II. B

dans la théorie de Lodge.

\V. VOIGT. — Ueber die Aendening der Schwingungsform des Lichtes beim Forlschreiten in einem dispergirenden oder absorbirenden Mittel (Changement de forme de la vibration lumineuse par son passage dans un milieu dispersif ou absorbant). — P. 598-603.

— Zur Erkl&rung der unter gewissen Umstânden eintretenden Verbreiterung und Umkehrung der SpectralUnien (Explication de Télargissement et du renversement des raies spectrales, qui se produisent dans certaines circonstances). — P. 604-606.

M. Yoigt rappelle d'abord que réquation de propagation sous sa forme la plus simple :

dt^ — ^ rfz2

(a étant constant), est la seule qui satisfasse à la condition que toutes les vibrations représentées par des fonctions périodiques u se propagent sans changer de forme. Dès qu'il y a des termes complémentaires correspondant . à l'absorption et à la dispersion, il n'en est plus ainsi : Tonde, en se propageant, change de forme. Les ondes sonores se déforment en se propageant (expériences de Violle et Vaulhier); de même, les ondes électriques le long d'un fil. MM. Picard et Poincaré ont fait une étude spéciale de « l'équation des télégraphistes », qui régit ce dernier problème. Appliquant les résultats de leur analyse à l'optique, M. Voigt montre que si, à T-^ntrée d'un milieu absorbant, on a une onde périodique simple correspondant à une lumière monochromatique, on aura, au bout d'une

épaisseur z du milieu, outre la vibration initiale retardée do - et

diminuée d'amplitude dans le rapport e~ *-, un terme complémentaire qui peut se résoudre en une infinité de vibrations de périodes différentes (on a une intégrale qui pourrait se mettre sous forme d'une intégrale de Fourier), et qu'ainsi l'absorption a pour effet d'introduire, à côté de la lumière monochromatique incidente, une proportion plus ou moins forte de lumière blanche (*).

(>) A la vérité, on peut satisfaire à l'équation de propagation dans un milieu

(lu absorbant, — laquelle est l'équation précédente complétée par un tertiie en -rj» —

au moyen d'une fonction périodique simple, réduite par un facteur d'amortissement ; on peut concevoir une lumière monochromatique se transmettant sans autre Cbangenlent qu'une absorption partielle. Mais, s il s'agit d'une lumière inonochromatique naturelle^ c'est-à-dire présentant de fréquents à-coups qui séparent des périodes de régime permanent, l'intégrale du terme complémentaire ne s'annulera pas.

WIEDEMANN'S ANNALEN 581

Passant ensuite à Texplication des phénomènes d'élargissement et de renversement des raies, sur lesquels la récente expérience de Warner a ramené rattenlion(*), M. Voigt remarque qu'on peut attribuer à deux causes Télargissement des raies :

1® La traversée même du milieu absorbant, conformément à l'analyse qui précède ;

2* L'influence réciproque des éléments de volume rayonnants des flammes, influence que l'auteur a étudiée dans un travail antérieur (*j. Il met en lumière un résultat qu'on peut déduire de ses formules :

Pour une faible épaisseur de flamme à la fois rayonnante et absorbante, l'émission est à peu près proportionnelle au pouvoir absorbant de chaque radiation ; c'est donc la radiation absorbée par la flamme qui domine de beaucoup dans la lumière émise, et les autres disparaissent.

Pour une épaisseur infinie, au contraire, la formule contient en dénominateur le carré du coefficient d'absorption, et il en résulterait que la radiation propre à la flamme serait émise en moins grande intensité que les radiations voisines ; la raie serait renversée.

B. Brgnhes.

K. SCIIREBER. — Die Maasse der elektrischen Grôssen (La mesure des grandeurs électriques}. — P. 607.

J. STARK. — Ueber die Coagulation kolloidaler Lôsungen (Sur la Coagulation

des dissolutions colloïdales}. — P. 608.

Suivant l'auteur, la plupart des dissolutions colloïdales ne sont pas des dissolutions proprement dites, mais sont constituées par des matières excessivement fines en suspension . Cette observation résulte de l'expérience suivante : L'auteur étudiait la formation des flocons dans un£ dissolution rouge, bleue et violette de trisulfure d'or, dans une dissolution jaune de trisulfure d'argent et dans une dissolution de trisulfure d'arsenic ; il se servait pour la coagulation d'une dissolution de chlorure de zinc. Dans les flocons qui étaient précipités de ces dissolutions par le chlorure de zinc, on observait au microscope un très grand nombre de bulles d'air circulaires apparaissant comme

(») J. dePhys.^ ce volume, p. 515.

(2) Wied. Ann,, LXVÏI, p. 366; —J. de Phys. p. 286.

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(les points noirs, alors qu'à rœil nu on n'observait rien de semblable. Sous le récipient d'une machine pneumatique, les flocons montaient à la surface au bout de quelques coups de pompe et y laissaient dégager de Tair. Quand on ajoute une dissolution bouillie de chlorure de zinc à une dissolution colloïdale bouillie, la formation des flocons se fait beaucoup plus lentement.

Les dissolutions colloïdales étudiées se composent donc, au point de vue de la formation des flocons, exactement comme les liquides tenant en suspension des matières assez grosses ; l'auteur en conclut (ju'elles sont des liquides tenant en suspension des matières très fines. L. Marchis.

Li'DWio FOMM. — L'eber eine neiie Erscheinung bei cleckirischen EatladuDgen in verdunnten Gasen (Sur un nouveau phénomène accompagnant les décharges électriques dans les gaz raréfiés). — P. 620.

L'auteur prend un tube de verre de 20 centimètres de longueur, 3 centimètres de diamètre et muni d'un ajutage latéral permettant de le mettre en relation avec une pompe à mercure ; il entoure ce tube extérieurement de deux fils d'aluminium de O"*",.*) de diamètre, placés à i5 centimètres l'un de l'autre et reliés aux pôles d'une bobine d'induction donnant une longueur maximum d'étincelle de 15 centimètres. 11 observe alors les phénomènes suivants :

1** Après les premiers coups de pompe, se produisent les phénomènes ordinaires des tubes de Geissler ;

2*^ En poussant plus loin le vide, il se produit, sur la paroi interne du verre et concentrîquement à chaque anneau-électrode un anneau bleu du centre duquel part de la lumière qui semble positive et qui remplit toute la section du lube ;

3* En poussant le vide encore plus loin, la lumière bleue qui se trouve sous les anneaux s'éloigne des parois du verre, se rassemble dans le plan de l'anneau vers son centre, de telle sorte qu'il se forme un double cône dont les sommets sont les centres des anneaux. Cette lumière possède les propriétés des rayons cathodiques ;

\^ Si on pousse encore plus loin le vide, les rayons deviennent peu à peu invisibles et ne peuvent être décelés que par les actions de phosphorescence qu'ils produisent. En même temps il se forme des deux côtés des anneaux une bande sombre sur le verre ; à cette bande en est accolée une plus large phosphorescente ;

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5^ Si on place entre les anneaux une plaque métallique dirigée de telle façon qu'elle ferme presque le tube, elle se conduit comme le ferait une surface métallique de séparation dans un éleetrolyte. F^a plaque devient électrode et envoie des rayons intenses, qui partent normalement à sa surface et à partir de sa partie centrale ; ces rayons engendrent une phospliorescenco active et des rayons Rontgen.