Hi(71«) S02-fC03(76««,5) C02-fH2(71«) COî+Atî^XTC-l

Ap observé: 3™'" ,9 i»«,4 l^'^jO 0»»,1

Ap calculé :

imm

C02 4- Air(71'-;

Ap observé : 0™",35 Ap calculé : Çy^^fi

H2 + 0S(7J«-) Qmm 2

4Ai -f 0 0"»",0

Omm^O

Les nombres calculés ne diffèrent pas, en général, de 0^",2, des nombres observés. Cet accord peut être regardé comme satisfaisaot : en effet, Tincertitude sur les Ap observés n'est guère moindre de G"",!. Quant à l'incertitude sur les Ap calculés, en raison des erreurs d'expériences qui peuvent exister sur les coef6cients de compressibilité et les températures critiques employées poar fixer les valeurs de aetô, elles peuvent s'élever à 0""",2.

La triple série de vérifications que Ton vient de voir justifie le mode de calcul qui a été adopté et montre qu'il permet d'obtenir, d'une manière très approchée, la densité d'un mélange gazeux d'après les densités de ses constituants.

DÉFORBIATIONS ÉLECTRIQUES DES DIÉLECTRIQUES SOLIDES ISOTROPES

(Suite) (•);

Par M. P. SACERDOTE.

CAUSES DES DEFORMATIONS ËLECTKIQUES DES DIÉLECTIUQUES.

Nous diviserons cette recherche en deux parties : i* Déformations correspondant aux formules, abstraction faite des termes en {k^, A^, k); 2* Déformations correspondant aux termes en (A,, Aj, h),

L — Abstraction faite des coefficients (A^, k^y k).

Les déformations électriques correspondant aux termes ou n'entrent pas les coefficients (A,,Aj, A) ne sont que les déformations élastiques dues aux forces qui s'exercent sur un diélectrique non électrisé placé dans un champ électrique ^ forces mises en évidence par les expériences de M. Pellat{^) et qui deviennent les pressions électrosta-

(ï) Voir ce volume, p. 457. , ^ IL t

(*) Rappelons que M. Pellat a montré (Annales de Physique et Chimie. 1* série, t.lV,1895) que: si une lame diélectrique suspendue au fléau dune balance a Tune de ses extrémités BD [figA) entre les armatures d'un condensateur, au moment

tQ.(K-l)^

Fio. 1.

de la charge, le fléau s'incHne du côté de la lame et, pour le ramener à sa position

primitiye, il faut mettre dans le plateau des poids égaux à (K — 1) r- xsurf. BD ;

il a montré que ctiaque élément de surface perpendiculaire aux lignes de force est, en outre, soumis à une traction

•face oii h diélectrique est au contact '

tiques pour let porliona de des armatures.

C'est ce que nous allons nous borner à vépifier dans quelques cas simples.

yR(i[-i)^

i) Lame diélectrique plane non au contact des armatures et qvi déborde celle-ci. — Les forces agissantes ç = K (K — 11 — {fiç. 2) produiront une déformation élastique :

( -J = ag = alv(k— it —,

formules qui s'accordent bien avec celles des déformationsélectriques vues précédemment.

2) Lame diélectrique plane séparée des armatures par un intervalle d'air infiniment petit et comprise entre elles {'). — Les forces flgis-

(') Je tiens k indiquer, à propos de ci encore aéslgn&IËe.

le relation qui, je ci

Lorsque le diélectrique n'est pas au contact dei armatures, il est sonmii h des tractions parallèles aux lignes de forcer :=K (K-~ 1) f— -Il désignant llntensiléds

DÉFORMATIONS ÉLECTRIQUES santés Q, q [fig. 3), produiront une déformation élastique :

\\^ = - a'g +a(l - <r) Q = [- a<»K(K - i) + a(l - ») (K- 1)] ^, j ^ = + ag - 2<zaQ = [aK(K - 1) - 2«cr(K - 1)] ^';

ce sont bien là les premiers termes des formules des déformations électriques relatives à ce cas.

Fio. 3.

..KH'a

Fio. 4.

3) Lame diélectrique sphéinque infiniment mince à armature adhé rente {fig. \). — Les pressions électrostatiques