ACIERS AU NICKEL

ment énoncées, atteignent lf*,o environ pour les variations extrêmes annuelles de la température.

Pour étudier de près ces variations, j'ai soumis une règle, primitivement recuite complètement jusqu'à 40**, et abandonnée ensuite pendant une année aux variations de la température ambiante, à une série de chauffes progressives jusqu'à 100**. A chaque température, la règle était ramenée fréquemment à 15°, et la chauffe était poursuivie jusqu'à ce que plusieurs mesures successives conduisent au même résultat. Le diagramme [fig, 2) montre les variations successives de la règle et la courbe représentant la Fonction

Températures

Fio. 2.

qui les résume sensiblement. Le calcul direct d'une fonction à deux termes avait donné un premier terme positif très petit et d'ailleurs tout à fait incertain. Le signe de ce terme paraissant très impro* bable d'après l'allure du phénomène, il a paru préférable de l'annuler et de recalculer le second de manière à satisfaire le mieux possible aux observations.

La dernière formule donne les différences qui existent entre les longueurs d'une barre passant avec une vitesse très grande ou avec une vitesse très faible aune série de températures comprises entre 0° et 100**. Les formules de dilatation, trouvées par des variations dé la température qui, au point de vue de ce phénomène, peuvent être

556 KERMLER

considérées comme très rapides, doivent être corrigées de la quantité y donnée ci-dessus, si les variations de la température sont très lentes. Ainsi, un étalon géodésique employé à la température ambiante en chaque saison, une tige de pendule, etc., se dilateront suivant la formule corrigée, et c'est par cette formule que Ton devra calculer les compensations.

Les barres étirées se comportent d'une façon particulière. Le premier recuit à 100° les allonge pendant quelques heures et les raccourcit ensuite. A toute température inférieure, elles ne subissent plus que des variations identiques à celles des barres forgées, même si la contraction à 100** avait à peine commencé. Une barre étirée, conservée d'abord pendant longtemps à la température du laboratoire, puis amenée à 100*, se raccourcit pendant un temps qui peut dépasser une demi-heure, puis s'allonge pendant quelques heures et se raccourcit enfin pendant plus de cent heures. On peut ainsi observer successivement, dans la même barre, trois variations distinctes, d'amplitudes et de durées différentes, dont les deux premières sont semblables à celles que Ton constate dans les barres forgées, mais dont la troisième est propre aux barres étirées.

Cette dernière variation a été observée aussi dans des barres de nickel pur et dans des aciers au nickel qui ne subissent les autres variations que d'une façon inappréciable. La propriété caractéristique de cette variation est d'être annulée à toute température par un recuit aune température supérieure, tandis qu'il n'en est pas de même des changements propres aux aciers au nickel, de la catégorie peu dilatable. Ces deux ordres de variation ont donc une origine distincte.

Fn. KERNTLER. — Die elektrodynamischen Gruadgesetze und das* cigenllicfae Elementargesetz (Les lois fondamentales et, en particulier, la loi élémentaire de Télectrodynamique). — Budapest, 1897. Buchdruckerei der Pester- Lloyd-Gesellschaft.

— Die MœgUchkeit einer experimentellen Entscheidung zwischçn den verschiedenen elektrodynamischen Grundgesetzen ? (I/expérience permet-elle de décider entre les diverses lois fondamentales de l'éléctrodynamique ?) — Buda;)est, 1898. BuchdrQckerei der Pester-Lloyd-Gesellschaft, 18.

L'auteur a est proposé de discuter la formule d'Ampère sur la loi élémentaire des actions éleclrodynamiques ; il croit pouvoir proposer

LOIS DE I/ÉLEGTRODYNAMIQUE 557

une aulre loi qu'il ne désespère pas d'établir par rexpérience, bien qu*on admette comnie démontrée l'impossibilité de faire un choix entre les diverses formules d'action élémentaire.

1** L'auleur rejette d'abord cette hypothèse d^Ampère, que Taction exercée entre deux éléments de courants est dirigée suivant la droite qui les joint. Il considère, en outre, comme insuffisamment établi par rexpérience, ce résultat énoncé par Ampère, que Faction exercée par un courant fermé quelconque sur un élément de courant est toujours normale à Télément ;

2* Il admet d'ailleurs que l'action exercée varie en raison inverse du carré des distances, accepte le principe des courants sinueux et considère la formule d'Ampère comme vérifiée par Texpérience, toutes les fois qu'il s'agit de calculer l'action qu'un courant fermé quelconque exerce normalement à un élément de courant.

Ceci posé, chaque élément de courant c/«, ds est décomposé :

i® Suivant la direction de la droite qui les joint (soient ds cos 0, ds* cos 6', ces composantes des deux éléments).

2" Transversalement à la direction précédente (soient ds sin 6, ds' sin 0', ces deux nouvelles composantes).

On n'aura, par raison de symétrie, qu'à considérer les actions suivantes :

A. L'une des composantes longitudinales (soit ds cos 0) exerce sur l'autre [ds cos 0'^) une action, (|ui, par raison de symétrie, doit être dirigée suivant ?*, et que l'on peut représenter par :

.. il . ds . ds . cosO . cosO' \, =a ^

B. L'une des composantes transversales (soit (/s sin d) exerce sur la composante parallèle [ds' sin h' cosw) de l'autre transversale une action qui, de même, ne peut être dirigée que suivant r, et que l'on peut représenter par :

,. . il du . ds sin 6 . sinO' cosoj

C. La composante transversale, ds sin 0, exerce sur la composante longitudinale cf/ cos 6' une action qui ne peut être que parallèle à ds sin 0 et que l'auteur écrit :

n.=ic

ii'ds . ds' sin 0 . cos 0'

5o8 KERNTLER

L, Enfin la composante longitudinale, c/5 cosO, exerce sur la transversale ds sin 0' une action parallèle à cette dernière ; soit :

• , il . du . ds' . cos 0 . sin 0' Har=d ^

L'auteur cherche alors à quelles conditions a, ô, e, rf, doivent satisfaire, pour que les formules ci-dessus, étendues à un courant fermé ou, plus simplement, à un courant rectîligne indéfini, conduisent au même résultat que la formule d'Ampère, pour l'action exercée normalement à un élément de courant.

1° Le cas d'un courant rectiligne indéfini, agissant sur un élément de courant parallèle, donne par un calcul facile :

(1) a + 26 + c+rf==3.

2* Le cas d'un courant rectîligne indéfini, agissant sur un élément de courant perpendiculaire, donne de même :

(2) — a + 6 + 2c - rf = 3.

L'auteur rappelle que ces conditions (i) et (2) avaient déjà été établies par Stefan (*).

On voit sans peine que la condition (i) identifie les effets de translation, et la condition (2) les effets de rotation que donneraient, d'une part, les formules A, B, C, D et, d'autre part, la formule d'Ampère, quand on les applique à des circuits fermés ;

3** L'auteur ajoute aux conditions (1) et (2) la condition

(3) c rrr rf,

qu'il considère comme très vraisemblable (cette hypothèse ne se concilierait pas avec les lois de Raynard ou de Grassmann). Les trois conditions (1), (2), (3) donnent:

a=— 1, 6 + c = 2, c = rf.

En particulier, on retrouve la loi d'Ampère, en faisant c = rf = 0, et par suite ô = 2(").

(•) Stefan, Ueber die Grundformeln der Eleklrodynamiik {SUzungsberichie der Kaiserl, Akademie in Wien: 1869, LIX Band; II. Ahtkeilung. Seile 693-769)

(«) Le principe de l'action normale, exercée par un courant fermé, sur un élément de courant, donnerait facilement:

(4) . 6 -i- c = 2(rf — a).

LOIS DE L'ÉLECTRODYNAMIQLE 550

Arrivé en ce point, Tauteur cherche à établir qu'une formule élémentaire à quatre termes doit être préférée à une formule élémentaire à deux termes, telle que celle d'Ampère. D'une part, il essaie de procéder par voie d'analogie avec les phénomènes électro-magnétiques ; d'autre part, il voudrait faire considérer, comme des anomalies inacceptables, certains des résultats bien connus, auxquels conduit l'application de la formule d'Ampère, dans le cas de courants limités. Il insiste spécialement sur le cas de deux éléments parallèles, parcourus par des courants de même sens, et qui, d'après la formule d'Ampère, peuvent, suivant les cas, s'attirer ou se repousser, ou n'exercer aucune action mutuelle.

Le principe d'une formule fondamentale à quatre termes une fois admis, comme le veut l'auteur, des analogies électro-magnétiques conduisent à faire b z=z c.

Il reste donc alors :

La force résultante, exercée sur ds\ aura donc pour composantes :

1" Suivant r :

V = V| + Vg = 5 — (sinO . sinO' . cos w — cos6 . cosO').

2** Transversalement à r :

H = v^HJ -h H| -|-2H<H2COso3

tt" . (Is . ds I—

V sin* 6 cos'-^ 8' + cos*^ 6 sin*^ ô -]- 2 sin 6 . sin 9' cos 0 . ces 0' cos w.

La résultante R a donc pour valeur :

i . X . (Is . ds'

R = v'V» + H^ = ' ' '^ • '"" y/i - sin^Ô . sin^O' . sin^oi.

La direction de cette résultante se déduit d'ailleurs facilement de ces formules.

A remarquer que les actions mutuelles, relatives à deux éléments de courants, sont égales, parallèles, de sens contraire, mais ne s'exercent pas suivant la droite qui joint les deux éléments.

Si les deux éléments ds^ ds sont dans un même plan ((o = o), il

560 KERNTLEll

reste :

„ ii'ds . (Is

Dans ce cas, la grandeur de Taction exercée entre deux éléments

dsj d8\ est indépendante des angles 6 et ô\ Au contraire, la direction

de celte action en dépend ; jusqu'alors on a rj = — cotg (6 -j- 0').

C'est le contraire de ce qui se produit avec la formule d'Ampère.

«c Quel est le plus naturel, demande Fauteur, de supposer que l'action exercée change en direction seulement, ou change en grandeur seulement, quand on. fait uniquement varier les angles 9 et 6?» — L'auteur croit que la réponse ne peut être douteuse.

Le mémoire se termine par des applications simples des formules précédentes aux cas de courants rectilignes limités. Les résultats ainsi obtenus sont comparés à ceux que donne la formule d* Ampère. L'auteur cherche à établir que les premiers sont plus simples el plus naturels que les seconds, dont quelques-uns constituent, à ses yeux, de véritables anomalies.

Cela posé, l'auteur étudie le cas particulier de l'action d'un courant fermé, fixe, Q, de forme carrée, sur un petit courant mobile 9, de fo rme carrée, suspendu au centre du premier, et mobile autour d'un axe vertical, passant par les milieux de deux côtés opposés horizontaux.

On voit, par de simples considérations de symétrie, et en supposant que les dimensions du second circuit sont négligeables par rapport à celles du premier, que les actions exercées sur les côtés horizontaux h éiK du petit carré se détruisent deux à deux, quelle que soit la loi supposée ; et que le moment de rotation ne peut dépendre que des actions exercées sur les côtés verticaux 2? et v' du petit circuit :

1** Par les côtés verticaux V et V du grand circuit;

2^ Par les côtés horizontaux H et ir du même circuit.

Désignons les premières par Y ; les secondes par H. On aurait, avec les notations employées dans l'analyse du mémoire précédent, et en supposant satisfaites (*) les conditions (1), (2), (3) :

(1) Un calcul facile montre que, dans Thypothése d*un potentiel électrodyna-

LOIS DE l/ÉLECTRODYNAMIQUE 56!

c'est-à-dire V = H, dans le cas de la loi proposée par Tauleur (6 == c = I) et V = 3H, dans le cas de la loi d'Ampère [c = o, b = 2). Si donc Texpérience permettait d'observer séparément les quantités V et II, on en déduirait les valeurs de ô et c qu'il conviendrait de choisir ( puisque ô -f- c = 2).

L'auteur ne croit pas qu'il soit impossible de faire ce départ. Il imagine une grande galerie, de profil rectangulaire (hauteur, 3mètres ; largeur, 2 mètres), percée à travers une colline, dans une direction perpendiculaire au méridien magnétique. Un conducteur C, rectiligne, placé à l*",oO au-dessus du sol de la galerie, traverserait normalement les deux parois verticales opposées, que Ton suppose rendues parfaitement conductrices. Ce conducleur serait coupé en son milieu ; et les deux tronçons, isolés l'un de l'autre, seraient reliés aux deux pôles d'une pile éloignée, à l'aide de deux fils contigus, mais isolés l'un de l'autre.

1® On observerait d'abord l'action de ce conducteur sur une petite aiguille aimantée de déclinaison, placée à 1 mètre au-dessus du conducteur. Si le couple observé est le quart de celui que donnerait sur la même aiguille un circuit carré complet, Q, de 2 mètres de côté, et de même intensité de courant, notre conducleur peut être considéré pratiquement comme traversé par un courant limité de 2 mètres de longueur, et permet de résoudre immédiatement la question ;

2** Si, au contraire, la fermeture du circuit par le sol n'est pas satisfaisante, la loi spéciale, proposée par l'auteur, exigerait que l'on eût encore H = V, c'est-à-dire que Taction exercée par le conducteur C restât la même sur un petit circuit mobile ^, que la rotation se fit autour d'un axe parallèle ou autour d'un axe perpendiculaire au conducteur C ;

3** Si la fermeture par le sol n'était pas satisfaisante et si la loi proposée par l'auteur devait être rejetée, on augmenterait dans un très grand rapport la longueur du fil conducteur (100 mètres par

mique élémentaire, la formule générale d'Hclmholtz

, , /l + K rose , i — K cose.cosO'X ^^uds ,ds \^— — + '-J-' 7^ )

(Voir PoLXCARÉ, Éleclr. elOpt., t. II, p. 50) conduirait à :

562 WIEDEMANN'S ANNALEN

exemple). Le dispositif restant géométriquement semblable à luimême, une même valeur des intensités de courant conserverait la même valeur aux actions électrodynamiques principales exercées par le conducteur, tandis que les perturbations, provenant des extrémités, seraient considérablement réduites. Le petit courant q serait successivement mobile autour d'un axe horizontal, puis autour d'un axe vertical ; et on aurait, en désignant par x et v! les déviations observées, sous Faction simultanée du courant et de la terre :

tangg h -\- i c ■}- i

tanga'~ Z ' H '

Z et H étant les composantes verticale et horizontale du magnétisme terrestre.

La question serait donc encore résolue.

F. Cabré.

WIBDBMANN'S ANNALEN; T. LXVIII, n-5; 1899.

Albert NEUGSGII WENDER. — Eïne neue Méthode, eiecktrische Wellen nacbzuweisen (NouveUe méthode pour déceler les ondes électriques). — P. 92;

Les ondulations électriques ont la propriété d'augmenter dans des proportions énormes la résistance d'une mince couche de liquide.

Sur une fente de 20 millimètres de long et d'une largeur de i/3 de millimètre pratiquée dans du verre, on étend une mince couche d'eau en y envoyant son haleine ; la résistance de la couche liquide est de 40 ohms environ ; si on excite au voisinage des ondulations électriques, la résistance devient de 80 à 90.000 ohms.

La variation de résistance est d'autant plus faible que la couche d'eau condensée est plus épaisse ; elle se produit aussi bien, que la fente soit traversée par un courant continu ou non.

Il a été démontré, dans des recherches antérieures, qu'en chauffant la fente ainsi rendue conductrice, on ne lui fait pas perdre sa conductibilité. Sous l'influence des ondulations, la résistance augmente brusquement pour se rétablir après le passage des ondes.

Les sels métalliques fondus jouent le même rôle que les solutions salines, ce qui explique l'action de la chaleur.

Ce phénomène ne se produit qu'avec les sels, parmi lesquels

WIEDEMANN'S ANXALEN 563

Télectrolyse met le métal en liberté ; les sels alcalins ne donnent, rien.

Le microscope permet de pénétrer le mécanisme du phénomène. Si on couvre de buée une fente à surfaces argentées et qu'on la fasse traverser par le courant, Télectrolyse produit des arborescences sur la cathode, et on comprend ainsi la diminution de résistance, puisque la couche d'électrolyte est remplacée en partie par des filaments métalliques. On comprend pour la môme raison que les solutions, ne mettant pas de métal en liberté, ne peuvent diminuer de résistance.

Quand les arborescences sont détruites, la bonne conductibilité de la fente cesse; les ondulations électriques produisent cet effet.

Lorsqu'on produit des vibrations électriques, Tespace qui entoure les extrémités de Tarborescence et la surface anode s'illuminent d'un jaune vert intensif; en môme temps les petites branches se brisent aux endroits les moins épais, et ceci correspond à une augmentation brusque de résistance signalée par le galvanomètre.

Si on supprime l'action des ondes et que l'on rétablisse le courant, une nouvelle arborescence se produit et se soude aux filaments rompus de la précédente, et la conductibilité se rétablit.

Si la couche liquide est très mince, les phénomènes lumineux prennent la forme d'étincelles.

Si la couche est épaisse, les petits filaments s'orientent dans le sens des lignes de ilux.

Pour les sels fondus, on ne peut faire les mêmes observations au microscope ; on l'attribue à un défaut de fluidité.

En résumé, les ondes électriques modifient la résistance d'une couche mince d'électroly te parce fait qu'elles dérangent et détruisent les arborescences produites par Télectrolyse et qui rendaient la couche bonne conductrice. Ce dérangement se produirait par des étincelles ou par des mouvements.

R. SWYNGEDAUW.

T. LXVIII, n«6; 1899.

H.-Th. SIMON. — Das Wirkungsgesetz des Wehnelt-Unlerbrechers (Loi de l'action de rinterrupteur Wehnelt). — P. 273-293.

L'auteur s'est proposé de fixer la loi numérique de l'interrupteur ; à cet effet, il interprète les faits observés, en s'appuyant sur les

expériences ântépîeures elles idées de Richarz (*) sui' la résistance au passage de petites électrodes de platine, ce qui le conduit à une formule qu'il discute ensuite et soumet au contrôle de ses mesures ; ces dernières portent sur la fréquence des interruptions obtenues avec l'appareil Wehnelt fonctionnant dans les conditions expérimentales les plus variées (*).

M. Simon, laissant de coté Tacliou électrolylique du courant, attribue à son action calorifique seule TelTet d'interruption, et voici, en résumé, comment il s'explique d'abord ce qui se passe :

Le courant, une fois fermé par l'interrupteur, croît assez lentement à cause de la self-induction ; il ne rencontre de résistance notable qu'à la surface du fil de platine, de sorte que c'est à cet endroit même que se localise réchauffement Joule. — La température y croît alors rapidement, jusqu'à ce qu'enfin s'y produise l'ébullilion du liquide et par là une inlcrruplion brusque du courant. Le phénomène lumineux observé sur l'anode est dû à l'extra-courant de rupture, attendu qu'il disparaît pour une self-induction trop faible. Puis, le courant une fois interrompu, intervient un refroidissement, la vapeur se condense, le courant est de nouveau fermé, et ainsi de suite.

M. Simon écrit alors que la résistance est simplement inversement proportionnelle à la surface (o de l'anode de platine, que l'inteDsité du courant croît jusqu'à déterminer rébullilion (et pour cela, il suffit d'admettre que TébuUition a lieu dès qu'une certaine quantité de chaleur constante a été dégagée), enfin que le temps nécessaire pour le refroidissement complet est une constante pour un même appareil.

C'est ainsi qu'il obtient, pour représenter la période d'interruption T, une formule qu'on peut écrire simplement :

(i) T = ALa, + J5 + C,

L désignant la self-induction; (o, la surface de l'anode; E,la tension employée ; A, B et C, trois constantes pour un appareil donné.

Cette relation traduit qualitativement les propriétés caractéristiques de l'interrupteur, à savoir que la fréquence d'interruption varie dans

(») RicHAnz, Wied. Ann., 1890, 1892 et 1897; — Voir J. de Vhys., 3* série, t. Vil,

(^) La mesure de la période d'iaterruptioa se fait, ea comptant par un procédé d'inscription photographique le nombre d'étincelles éclatant par seconde aui extrémités du secondaire.

WIEDEMANN'S A^NALEN 56i)

le môme sens que la tension, et en sens contraire delà self-induction. L'intensité efficace du courant (c'est-à-dire mesurée au moyen d'un ampèremètre à fil chaud, par exemple) se présente elle-même sous la forme

K étant une nouvelle constante.

Ici encore il y a accord entre celte relation et Texpérience en ce qui concerne le sens de la variation de J avec w, L, E.

Enfin M. Simon a vérifié que la formule (1) représente quantitalivement les observations avec beaucoup d'exactitude, en ce qui concerne la variation de la période T avec la tension E.

Reste une grosse difficulté. La théorie précédente est incapable, à elle seule, de nous faire savoir pourquoi l'interrupteur ne fonctionne bien qu'à condition que la petite électrode soit anode.

M. Simon pense que c'est ici, et ici seulement, qu'il faut faire inler-

venir une influence de Télectrolyse. Il émet l'opinion que, quand la

petite électrode est cathode, Thydrogène qui s'y dégage trouble le

phénomène d'interruption par suite d'effets particuliers tels que

l'absorption de C3 gaz par le platine, par exemple. Mais il li'y a là

qu'une ébauche d'explication.

H. Bagaiid.

F. HIMSTEDT. — Ueber Spilzcnenlladung bei Hochfrequentzstronien (Sur la décharge par les pointes avec les courants à haute fréquence'. — P. 294.

On a démontré précédemment (*)que, si on fait communiquer une pointe avec l'un des pôles du secondaire d'un transformateur de Te?la, un disque métallique isolé placé en face de cette pointe se charge toujours positivement, quel que soit le sens du courant primaire. On étend l'élude de ce phénomène.

On démontre d'abord que ce phénomène dépend de la dissymétrie du secondaire. Le signe delà charge prise par le disque dépend delà distance du disque à la pointe; la charge est positive pour les distances inférieures à une certaine limite ; elle est négative pour les distances supérieures.

(») Mietl, Ann , t. LU, p. 473; 1894.

566 WIEDEMANN'S ANNALEN

On explique ce fait en disant que l*électricité négative se propage plus facilement, plus loin dans Taîr, que Télectricité positive. Cette opinion est confirmée, par des expériences statiques sous potentiel constant.

Les différents gaz O, Az, H, etc., ont les mêmes propriétés générales, mais pour Thydrogène les distances auxquelles on obtient des charges négatives sont beaucoup plus faibles que pour Toxygène.

R, SWYNGKDAUW.

W. DONLE — Verauche zur Ermiitelung der Grossenordnung dcr ia Hadiometern auftretenden Drucke (Rechenches sur la détermination de Tordre de grandeur de la pression dans le radiomètre). — P. 306.

On mesure directement la pression produite sur l'ailette d'un radiomètre sous Tinduence de diverses sources de lumière, par la torsion d'un bifilaire.

A 50 centimètres de distance, normalement à l'ailette, la bougie Ilefner exerce une pression de 7.10"^ à 8.10 'dynes par centimètre carré; la lampe Argand, 70.10^* à 80.10-^ dynes par centimètre carré ; le bec Auer, 40.10 ■' à 50.10" ' dynes par centimètre carré.

On n'a pu déceler une action des rayons Rôntgen.

R. SWYKGEDAUW.

C. LIEBENOW. — Zur Thermodynamik der Thermoketten (Pour la thermodynamique des piles thermoélectriques). — P. 316-324.

On sait que Clausius, lord Kelvin, L. Boltzmann ont donné des théories thermodynamiques des phénomènes thermoélectriques. Ils ont considéré les forces électromotrîces thermoélectriques comme des forces de contact et n'ont fait jouer aucun rôle à la conduction de la chaleur, ou alors un rôle tout à fait secondaire (Boltzmann).

M. Liebenow part, au contraire, de cette hypothèse que c'est l'effort de la chaleur, pour passer par conduction d'une température à une autre plus basse, qui fait naître les forces thermoélectriques. Il admet ensuite qu'à tout courant électrique est lié forcément un courant calorifique, de telle sorte que la chaleur peut être contrainte, par un courant produit par une force électromotrice extérieure, à se mouvoir dans une direction opposée à celle de la chute de température.

Il parvient ainsi à des expressions numériques des forces thermo-

WIEDEMANN'S ANNALEN 567

électriques, des effets Peltier et Thomson, qui concordent avec les résultats de Texpérience, au moins quant à Tordre de grandeur.

Pour établir ses équations, M. Liebenow considère une barre métallique de section uniforme et suppose qu^on maintienne une différence de température constante entre les extrémités. Il admet que, dans ces conditions, il naît une force électromotrice qui ne dépend que de la nature du métal et des températures absolues. Par application du second principe de la thermodynamique, il calcule la valeur maximum que peut admettre celte force électromotrice et arrive à la relation :

en appelant E la force électromotrice évaluée en volts, T la température absolue, R la résistance spécifique, et L la conductibilité calorifique.

Cette première relation permet d'évaluer la force électromotrice d'un couple, par exemple du couple fer- cuivre, et la valeur obtenue coïncide très sensiblement avec celle observée ; on arrive même à prévoir par ce calcul Texistence du point neutre.

D'après cette théorie, la force électromotrice prenant ainsi naissance dans une barre conductrice, par le fait d*un échauffement inégal, est dirigée en sens contraire du courant calorifique pour les métaux et dans le sens de ce courant pour les corps conducteurs non métalliques, comme le sélénium et le tellure ; autrement dit, une barre inégalement échauffée est électriséc positivement à son extrémité la plus chaude, dans le cas d'un métal, négativement dans le cas d'un corps non métallique.

En partant de sa seconde hypothèse, M. Liebenow arrive facilement à formuler l'effet Peltier. 11 trouve d'abord pour expression de la quantité de chaleur (en petites calories) transportée par seconde à travers une section quelconque par un courant de i ampères :

g z= ± 0,24 . lï ^.

Ici, c'est le signe — qu'il faut prendre pour les métaux, et le signe + pour le tellure et le sélénium; autrement dit, la chaleur se meut en sens contraire du courant dans les métaux, dans le sens même du coui*ant dans ces autres corps.

b68 WIEDEMANN'S ANNALEN

Si, en un point où la Icmpératureest T, aboutissent plusieurs conducteurs mélalliques sur lesquels se ramifie un courant électrique, on aura comme quantité de chaleur dégagée par seconde :

\q^- 0,24Tv,- JJ.

En calculant ainsi les effets Peltier pour des couples de métaux étudiés par Jahn, Tauteur obtient une concordance remarquable entre les valeurs calculées et les valeurs observées.

Enfin la théorie fait prévoir aussi Teffet Thomson. Elle indique

,. . rfE

qu'il se produit quand --p^i varie avec la température et qu'il est alors

absolument analogue à leffet Peltier ; de sorte que, dans une portion du conducteur métallique comprise entre deux sections présentant la différence de température rfT, on a pour expression de la chaleur dégagée par seconde :

dq = -- 0,24 . iT J^ r/T.

Si Ton applique ce calcul à l'antimoine, on trouve pour ':

dT =z 1°, dq = 0,000000012 . iT,

alors que Battelli a trouvé :

dq = 0,00000007 . iT.

Le calcul indique, d'ailleurs, un écoulement de la chaleur en sens contraire du courant électrique.

Enfin M. Liebenow termine son mémoire par une extension de cette théorie aux mauvais conducteurs, auxquels il applique aussi la relation (1). Ici R devient extrêmement grand, donc il doit naître des forces électromotrices thcrmoélectriques très considérables, et, en effet, on observe des forces électromotrices déjà relativement élevées pour le sélénium et le tellure, beaucoup de cristaux, puis, chez d^autres cristaux, comme la tourmaline, qui est un bon isolant, le phénomène de la pyroélectricité qui rentre ainsi dans le cas général, mais avec des différences de potentiel très élevées.

L'électrisatlon par frottement elle-même trouve aussi son explication dans cette théorie fort intéressante.

H- Bagaro.

WIEDEMANN'S ANNALEN 569

Stefa^^v MEYER. — Ueber die magnetischen Eigenschaften der Elemente (Sur les propriétés magnétiques des corps simples). — P. 325.

Résultats de mesures effectuées par la méthode de la balance, c'est-à-dire en équilibrant au moyen de poids placés dans Tun des plateaux Taction du champ d*un électro-aimant sur le corps à étudier suspendu à Vautre plateau. Les corps étaient soit en petits barreaux, soit en poudre, tassée alors dans un tube de verre.

Voici les résultats obtenus, les nombres étant les valeurs de A. 10 ^ :

i^ Corps en petits barreaux.

Carbone, — 2,49 ; Graphite de Ceylan, — 8,97 ; Graphite de Sibérie, — 7,3 ; Anthracite, -f 0,39 ; Titane, -f- 9,52 ; Cuivre, — 0,66 ; Molybdène, + 2,i 5 ; Argent, — 1,3; Cadmium, — 4,16; Zinc, + 0,256; Antimoine, — 33,1 ; Tellure, — 0,6; Tantale, + 58; Tungstène, -j- 10,5; Cranium, + 16,3.

2° Corps en poudre.

Glucinium, + 33,8 ; Bore, -\- 2,2 ; Silicium cristallisé, + 0,36 ; Silicium amorphe, + 0,30; Titane, -j- 18,4rî ; Vanadium, -j- ^j-^ô; Sélénium, — 0,06 ; Yttrium, + 26,7 ; Zirconium, — 0,175 ; Niobium, + S,9 ; Antimoine,—2,28; Lanthane, + 111,9; Cerium, + 182,2; Didyme, +121,4; Erbîum, + 230,8 ; Osmium, + 0,62 ; Bismuth, — 5,25 ; Thorium, + 81.

3** Corps examinés seulement qualitativement.

Diamagnétiques : Tballium, Germanium.

Paramagnétiques : Ruthénium, Rhodium, Iridium. Indifférent: Indium.

Ch. Maurain.

Vos LANG. — Ueber transversale Tône von Kautschukfâden (Sur les vibrations

transversales des fils de caoutchouc). — P. 335.

Lorsqu'on tend progressivement un fil de caoutchouc, le son émis, lorsqu*on le fait vibrer transversalement, devient de plus en plus aigu ; mais les nombres de vibrations des sons obtenus ne sont pas ceux qu'on calculerait d'après la formule classique :

dans laquelle M représente la masse du poids tenseur, / la lon- /. de Phys,, 3- série, t. VIII. (Octobre 1899.) 38

570 VVIEDEMANxN S ANNALEN

gueur, et m la masse du (il. L'auteur montre d'abord qu'il faut, après avoir mis une surcharge, attendre longtemps pour obtenir on son constant. Les nombres de vibrations peuvent être représentés assez exactement par la formule :

a eib étant des constantes pour un fil donné.

Il semble qu'une partie de l'écart observé entre les nombres trouvés et ceux que donne la formule générale puisse être due à ^ince^ titude des points de serrage aux deux extrémités.

Ch, m au R AIN.

C. BENDER. — Brechungsexponenten reinen Wassers (Sur Tindice «ic l'eau).

L'auteur mesure l'indice au moyen de l'appareil de Pulfricli, en prenant de grandes précautions pour rendre la température bien uniforme. Les résultats obtenus lui semblent rendre nécessaires un terme en t et un en t^, pour représenter l'influence de la température, et il est conduit, pour les indices correspondant aux raies Ilg, Hj, H^ aux valeurs :

Ha = l,3323000i — 0,0001129 g — 0,0000419 ^t) i «0« — 40»)

Hp = 1,3382118 — 0,0001129^—0,0000419 QV (lO* — 40»}

Hy =z 1 ,3514389 — 0,0001129 .t — 0,0000419 /^gV {10« - 40«)

L'eau aérée et l'eau privée d'air conduisent très sensiblement aux mêmes résultats. La dispersion mesurée par H^ — H» paraît décroître

très peu quand la température croît ; on trouve en effet :

t iO» 15<> 20« 25'» 30<» 35» 40»

H^—Ha 0,00924 925 918 909 905 910 906

WIEDEMAXN'S ANNALEN 571

W.VOIGT. — Weileres zur Théorie des Zeemann effectes (Sur la théorie de rçffet

Zeeman). — P. 452-494.

Poursuivant ses recherches sur le phénomène de Zeeman ('), M. Voigl se propose aujourd'hui de rendre compte des écarts présentés par de nombreuses raies avec le mode de changement magnétique qui constitue le iriplet normal de Zeeman. Les écarts dont il s'agît, découverts par MM. Cornu, Preston, H. Becquerel et Deslandres, consistent en ce que les vibrations de Fresnel parallèles aux lignes de force, dans Tobservation faite suivant Téquateur de Téleciro -aimant, ne donnent plus une raie unique, occupant la place de la raie primitive, mais un doublet. Ce doublet peut être plus écarté que celui formé par des vibrations perpendiculaires.

On sait que M. Voigt a cherché à rendre compte du triplet normal par une extension des équations de Hertz, où il introduit des termes supplémentaires correspondant à des vecteurs particuliers. C'est encore de la même manière qu'il retrouve par ses calculs les nouveaux résultats expérimentaux. Mais, cette fois, lt»s nouveaux vecteurs introduits sont choisis de telle sorte qu'ils ne peuvent avoir d'influence que sur les vibrations électriques parallèles aux lignes de forces.

L'intervention de ces vecteurs a sans doute un caractère artificiel, que M. Voigt reconnaît lui-même (^). De semblables calculs conduisent bien à retrouver les résultats expérimentaux, mais ils satisferont sans doute moins bien la plupart des esprits qu'une théorie en quelque sorte représentative. L'auteur estime que l'on pourrait rendre compte de l'origine des nouveaux termes introduits et trouver un modèle mécanique auquel s'appliqueraient ses calculs.

En terminant, M. Voigt reconnaît qu'effectivement les équations finales auxquelles est arrivé récemment Ketteler(''), en partant d'une théorie toute différente, sont d'accord avec ses propres résultats.

A. CoTTON.

(!) Wied. Ann.. LXVII, p. 345; 1899; — /. de Phys., ce vol., p. 289.

(') M. Voigt rappelle, en passant, que Ton connaissait déjà des circonstances où un champ magnétique exerce une inûucnce sur des forces électriques dirigées suivant les lignes de force ( phénomènes thermo-magnétiques étudiés par Eltingsbausen et Xernst dans les WtW/. Ann., 1887 et 1888;.

(3) Wied, Afin., LXVIH, p. 123 ; 1899.

372 WIEDEMANN'S ANNALEN

J. ZENNECK. — Die genaue Contrôle der Wechselzahl eines Wechselstromes (Contrôle exact de la fréquence d*un courant alternatif^ — P. 355-368.

Procédé ingénieux et relativement simple pour apprécier la fréquence d*un courant alternatif. On produit un champ tournant au moyen de ce dernier et on dispose dans ce champ un tube à rayons cathodiques de Braun(*) avec son axe perpendiculaire au plan du champ tournant. Si le tube était excité d'une manière continue par exemple avec une machine électrostatique, la tache lumineuse décrirait sur Técran du tube une circonférence brillante.

Mais supposons qu'on produise dans le tube des décharges isolées, à intervalles réguliers, au nombre de n par seconde. Si ce nombre ?< est le double ou plus généralement un multiple exact du nombre de tours par seconde du champ tournant, au lieu de la circonférence brillante, on verra sur Técran deux ou plusieurs points brillants immobiles. Enfin la plus faible variation de la fréquence aura pour conséquence une rotation lente de ces points brillants dans un sens ou dans l'autre .

Pratiquement on excitera le tube au moyen d'une bobine d'induction munie d'un interrupteur à diapason fonctionnant bien, dont on modifiera le nombre d'oscillations jusqu'à obtenir l'immobilité des taches lumineuses. La méthode est extrêmement sensible.

H. Bagard.

T. LXVIII, n«7; 1899.

R. STRAUBEL. — Ueber die Elasticitûtzahlen und Elasticitatsmodulen des Glases (Sur les coefficients d'élasticité et les modules d'élasticité du veire). — P. 369.

Les conclusions de ce mémoire manquent de netteté ; l'auteur n'a été conduit à aucune loi générale. Il a fait avec grand soin un grand nombre de déterminations par des méthodes optiques analogues à celles qui ont été employées par M. Cornu.

(•) \oir Journal de Physique, 3* série, t. V, p. 334; 1897.

WIEDEMANN'S ANNALEN 573

Rarl-T. FISCHER. — Oie geringste Dicke von FlQssigkeitshûutchen (Épaisseur

minima de pellicules liquides). — P. 414.

La méthode employée par Fauteur est celle de Sohncke, qui consiste à mesurer le diamètre du disque obtenu en faisant arriver une masse très petite du liquide à étudier sur un autre liquide servant de support. Toutefois il préfère, comme liquide-support, le mercure à Teau, et il étudie Thuile de navette, Thuile d'olives, une dissolution aqueuse de glycérine et de Tacide sulfurique étendu.

Dans ces conditions, contrairement à ce que Sohncke avait constaté sur Teau pour des épaisseurs d'huile inférieures à 100 fjLfjL, la membrane liquide ne s'est jamais brisée avant d'être complètement étalée.

Ensuite elle se rompt, au bout d'un temps plus ou moins long, mais toujours d'une manière analogue. Son épaisseur minima est certainement inférieure à 5.10-' millimètres.

Pour i*huile de navette, l'auteur pense que cette épaisseur doit être inférieure à 3tA{JL, pour la dissolution de glycérine inférieure à 2;i,<x, et pour Tacide sulfurique étendu inférieure à 1{jl[ji.

Il montre que la différence des nombres trouvés par Rayleigh, Oberbeck et Rôntgen avec ceux de Sohncke, doit tenir à ce qu'ils n'ont pas la mémo signification, et il donne une explication de la différence de ses propres résultats avec ceux du dernier auteur.