pour ce qui concerne la dispersion de double réfraction du quartz, les données récentes, celles, par exemple, de M. Macé de Lépinay, mais les résultats de Rûdberg.

542 WIEDEMANN'S ANNALEN

sion est anomale. Dans le cas du laiton, les valeurs trouvées pour A et H décroissent avec le temps, indiquant une altération de la surface du miroir. La dispersion est normale.

A. COTTON

E. KETTELER. — Das Pendel in Luft als Wellenerreger und aïs Resonator (Le pendule dans Tair comme excitateur d'ondes sonores et comme résonateur). — P. 74-91.

Un pendule oscille à l'extrémité d*un tuyau cylindrique plein d'air; ses oscillations se communiquent à Tair du tuyau. Inversement, si Tair est animé de mouvements longitudinaux périodiques, il peut mettre le pendule en vibration. L'étude complète de ce problème de mécanique est intéressante.

Si le pendule est excitateur, il n'y a aucune différence de phase entre son mouvement et celui de l'air immédiatement au contact. S'il est, au contraire, résonateur ^ la différence de phase entre le pendule et l'air qui est au contact dépend, comme l'amplitude des vibrations, de la période de la vibration ; il y a à considérer dans ce cas la période de la vibration propre du pendule et celle de la vibration forcée qu'on lui communique. L'auteur étudie la réflexion d'ondes sonores sur le résonateur, la production d'ondes station-

naires, etc.

A. SCHULTZE. — Bestimmung der Schwingungszahlen Appun'scher P/eifen fQr hbchsteTôneaufoptischem und akustischem Wege (Détermination de la hauteur des sifflets d'Appun par des procédés optiques et acoustiques). — P. 99-104.

G, STUMPF. — Ueber die Bestimmung hoher Schwingungsrahlen durch DifferenztOne (Sur la détermination de la hauteur de sons très aigus par les sons de différence). — P. 105-116.

On s'est déjà beaucoup occupé, dans les Wiedemann's Annalen des trois dernières années, des siTIlets construits par Appun pour donner des sons très aigus. Un d'entre eux donne-t-il, par exemple, T57.000 vibrations, comme le dit Appun, ou 10.000 seulement, comme le disaient Stumpf et Meyer?

Les deux mémoires dont il s'agit aujourd'hui vont sans doute clore définitivement le débat, en donnant raison à Stumpf et Meyer.

WIEDEMANN'S ANNALEN 513

La discussion s'était rouverte à la suite d'un travail d'Appun, qui avait cru vérifier ses nombres par une méthode optique. M. Schuitze, reprenant et perfectionnant quelque peu cette méthode, trouve, avec les mômes instruments, des nombres concordant avec ceux que donnent deux autres méthodes objectives, et avec Tobservation à l'oreille des sons de différence, faite par Stumpf.

Ce dernier défend ce procédé contre les critiques d'Appun (qui prétendait que Ton pouvait confondre plusieurs sons de différence simultanés), et maintient que cette méthode subjective peut donner des résultats très sûrs.

A. COTTON

J. STARR. — Ueber Pseudofâllung uiid Flockenbildung (Sur 'la pseadochute

et la formation de flocons). — P. 117.

Prenons de l'eau dans laquelle sont en suspension de très fines substances solides et ajoutons-y une dissolution aqueuse d'une substance chimique; nous constatons que les particules suspendues tombent sur le fond du vase plus rapidement qu'elles ne le font avant cette opération et qu'en même temps elles se rassemblent plus ou moins en flocons. L'une des dissolutions qui produit le mieux le phénomène est la dissolution de chlcr :re de zinc. M. Stark donne à ce phénomène le nom de « Pseudocliute ».

L^auteur indique les savants qui se sont occupés de ce genre de précipitations ; rien de bien net ne ressort de leurs expériences. 11 en est de même des recherches énoncées par M. Stark.