L. HoULLEVIGUE

n. HUOTO GIHEIITO; T. Vlil; 2« semestre 1898.

O. MURANI. — Studio délie onde stazioDarie di Hertz, col inezzo di un coherer (Etude des ondes stationnaires de Hertz au moyen d'un coh ère ur). — P. 36.

AGn d'obtenir la longueur d'onde d'un primaire hertzien, MM. Le Hoyer et Yan Berchem, utilisant les ondes stationnaires produites par réflexion sur un miroir métallique (*), ont employé comme résonateur un cohéréur. M. Murani, qui avait à la même époque obtenu des résultats différents de ceux des physiciens de Genève, a repris avec soin ses expériences. Au lieu de mettre le cohéréur en série avec la pile et le galvanomètre, il ferme le circuit d'un élément Daniell sur une résistance de 2.000 ohms et met le cohéréur avec le galvanomètre en dérivation entre deux points présentant une résistance de 1 ohm; la résistance du circuit du cohéréur est presque uniquement due à celui-ci. M. Murani n'a pu observer de nœud qu'au voisinage immédiat du miroir ; au delà, la déviation galvano* métrique augmente subitement et reste à peu près constante, quelle que soit la distance du miroir. L'auteur pense que le cohéréur est modifié dès l'arrivée de l'onde issue de l'excitateur avant le retour de l'onde réfléchie.

Des expériences de MM. Federico et Pasquini (') confirment ces résultats.

^ (1) Archives des Sciences physiques et naturelles^ t. XXXI, p. 558 ; — J.de Phys., 3- série, t. IV, p. 142; 1894, («) // Nuovo Cimenio, t. VII, p. 153.

B. Â6DST1NI. — InQuenza délie onde elettroinagnetiche sulla conductibilita elettricà del selenio cristaUino (InQuence des ondes électro-magnétiques sur la conductibilité électrique du sélénium cristallisé). — P. 81.

M. B. Agostini a recherché si les ondes électro-magnétiques n'auraient pas sur le sélénium cristallisé une influence du même genre que celle de la lumière. Les tubes à sélénium étaient disposés dans une boîte opaque a la lumière, suivant la ligne focale d'un miroir parabolique; la mesure de la résistance était faite par la méthode du pont de Weathstone. Tandis que le rapport de la résistance dans Tobscurité à la résistance à la lumière était en moyenne de 1,8, les variations dues aux ondes électro-magnétiques étaient à peine de 2 à 3 0/0 et n'avaient pas de sens déterminé ; elles sont de Tordre des erreurs d'expériences et peuvent être attribuées aux variations de la température.

U. PANIGHI. — Sulle variazioni del potereinduttore specifico neicoibenti armati. (Sur les variations du pouvoir inducteur spécifique dans les diélectriques armés). — P. 89.

G. ERCOLINl. — Variazione délia costante dielettrica del velro per la trazione mecanica (Variation de la constante diélectrique du verre sous faction d'une traction mécanique). — P. 305.

. Nouvelles expériences sur un sujet déjà traité par divers auteurs (*), et aboutissant d'ailleurs à des résultats contradictoires entre eux.

M. Panichi opère sur un tube d'ébonite plein de mercure à l'intérieur, et entouré de mercure à l'extérieur. Ici le diélectrique est en contact avec les armatures. L'armature intérieure est reliée à l'aiguille d'un électromètre Mascart et chargée, au début de l'expérience, à l'aide d'une pile Daniell de 150 éléments (les paires de quadrants de l'électromètre sont mis aux pôles opposés d'une pile de charge). L'armature extérieure est constamment mise au sol ; — l'armature intérieure, une fois chargée, reste isolée. — Si la charge ne se perd pas, une augmentation de la capacité aura pour effet

(1) RiOHi, /. de Phys., i'* série, t. IX, p. 43 ; 1880 ; — LippmÀnn, /. de Phys.^ !'• série, t. X, p. 389; 1881; — Ganto.w, R. Lincei, 1888; — Dessau, R. Lincei^ 20 mai 1894; — Ck)RBiN0, /. de Phys., 3* série, t. VII, p, 418 ; 1898; — Cobbixo et (I\xizzo, /. de Phys., ce volume, p. 221.

d'abaisser le potentiel de Tarmature interne et la déviation de Télectromètre. Or, par une traction exercée sur Tébonite, on augmente la déviation ; on diminue donc la capacité et, par suite, nécessairement le pouvoir inducteur (puisque l'épaisseur diminue, ce qui augmenterait la capacité}.

M. Ercolini prend im tube de verre creux, séparant deux armatures cylindriques de laiton. Mais ici le diélectrique est libre. On emploie un électromètre de Hankel. Une des armatures est maintenue à potentiel constant, par une pile de 300 éléments eau-zinccuivre, dont un pôle est mis au sol. L'autre armature, isolée, et non chargée, est reliée à Télectromètre. Une traction sur le tube de verre a pour effet de donner à cette armature, primitivement au potentiel zéro, un potentiel de même signe que celui de l'autre armature, ce qui correspond à une augmentation de capacité.

M. Ercolini ne donne aucun nombre. M. Panichi s'est heurté à des difficultés expérimentales, qui lui avaient fait croire, au début, à un résultat inverse de celui qu'il a trouvé. La question ne saurait donc être regardée comme tranchée.

V. BOCCARA et A. GANDOLFI. — Sulla Velocità délie onde hertziane nei mez2i

dielettro magnetici; verifica sperimentale délia relazion \î*\i/t^= 1 (Sur la vitesse des ondes hertziennes dans les milieux diélectromagnétiques ; vérification expérimentale de la relation VJ * V ^ei* = 1). — P. 191.

Des deux relations D = n^ et rr- = -j= auxquelles conduit la théo-

rie électromagnétique de la lumière, la première a presque seule été l'objet de vérifications expérimentales.

Suivantles idées deBirkeland(*),MM. Boccara etGandplfiont constitué des milieux diélectro-magnétiques avec des mélanges de poudre de fer porphyrisé et de paraffine. Ils ont constaté que la constante diélectrique et la perméabilité magnétique augmentent avec la proportion de fer ; remarquons que les auteurs s'attendaient, — on se demande pourquoi, — à une diminution du pouvoir inducteur, lorsque la proportion de fer augmente.

Pour la mesure du rapport des vitesses de propagation des ondes hertziennes, la méthode employée est basée sur celle de Arons et

Rubens (*) ; les deux fils secondaires sont reliés à deux rectangles hert-

(») Archives de Genève, t. IV, p. 338; 1894.

(2) Wied, Ann., t. XLII, p. 581, et t. XLV, p. 381.

ziens, entre lesquels on interpose partiellement le milieu diélectromagnétique.

L'indice de réfraction électrique augmente aussi la proportion de fer, et Ton peut considérer la formule de Hertz comme approximativement vérifiée. Voici quelques nombres :

Teoear en fer.

Valeurs de |i.

Valeurs de K.

Valeurs de n (obserrées)

P. PIZZETTI. — Della influenza delle deformazioni clastiche sulla durata di oscillazione di un pendolo, secondo Heluiert (De Tinfluence des déformatiuns élastiques sur la durée d'oscillation d'un pendule). — p. 215.

M. Pizzetti a fait une analyse d'un travail très consciencieux sur la théorie des pendules à réversion (Leipzig, 1898), dû au Prof. Helmert, directeur de l'Institut géodésique prussien.

La rotation d'un corps élastique autour d'un axe n'est pas, dans sa généralité, susceptible d'une solution rigoureuse. Pour obtenir une solution approchée, Helmert calcule les composantes de l'accélération, et par suite les forces perdues (forces externes, moins forces motrices), comme si le pendule était rigide; de cette expression approchée des forces perdues, il déduit les déformations élastiques, qui servent ensuite à une évaluation plus précise des composantes de l'accélération et des forces perdues, et ainsi de suite. Ce procédé équivaut à une intégration approchée des équations du mouvement, que Ton obtiendrait en négligeant les termes qui contiennent des puissances du module d'élasticité supérieures à la première.

Helmert étudie ensuite le pendule à reversion et le pendule Repsold, de 1 mètre, employé dans ces derniers temps par l'Institut géodésique prussien.

Pour donner une idée de ces corrections théoriques, nous dirons que les deux derniers pendules Repsold (de 1 mètre et de 0*",25) employés ont donné comme résultats 991,626 millimètres et 994,255 millimètres, soit une différence de 0™",371 ; si Ton fait la correction d'élasticité, on obtient 994,260 et 994,253, soit une différence de 0,007.

Enfin les contradictions de 0,037 millimètre qui existaient jus-

qu'ici entre les résultats des mesures absolues faites a Paris et à Vienne sont réduites à 0,011 après correction d'élasticité.*

À. VOLTA. — Sul comportamento di alcuni corpi portât! ad elevata temperatura respetto ai raggi X (Action d'une température élevée sur quelques corps relativement aux rayons X). — P. 241.

Afin de pouvoir chauffer les corps directement dans la flamme du gaz d'éclairage, M. Volta s'est assuré qu'une flamme interposée sur le trajet d'un faisceau de rayons X n'a pas d'action sensible, même si elle est chargée de vapeurs métalliques (*). Il emploie la méthode photographique et obtient les résultats suivants :

L'élévation de température augmente dans les corps (platine, charbon et stéatite) l'énergie actinique de leurs rayons secondaires. Le charbon et le platine, portés à l'incandescence, se comportent comme des corps opaques. Les autres conclusions de l'auteur relatives au pouvoir de pénétration et à la transparence paraissent prématurées.

A. NAGCARI. — Sul passagio délia corrente elettrica attraverso i liquidi dielet-

trici (Sur le passage du courant électrique à travers les diélectriques liquides).

— Sul passagio délie sostanze disciolte attraverso le membrane di ferrocianuro

di rame (Sur le passage des substances dissoutes à travers les membranes de

ferrocyanure de cuivre). — P. 260.

Conformément aux déductions de Traube (1867), les substances qui passent à travers les membranes de ferrocyanure de cuivre préparées par la méthode de Pffefer, ont un poids moléculaire plus petit que celui des substances qui ne les traversent pas. . Dans des expériences préliminaires, M. Naccari arrive à cette conclusion que, lorsque le poids moléculaire diminue, la vitesse avec laquelle les molécules de la substance dissoute sortent de l'appareil, va en croissant. Il n'a pas vériQé la constance du produit de la vitesse par la racine carrée du poids moléculaire, comme cela a lieu pour les gaz. La vitesse croît plus rapidement.

(*) Philipps, Sur la transparence des flammes et autres objets {VEclairage électrique, t. VI, p. 422).

IL NUOVO CIMENÏO 603

A. SELLA. — Un esperienza di trasmisstone di suono a distanza (Une expérience de transmission da son à distance). — P. 261.

Au lieu de transmettre des signaux au moyen de Talphabet Morse surle récepteur du télégraphe actino-électrique de Zickler (*), M. Sella envoie, sur l-électrode négative, un faisceau ultra-violet périodiquement interrompu; le téléphone du récepteur fait entendre un son de même période. Un son produit devant la membrane d'un phoiiautographe Scott munie d'un petit miroir fait vibrer celui-ci et, par suite, donne au faisceau ultra-violet qu'il réfléchit sur Félectrode un déplacement périodique de même période que le son ; c'est donc le même son, qui est perçu au téléphone récepteur.

GAMBA PERICLE. — Influenza dei processi di deformazione sulle proprieta elastiche del marmo (Influence des déformations successives sur les propriétés élastiques du marbre). — P. 273.

Une lame de marbre repose à ses extrémités sur deux couteaux ; au centre, un poids variable produit une flexion.

M. P. Gamba construit les cycles de déformation en prenant, comme abscisses, les poids, et comme ordonnées, les déplacements lus sur l'échelle divisée. Les cycles unilatéraux sont obtenus en faisant croître le poids jusqu'à une certaine valeur, puis le faisant décroître jusqu'à zéro, et ainsi de suite. Pour les cycles bilatéraux, lorsque le poids est revenu à zéro, on exerce sur la lame une force de sens contraire, soit une traction de bas en haut, que l'on fait croître jusqu'à une valeur égale au poids maximum que l'on a fait agir dans la première partie.

Les courbes obtenues sont d'ailleurs comparables à celles d'aimantation. Pour chaque lame, il y a une limite de la force de déformation, au-delà de laquelle la courbe caractéristique reste altérée.

Le marbre se comporte comme le laiton (') pour l'action des forces fléchissantes.

(') Elektrolécknische Zeilschrift^ t. XIX. Le récepteur Ziclcler se compose de deuic électrodes reliées à une source d'électricité, le circuit contenant un relas un téléphone ou un cohéreur.

(2) Canto:îk, // Shovo Cimento^ mai 189 i. '

E. BIANGHI. — Sulla diatermaneita dell ebonite (Sur le pouvoir diatfaermane

de rébonite). — P. 285.

Des expériences sur le pouvoir diathermane de Tébonite ont été faites par M. Becquerel (*), et antérieurement par M. Arno(*). M. Bianchi reprend cette élude. Il tient compte du fait que la déviation du galvanomètre, relié à la pile thermû-électrique, n*est pas due seulement aux radiations qui ont traversé Tébonite, mais aussi, pour une très faible partie, à celles émise ? par Tébonite, qui s'est échauffée par l'absorption.

Le pouvoir diathermane augmente avec la température de la source calorifique. Même pour les radiations émises par le cube de Leslie avec eau bouillante, Tébonite présente un pouvoir diathermane sensible. M. Becquerel avait trouvé que Tébonite arrête presque complètement ces radiations.

P. PETTINELLT. — Azioae dei raggi X sopra l*evaporazione ed il raffreddamento nell'aria (Action dès rayons X sur i'évaporation et le refroidissement dans Pair). — P. 299.

Les rayons X semblent accélérer légèrement, d'une part, Tévaporation, d'autre part, le refroidissement d*un corps chaud dans l'air, dans les conditions ordinaires de température et de pression. Il y a peut-être augmentation du pouvoir de convection de l'air ambiant.

A.-G. ROSSI. — Sopra uno spéciale sistema di due avvolgimanti percorsi da correnti alternative sinusoïdali (Sur un système de deux enroulements parcourus par des courants alternatifs sinusoïdaux). — P. 5 et 353.

M. Rossi étudie un système de deux enroulements à self-induction et induction mutuelle, variables en fonction de deux angles de conformation, et déduit de ses propriétés géométriques une méthode de mesure simultanée du rapport des amplitudes et de la différence de phase d'un système de deux courants alternatifs sinusoïdaux. Il étudie spécialement le transformateur monophasé que l'on peut

(») J. de Phys. , 3- série, t. VI, p. 525 ; 1897.

(») AUi deUa R. Accad. di Torino, t. XXVIII, 1892- J 893.

réaliser avec ces deux enroulements^ et qm eonstitue un transformateur à flux tournant, et décrit un appareil qui permet de transformer un système de courants triphasés équilibré ou un système de courants tournants sinusoïdaux en un couple de courants d'une différence de phase et d'un rapport d'intensités efficaces déterminés.

V. BOCCAEIA. — Metodo semplice per la rappresentazione materiale délie linee di forza di un campo elettrostatico (Méthode simple de représentation matérielle des lignes de force d'un champ électrostatique). — P. 406.

Au lieu d'employer la poudre de lycopode ou la limaille très fine, M. Boccara conseille d'immerger complètement les pièces qui terminent les électrodes d'une machine statique (sphères, plateaux ou pointes) dans un liquide léger et visqueux, l'huile de ricin, par exemple. On voit se détacher des électrodes de minces jets liquides qui représentent très bien les lignes de force.

R. FEDERICO. — Sul comportamento délia polarizzazione negli elettroliti a partire dalla pressione ordinaria fino a pressioni di circa mille atmosfere (Étude de la polarisation dans les électrolytes à partir de la pression ordinaire jusqu'aux pressions voisines de 1.000 atmosphères). — P. 145 et 409.

M. Federico a étudié la variation de la force électromotrice de polarisation avec la pression, quand la température reste constante, ainsi que la nature de l'électrolyte, la nature et la surface des électrodes et l'intensité du courant, et il a construit des courbes représentant la marche de la polarisation depuis zéro jusqu'à sa valeur maxima, pour différentes pressions échelonnées de 1 à i. 000 atmosphères. L'exposé de ses expériences est précédé d'un résumé des nombreuses recherches faites sur les variations de la force électromotrice de polarisation.

Le voltamètre renfermé dans un récipient d'acier communique successivement avec la pile et l'électromètre par un interrupteur tournant très rapidement, sous l'action d'un petit moteur électrique. La température modifiée par les changements de pression, est ramenée chaque fois à sa valeur primitive ; elle est indiquée par un couple thermo-électrique. Pour corriger l'effet de la capacité de l'électromètre Lippmann employé, l'auteur a donné une surface suffisamment grande aux électrodes polarisables. /

Il résulte de ces expériences que, à pression constante, la force ^

éleciromoiHce de polarisation augmente rapidement pendant la première seconde^ et plus lentement ensuite, pour atteindre asymptotiquement sa valeur maxima (pratiquement, au-delà de cinq secondes, on ne peut constater de variations). Dans les premiers instants^ l'augmentation de la force électromotrice est sensiblement proportionnelle au temps écoulé depuis la fermeture.

La force électromotrice maxima de polarisation croît avec la pression. La variation Cdt plus rapide pour les solutions d'acide sulfurique aux basses pressions qu'aux pressions élevées ; le même fait, moins accentué cependant, se produit avec les solutions diacide azotique: mais, pour celles d'acide chlorhydrique, l'augmentation est à peu près proportionnelle à la pression.

G. GoisoT.

PHILOSOPmCAL MAGAXDfE.

W. WOOD. — Some experiments on.artiflcial mirages and tornadoes (Quelques expériences sur les mirages et les cyclones artificiels). — Philos. Magaz., t. XLVII; p. 349; mai 1899.

1** On prend une cuve de verre, plate, de 50 centimètres de long, de 10 centimètres de haut et de 2 centimètres de large. On la remplit, jusqu'à une hauteur de 3 centimètres, d'une solution concentrée d*alun. A l'aide d'une pipette, on dépose sur l'alun, avec précaution, de l'eau contenant 10 0/0 d'alcool : comme liquide de densité intermédiaire, mais d'indice plus élevé, à introduire entre les deux, on prend un mélange de glycérine avec 85 0/0 d'alcool. Ce mélange est introduit entre les deux autres liquides, au moyen d une pipette, à l'extrémité de la cuve, par où le rayon doit entrer. On en met encore une épaisseur d'environ 3 èentimètres. Les trois solutions sont acidulées avec quelques gouttes d'acide sulfurique, et rendues fluorescentes avec de la quinine.

On donne de petites secousses aux trois couches pour hâter la diffusion, puis on les laisse reposer quelques minutes jusqu'à ce que toute strie ait disparu. Si on envoie un faisceau provenant d'une lampe à arc et rendu parallèle par un condenseur, obliquement à l'extrémité de la cuve, il traverse le liquide sous forme d'une belle onde bleue dont la courbure varie avec l'angle d'entrée.

2** Pour imiter le mirage proprement dit, on prend trois ou quatre plaques de métal parfaitement planes, ayant chacune 1 mètre de long et 30 centimètres de côté ; on les monte bout à bout sur des trépieds en fer et on nivelle avec grand soin. Les plaques sont saupoudrées de sable jusqu'à détruire toute trace de réflexion sous Tincidence rasante, et les surfaces de sable sont aussi nivelées avec soin. On met à Tun des bouts de ce « désert » un ciel artificiel ; la nuit, on n'a qu'à prendre une feuille de papier à écrire, éclairée par derrière par une lampe à arc ; le jour, on met dans une fenêtre un grand miroir qui renvoie la lumière des nuées.

Entre le « ciel » et le « désert » on met une petite chaîne de montagnes, découpée, dans du carton ; les pics doivent avoir 1 ou 2 centimètres de haut, et les vallées qui les séparent être au niveau du désert.

On chauffe alors les plaques au moyen de brûleurs, qu'on change de place pour qu'il y ait ochauffement uniforme. Si on regarde en plaçant l'œil à peine au-dessus du niveau du sable, on voit d'abord la chaîne de montagnes se détacher sur le ciel ; puis, la température s'élevant, on voit apparaître l'image renversée de la chaîne, comme s'il y avait réflexion dans une nappe d'eau.

3^ Une des plaques précédentes est saupoudrée de silice précipitée, et chauffée par plusieurs brûleurs ; au bout de quelques minutes, on voit naître des tourbillons qui entraînent des fumées de silice.

Pour avoir un phénomène visible à un nombreux auditoire, on peut employer, au lieu de silice, du sel ammoniac. Les tourbillons partent de la plaque et vont en s'élevant dans l'air, et souvent ils persistent quelque temps.

B. Brunhes.

W. WOOD. — An application of the diffraction-grating to colour-phoiography (Application du réseau de diffraction à la photographie des couleurs). — P. 368.

Si un réseau de diffraction, de dispersion modérée, et une lentille

sont placés sur le trajet d'un faisceau de lumière provenant d'une

source linéaire, et que l'œil soit placé dans un des spectres formés à

droite ou à gauche de l'image centrale, l'œil verra la surface entière

du réseau illuminée d'une couleur qui dépend de la région du spectre

où il se trouve. Si, dans une partie du réseau, les traits sont espacés /. de Phys., 3* série, t. VIII. (Décembre 1899.) 46

d'une façon différente, celte partie apparaîtra d'une couleur différente.

L'auteur a appliqué ce principe à la photographie des couleurs par la méthode des trois images (Ducos du Hauron) ; ses trois photographies ne sont autre chose que trois réseaux à traits diversement espacés, et il élimine par là l'emploi de pigments colorés sur les épreuves.

On prend d'abord les trois négatifs, à travers des écrans rouge^ vert et bleu. Sur les positifs, séchés, on coule de la gélatine bichromatée. Trois réseaux de diffraction, — à intervalles de traits calculés pour donner du rouge, du vert et du bleu, — ont été tracés ou photographiés sur verre. On les place sur les trois positifs et on les expose ainsi au soleil ou à la lumière de Tare durant trente secondes. En plongeant ensuite les plaques dans l'eau chaude, on a des réseaux de diffraction d'un grand éclat, directement formés sur la gélatine et superposés aux positifs. Trois feuilles de verre fin, sensibilisées à la gélatine bichromatée, sont placées sous ces positifs, et on les soumet, sous ces positifs, à l'action de la lumière. Chacune de ces nouvelles épreuves présente le tracé d'un réseau, mais fortement ou faiblement marqué, suivant l'intensité plus ou moins grande de l'image positive qui a fait écran. Les trois lames de verre, superposées et éclairées par une source de lumière étroite, donnent l'aspect des

couleurs vraies.

B. Brunhes.

Lord RAYLEIGH. — Oo the transmission of light through an atmosphère conlaining small particles in suspension and on the origin of the blue of the sky (Sur la transmission de la lumière à travers une atmosphère contenant de petites particules en suspension et sur l'origine du bleu du ciel). —P. 375.

L'auteur a déjà traité le sujet. Il montre ici que, même en l'absence de particules étrangères, les molécules de Tair elles-mêmes suffiraient, par les phénomènes de diffraction auxquels elles donnent lieu, à produire le bleu du ciel.

Si l'on admet, avec Maxwell, qu'il y a 19.10*^ molécules d'un gaz quelconque par centimètre cube, on trouve que la distance à laquelle

l'intensité de la lumière incidente serait réduite à la fraction - de sa

valeur, dans Tair, serait 83 kilomètres. Or la lumière transmise à

cette distance, dans une atmosphère absolument transparente, est

seulement le triple de la lumière ainsi calculée ; on en peut conclure

PHILOSOPHIGAL MAGAZINE 699

déjà que la lumière difTractée et renvoyée par les molécules d'air suffirait à elle seule à donner un ciel bleu, moins foncé, il est vrai, que celui que nous avons. Mais ThypothèsQ faite sur le nombre n de molécules par centimètre cube est assez arbitraire. Si, inversement, on suppose n inconnu, et qu*on parte de la valeur de l'absorption dans une atmosphère très pure, on arrive à la conclusion qu'il y a 7.10*® molécules par centimètre cube. Cette conclusion ne doit pas être tenue pour rigoureuse, car le calcul précédent néglige le^ corpuscules étrangers en suspension dans Tair et qui ont pour effet d'altérer la transparence.

On remarquera que la transparence d'un milieu contenant de petites sphères — de dimensions très petites eu égard à la longueur d*onde — augmente avec le nombre de ces sphères dans Tunité de

volume.

B. Brunues.

OuvRR LODGE. — On opacity (Sur l'opacité). — P. 383.

Conférence faite à la Société de Physique de Londres, où le problème de l'absorption de la lumière est étudié au point de vue de la théorie électro-magnétique, et d'après les travaux de Heaviside. Signalons-en seulement une vue originale.

On peut se proposer de chercher ce que deviendrait Télectromagnétisme, s'il y avait des corps conducteurs du magnétisme. Considérons, par exemple, un courant électrique dans un fil : il est entouré d'un champ magnétique cylindrique ; et, si le courant diminue graduellement d'intensité, Ténergie magnétique diminue graduellement avec lui. Mais l'énergie électrique du champ n'est pas altérée : si le fil a une charge statique, son potentiel moyen reste constant. Supposons le fil parfaitement conducteur, le courant n'a plus besoin d'être maintenu; une force électro motrice infiniment petite suffit à donner un courant fini ; le potentiel peut être uniforme, bien que le fil soit traversé par le courant; les deux champs électrique et magnétique continuent jusqu'à ce qu'il y ait dans l'espace une propriété « dissipative ».

On peut imaginer deux sortes de propriétés dissipatives : d'abord, une conductivité électrique dans le milieu qui entoure le fil; il y a alors une perte, qui a pour résultat d'égaliser le potentiel dans l'espace et de détruire le champ électrique, sans affecter nécessaire-

ment le champ magnétique, et sans arrêter la circulation permanente du courant manifestée par le champ. L'autre propriété dissipative serait une conductibilité magnétique, dont le résultat serait de resserrer toutes les lignes de force magnétique, lignes circulaires, autour du fil, de détruire ainsi le champ magnétique et, avec lui, le courant ; mais le potentiel électrostatique et le champ électrique resteraient invariables. L'eiTet de cette propriété imaginaire du milieu entourant le fil serait exactement reiïet réel causé par ce que nous

appelons la résistance électrique du fil.

B. Brunhes.

T. XLVIII; septembre 1899.

QuiRiNo MAJORANA. — On the Contact Theory (Sur la théorie du contact). — P. 241-254. — Attraction of IJnlike mitais (Attraction de métaux différents). — P. 255-262.

Soient deux disques coaxiaux, Tun de cuivre, Tautre de zinc, d'abord à une grande distance Tun de Tautre. Supposons qu^après avoir été mis en communication avec le sol ils soient isolés ; ils présentent alors une différence de potentiel, déterminée, et le cuivre est négatif, le zinc positif. Si maintenant Ton vient à les rapprocher, il y aura influence réciproque et, tandis que la densité des charges primitives ira en croissant sur les surfaces internes en regard, les surfaces externes se couvriront d'électricités libres, positive sur le cuivre et négative sur le zinc.

Ces charges libres, qu'on peut appeler charges d'approche, sont donc de signes contraires à ceux des charges qu'on observe quand on répète l'expérience de Volta, sous la forme habituelle, c'est-à-dire en éloignant l'un de l'autre les deux disques d'abord rapprochés et, dans cette première position, reliés entre eux ou au sol, puis isolés.

Pour saisir ces charges d'approche, M. Majorana a employé une modification très sensible de l'électromètre de Hankel; la feuille d'or a été remplacée par une fibre de quartz très fine, argentée, ce qui réduit notablement la capacité de l'instrument et facilite les lectures faites au microscope. Deux disques, l'un de zinc, l'autre de laiton doré ont permis de reconnaître le phénomène parleur approche jusqu'à 0'"",5 l'un de l'autre (*).

(^) Ces charges d'approche avaient déjà été observées par M. Righi (Ace, dei Lincei, XL, 3* çérie, p. 15) dans des expériences qui n'étaient pas connues de M. Majorana.

PHILOSOPHIGAL MAGAZINE 701

Avec deux disques formés du même métal, on n'obtient pas de déviation appréciable à Télectromètre, mais il suffît de les relier tout d*abord à deux points différents du circuit d'une pile pour observer les charges d'approche.

M. Majorana a imaginé un petit appareil qui permet d'obtenir un courant continu en utilisant les charges libres obtenues par approche et éloignement des deux métaux différents zinc et cuivre. Sa forme est analogue à celle du replenisher de Lord Kelvin.

Deux lames hémicylindriques, Tune en cuivre, Tautre en zinc, recouvrent les deux moitiés d'un cylindre isolant qu'on peut faire tourner autour de son axe; dans ce mouvement, les deux lames se déplacent par rapport à deux lames analogues, fixées à une faible distance des premières et reliées métalliquement entre elles. Un petit commutateur relie alternativement les deux premières lames aux deux extrémités d'un circuit extérieur qui se trouve ainsi parcouru par un courant continu, d'ailleurs extrêmement faible, résultant de la neutralisation continue des charges libres alternativement développées sur ces deux lames.

M. Majorana décrit, dans une seconde note, un procédé qui lui a permis de constater une attraction entre deux métaux différents en communication métallique. Une fibre de quartz, de 0™",0i de diamètre et 10 centimètres de longueur, est argentée sur toute sa surface et fixée à sa partie supérieure. Son extrémité inférieure est voisine d'une plaque de zinc parfaitement polie, qu'on peut d'ailleurs approcher à volonté au moyen d'une vis à pas très fin. Un microscope sert à repérer la position de la fibre : on vise dans une direction légèrement inclinée sur la plaque de zinc, de sorte que l'observation simultanée de la fibre et de son image permet de saisir les plus petits mouvements.

On constate ainsi un mouvement brusque de la fibre vers le zinc, relié métalliquement à celle-ci, quand leur distance est de O^'^^i .

En variant la nature des métaux, on observe toujours une attraction chaque fois que les deux métaux en présence sont différents, tandis que deux métaux identiques n'ont pas d'action Tun sur Tautre.

Enfin, en reliant la fibre, d'une part, et la plaque, d'autre part, à deux points convenablement choisis du circuit d'une pile, on peut annuler Tattraction par égalisation des potentiels. M. Majorana a pu, par cette méthode de zéro, mesurer la force électromotrice de contact de quelques métaux avec l'argent.

Voici les nombres obtenus :

Aluminium -f i ,1 volt

Zinc +0,9 —

Fer + 0,5 —

Laiton -j- 0,45 —

Cuivre + 0,40 —

Or 0,2 —

M. Majorana a encore réussi à mettre ces attractions en évidence au moyen d'une balance de torsion, mais l'expérience est beaucoup plus difficile. H. Bagard.

G. -G. LAMB. — On the distribution of magnetic induction in a long iron bar (Sur la distribution de Tinduction magnétique dans un long barreau de fer). — P. 262-271.

L'auteur a fait une étude de Taimantation et de la distribution de rinduction dans un barreau de fer à section circulaire de 0^™,485 de diamètre et 723''°',4 de longueur, en variant la force magnétisante.

L'examen des courbes obtenues montre que la force démagnétisante au centre du barreau est loin d'être proportionnelle à Tinduction avant que celle-ci soit assez élevée pour être sensiblement constante dans toute la longueur ; jusque-là, la force démagnétisante est beaucoup plus grande qu'on ne l'admet ordinairement pour un barreau de ces dimensions. De plus, le flux de déperdition varie beaucoup avec l'induction.

C'est dans le voisinage du maximum de perméabilité que l'induction se perd le plus au dehors. D'ailleurs, la déperdition en un point quelconque du barreau dépend de la perméabilité moyenne, dans le voisinage des extrémités du barreau, et non de la perméabilité en ce point lui-même.

Tous ces résultats montrent que la méthode magnétométrique, avec barreau cylindrique, ne doit être employée qu'avec prudence dans les mesures absolues. H. Bagard.

J.-A. FLEMING, A.-W. ASHTON, H.^. TOMLINSON.— On the magnetic hystérésis of cobalt (Sur Fhystérésis magnétique du cobalt). — P. 271-279.

Les auteurs avaient à leur disposition un anneau à section rectangulaire de cobalt pur du commerce, contenant environ 1 0/0 de fer.

et 1 0/0 de nickel. Ils firent une série de cycles magnétiques complets et tracèrent la courbe de Steinmetz correspondante.

Appelant, comme d'habitude, W, la perte d'énergie d'hystérésis magnétique en ergs par centimètre cube et par cycle ; B, Tinduction maximum, et I, Taimantation maximum pendant le cycle, on a, sur une grande étendue, pour cet échantillon :

ou

Ainsi on trouve encore ici des expressions exponentielles W = y| . B" et W = V'"» analogues à celles de Steinmetz pour le fer et des aciers de compositions variées et à celles de Kennely pour le nickel. Il est remarquable que Texposant hystérétique n ait, pour ce cobalt fondu, comme pour le fer doux, travaillé en anneau, une valeur également voisine de 1,6. Mais, dans les deux cas, cet exposant n a une valeur plus grande aux basses inductions. On sait en effet que, dans le cas du fer, rhystérésis s'annule avant le maximum d'induction; autrement dit, on a, pour des inductions suffisamment faibles, une aimantation cyclique sans hystérésis. Il en résulte que l'exposant n ne peut avoir la même valeur 1,6 pour ces basses inductions, mais qu'en réalité il doit croître quand l'induction maximum décroit.

Les courbes obtenues dans l'étude actuelle montrent qu'il en est de même pour ce cobalt, c'est-à-dire que, pour de très basses inductions, l'exposant hystérétique atteint, ici aussi, des valeurs plus élevées que 1,6 et qu'on a des cycles sans hystérésis.

\ titre de comparaison, les auteurs ont aussi opéré sur un anneau de fer fondu et ont trouvé, pour son exposant hystérétique, le nombre 1,97 très supérieur à l'exposant 1,6 du cobalt fondu. Ainsi, pour ce fer fondu, l'exposant correspondante des inductions modérées et élevées se rapprocherait de celui du fer travaillé, du nickel et du cobalt, correspondant à de très basses inductions.

En résumé, la courbe d'aimantation du cobalt fondu ressemble à

celle du fer fondu, mais l'exposant hystérétique de ce cobalt est

semblable à celui du fer doux travaillé en anneau. Quant aux valeurs

absolues de l'hystérésis, pour des valeurs données de l'induction

maximum, elles sont beaucoup plus grandes pour ce cobalt que pour

le fer fondu.

H. Bagard.

J. TROWBRIDGE et J.-C. HOWE. — Explosive efifect of electrical discharges (Effet explosif des décharges électriques). — P. 279-286.

Le fait le plus saillant qui résulte de ce travail est que la dilatation observée dans le thermomètre électrique (thermomètre de Riess] ne serait pas due à une action calorifique, comme on Ta admis jusqu'ici, mais à une action électrostatique consistant dans Tionisalion de Fair, dans l'appareil traversé par la décharge électrique.

C'est en produisant des décharges sous des tensions très élevées que les auteurs ont pu arriver à cette conclusion inattendue. Ils avaient à leur disposition deux machines rhéostatiques de Planté (*), reliées à une batterie de 10.000 éléments et pouvant fournir des voltages variant de 20.0C0 à 3 millions de volts, et des étincelles ayant jusqu'à 2 mètres de longueur, et pour mesurer ces hauts voltages ils ont eu recours au thermomètre électrique. Ils firent d'abord passer la décharge à travers un fil très fin contenu dans le thermomètre; à chaque décharge, l'index éprouvait un écart brusque et revenait sensiblement au zéro, tout en montrant un lent déplacement dû à l'élévation de la température. En môme temps, on constatait l'existence d'un champ électrostatique très puissant dans le tube ; en tendant le fil fin sur une pellicule photographique, on obtenait, en effet, sur celle-ci, avec une décharge unique, d'abord plusieurs lignes noires parallèles produites par les vibrations du fil, puis des figures arborescentes manifestant l'existence du champ électrostatique.

Persuadés que la chaleur ne jouait qu'un rôle secondaire dans le phénomène, MM. Trowbridge et Howe ont alors fait passer les décharges dans le tube sous la forme d'étincelles dont ils firent varier la longueur jusqu'à 80 centimètres. Dans ces conditions, ils constatèrent que l'effet explosif croît proportionnellement à la longueur de l'étincelle jusqu'à ce que celle-ci atteigne 50 centimètres ; à partir de cette distance explosive, l'effet explosif diminue en même temps qu'on observe une augmentation des autres effets sensibles du champ électrostatique dans le voisinage de la décharge ; pour une tension de 3 millions de volts, on tire des étincelles des objets environnants, et des plaques photographiques placées à 15 ou 20 centi-

(*) Cet appareil et ses propriétés ont été Tobjet de deux articles de M. Planté dans ce Journal (1" série, t. VII, p. 20 et 298; 1878).

PHILOSOPHICAL MAGAZINE "/Oo

mètres des bornes montrent des figures arborescentes au développement.

MM. Trowbridge et Howe mesurèrent ensuite les distances explosives obtenues dans le circuit secondaire d'un transformateur dont le primaire comprenait la machine Planté.

La discussion de résultats obtenus dans ces expériences conduit les auteurs à cette conclusion que, dans ce circuit primaire, il y a sliuntage du courant à travers Tair, devenant assez bon conducteur sous ces hautes tensions, et que TefTet explosif n'est pas dû à la chaleur développée par le courant. H. BAGAnn.

Rose INNES. — On the Ratio of the spécifie beats of Air (Sur le rapport des chaleurs spécifiques de l'air). — P. 287.

Dans l'article de M. Love sur The Joule -Thomson Effect^ etc. (M, M. Rose Innés, ne trouvant pas justifiée une approximation faite par M. Love, arrive à la valeur de :

différente de celle donnée par M. Love.

PEnREAU.

TSURUTA. — On the AUeged Sign of « Spécifie Beat of Saturated Ether Vapour » (Sur le signe de la chaleur spécifique de la vapeur d'éther saturée). — P. 288.

Clausius a calculé la valeur de cette chaleur spécifique d'après la formule :

en supposant H = C^ (H est la chaleur spécifique du liquide salure)^ et Cp fonction seulement de la température. Les valeurs de la chaleur 1 de vaporisation et de la chaleur spécifique C^ étaient celles données par Regnault.

L'auteur montre, par des considérations thermodynamiques et les résultats expérimentaux de Ramsay et Young sur les propriétés thermiques de Téther, d'une part, de Grimaldi sur la compressioA de

(I) Phil. Mag., juillet 1899 , — J. de Phys,, ce vol., p. 618.

Téther, d'autre part, que les hypothèses H ^Cp, C^ = F(/) sont justifiées.

Les résultats de Ramsay et Young, de Battelli sur la chaleur de vaporisation, joints à ceux de Regpault sur Cp, lui donnent ensuite pour h deux formules qui ne conduisent pas aux valeurs trouvées par Clausius, ayant même un signe contraire.

Pbrrbau.

MIGIIELL. — Elastic Stabilit}' of Long Beanis under Trans^erse Forces (Stabilité élastique de longues poutres sous Taction de forces transversales). — P. 298.

Un barreau plat et mince de matière élastique soumis à une force

de flexion dirigée dans son plan ne garde pas la forme plane, par suite

d'un déplacement latéral et d'une torsion, plutôt à cause d'un manque

de rigidité de torsion que de flexion. L'étude mathématique conduit

A une formule donnant la charge critique. On l'a vérifiée par des

expériences. Un long barreau est soumis à une force croissante, la

charge critique est celle qui amène le barreau en contact avec des

taquets placés à 1 centimètre de distance. Ce barreau était une règle

à araser en acier de Chestermann (130 centimètres de long, 4'"*,367

de largeur moyenne et CK",259i d'épaisseur moyenne). La portion

essayée avait 110 centimètres de long.

Perreau.

T. LXVIU ; octobre 1899.

Lord RAYLEIGH. — Investigations in Capillarity : The Size of drops. — The libération of gaz from supersatured solutions. — Colliding jets. — The tension of contaminated water-surfaces (Recherches de capillarité : Grandeur des gouttes. — Mise en liberté de gaz par les solutions sursaturées. — Collision de jets. — Tension des surfaces d'eau souillées). — P. 321-337.

Grandeur des gouttes, — On peut calculer a priori le poids d'une goutte fourme par un tube, en supposant sa formation infiniment lente jusqu'à la phase d'instabilité et en tenant compte de la forme de la surface liquide le long de la ligne d'attache. Mais la solution de ce problème de statique, est insuffisante dans la pratique, car le détachement de la goutte est un effet dynamique, pouvant dépendre de diverses circonstances et, en particulier, du calibre du tube.

En supposant que la viscosité soit négligeable et que la masse M

d'une goutte dépende seulement de la densité g, de la tension superficielle T, de Taccélération de la pesanteur g et du rayon extérieur a du tube, on arrive, par la simple considération des dimensions de ces quantités, à la relation :

F désiiniant une fonction arbitraire, et — ^ devant être une cons-

tante. Or la loi de Tate dit que, toutes choses égales d*ailleurs, M est proportionnel à a. Donc, si cette loi est vraie, F est constant.

Lord Rayleigh, dans le but de vérifier l'exactitude de la loi de Tate, a fait avec M. Gordon de nouvelles expériences sur Teau, en prenant des précautions particulières, notamment contre la présence de corps gras. Il a plus spécialement examiné deux cas extrêmes : 1** le cas où la paroi du tube est mince et les deux diamètres intérieur et extérieur presque égaux ; 2* le cas où le trou est petit par rapport au diamètre extérieur.

Leurs expériences ont porté sur des tubes de verre el sur des tubes

métalliques. Elles fournissent les éléments du calcul de F et, par

suite, du poids d'une goutte de liquide dont on connaît la densité et

la tension superficielle, et elles montrent qu'il suffira, en général,

de traiter F comme une constante égale à r de sorte que la relation (1)

pourra s'écrire :

M^ = I Ta.

Mise en liberté de gaz par les solutions sursaturées, — On a émis des opinions très différentes sur la formation des bulles sur les parois d'un vase contenant une solution sursaturée ou un liquide surchauffé. D'après M. Cernez, il y a toujours un noyau gazeux, et l'activité des corps solides plongés dans le liquide est due à la présence d'une pellicule d'air à la surface. Tomlinson, de son côté, attribue l'activité à la présence d'un corps gras à la surface du corps solide.

Comme la pellicule d'air, invoquée dans la première explication, doit provenir du contact plus ou moins prolongé du solide avec l'air, Lord Rayleigh a recherché jusqu'à quel point un tel contact suffit à restaurer son activité à un corps solide qui l'a perdue par échauffement, par exemple. Il a constaté que sept années de contact avec

708 PHILOSOPHIGAL MAGAZINE

Tair ne suffisaient pas à rendre son activité à la surface du verre. Dès fils de fer, après avoir été chauffés et scellés dans des tubes de verre, se montrent d'abord inactifs, puis redeviennent actifs après une exposition à Tair pendant un jour ou deux.

Lord Rayleigh se range à Tavis de Tomlinson en pensant que ractivité d^une surface non poreuse peut être attribuée à un défaut d^adhésion, dû à la présence d'une mince pellicule de graisse, et il s'explique ainsi Tadhérence quelquefois très longue d'une bulle visible à la paroi ; dès que la bulle est entièrement entourée de liquide, elle s'élève, et on peut se demander comment une pellicule d'air s'opposerait à la pénétration du liquide entre la bulle et le solide.

Collision de jels, — Quand Teau est propre et n'est pas soumise à une action électrique, la collision de deux jets est suivie d'un rebondissement, et ils restent isolés électriquement. Si l'eau contient du lait ou du savon, ou si les jets sont soumis à une influence électrique, la collision est suivie immédiatement de la réunion des jets. Une force électro-motrice de 1 volt suffit, d'ailleurs, à déterminer l'union.

L'action de l'électricité pourrait être attribuée, d'abord, à une décharge à travers l'isolant interposé, mais il semble cependant qu'il faudrait quelques centaines de volts pour faire jaillir une étincelle; on peut penser aussi que c'est un effet de l'augmentation de pression produite par les charges électriques sur les surfaces opposées. Lord Rayleigh se rallie à cette dernière opinion, pensant que si, d'une part, l'air s'oppose, par suite de sa viscosité, à un rapprochement allant jusqu'au contact, d'autre part, les attractions électriques qui s'exercent entre les deux masses doivent déterminer un rapprochement plus considérable aux points où la distance est la plus faible et que l'union peut être alors réalisée en ces points, grâce à des poussières superficielles. Quant au rôle particulier que joue le savon, lord Rayleigh émet cette idée que, au moment même de la collision, du savon en excès dans la masse liquide peut venir souiller la surface et provoquer, par son extension rapide, un mouvement du liquide susceptible d'accélérer le déplacement de l'air interposé entre les deux jets.

Enfin lord Rayleigh a constaté, comme on devait s'y attendre, que les gaz plus solubles dans l'eau que l'air déterminent l'union des jets ; l'hydrogène a présenté lui-même, dans quelques cas, cette propriété qu'on peut alors expliquer par sa faible viscosité.

PHÏLOSOPHICAL MAGAZINE 709

Tension des surfaces cTeau souillées. — Dans un travail sur la tension des surfaces d'eau légèrement souillées (*), miss Pockels est arrivée à cette conclusion qu'une telle surface peut présenter deux étals absolument différents : Tétat normal, dans lequel on ne change pcs la tension en modifiant Tétendue de la surface, de façon à altérer la densité superficielle de la souillure, et Tétat anormal, dans lequel la tension est altérée par ce fait. Lord Rayleigh décrit des expériences qui confirment ces conclusions.

Une mince couche d*huile est limitée à la surface de Teau par des bandes de verre qu'on déplace pour modifier l'épaisseur de cette couche. La tension superficielle est mesurée par la méthode de Wilhelmy, qui consiste à maintenir l'équilibre d'une lame mince et verticale plongeant dans le liquide et suspendue au fléau d'une balance. Les courbes représentant la variation de la tension superficielle avec la densité superficielle de diverses huiles (*) montrent nettement qu'au-dessus d'une certaine densité la tension diminue très lentement. Lord Rayleigh a reconnu que la cessation des mouvements du camphre déposé à la surface correspond à la région de ces courbes qui précède immédiatement cette chute très lente de la tension. L'épaisseur de la pellicule d'huile d'olive, correspondant à cette chute lente de la tension, serait d'environ 1,0 . [x^u. ; Lord Rayleigh pense que la couche d'huile ne contient alors qu'une molécule dans son épaisseur et que, par conséquent, le diamètre de cette molécule d'huile serait d'environ 1,0 . [A^. IL Bagard.

R.-B. OWENS. — Thorium Radiation (Radiation du thorium). — P. 360-387.

Les radiations du thorium et de ses composés ont été découvertes par Schmidt(^), qui leur a reconnu les caractères généraux des radiations de l'uranium : elles traversent des épaisseurs considérables de métaux, agissent sur la plaque photographique, ionisent le gaz dans le voisinage de la substance active.

M. Owens a étudié comme sources de radiations l'oxyde, le sulfate et le nitrate de thorium ; il a employé la méthode de Rutherford (*) pour mesurer l'intensité des radiations.

Une couche de la substance active est étendue uniformément sur

(ï) Miss Pockels, Nature. XLIII, p. 437; 1891.

(^) Voir ces courbes, p. 334 du Mémoire.

(3) Voir Journal de Physique, 3- série, t. VU, p. 549 ; 1898.

(*) Voir p. 299 de ce volume.

une lame de platine, reposant sur un plateau de laiton A qu'on charge à un potentiel déterminé en le reliant à Tun des pôles d'une pile dont Tautre pôle est relié au sol. Au-dessus du plateau A, se trouve un second plateau B de laiton, parallèle au premier et relié à Tune des paires de quadrants d'un électrométre dont Tautre paire est reliée au sol. A et B sont enfermés dans une boîte métallique. La vitesse du mouvement de Taiguille de Télectromètre mesure le courant à travers le gaz séparant les deux plateaux. La charge graduelle du plateau supérieur est due au mouvement communiqué par la force électro-motrice appliquée aux ions produits dans le gaz par les radiations qu'il absorbe.

M. Owens a étudié Teffet d'un courant d'air établi entre les deux plateaux, l'efTet des poussières, de l'humidité, etc. Quand on fait passer de Tair à travers Tappareil, avec une vitesse considérable, on voit le courant de conduction tomber, par exemple, à 33 0/0 de sa valeur primitive dans l'air au repos. L'air humide et l-air sec se conduisent de la même façon.

En recouvrant une couche d'oxyde de feuilles de papier ou de feuilles minces d'aluminium, on réduit de plus en plus l'effet du courant d'air à mesure que Tépaisseur de la couche protectrice est plus grande ; en couvrant la substance active d'une enveloppe de mica, le courant de conduction est considérablement diminué, mais reste le même, que l'air soit au repos ou en mouvement.

Il ne suffit pas, d'ailleurs, que l'air soit agité dans la boite pour qu'on observe une diminution du courant; il faut qu'il soit entraîné au dehors ; enfin l'effet dépend de l'épaisseur de la couche radiante et delà nature du composé employé.

En ce qui concerne l'iiifluence du voltage établi entre les deux plateaux, M. Owens a constaté que le courant de conduction est indépendant du signe du plateau inférieur. Les courbes représentant la relation entre le courant et la force électro-motrice dans l'air ionisé par les radiations thoriques présentent le même « genou » caractéristique de la saturation que celles qui ont été obtenues avec les radiations uraniques. Pour une pression donnée de Tair, le voltage nécessaire pour dépasser le genou dépend de la distance dos plateaux, et, si celle-ci est constante, cette valeur du voltage dépend de la pression du gaz et augmente considérablement avec elle. La forme générale des courbes ne change pas quand la surface active est couverte d'une couche de feuilles d'aluminium.

PHILOSOPHICAL MAGAZINE 7i

L'oxyde de thorium donne un courant environ 6 fois plus considérable que le nitrate ou le sulfate, dans les mêmes conditions.

En recouvrant la substance active d'un nombre croissant de feuilles d'aluminium, M. Owens a reconnu que les radiations sont d'une nature complexe et consistent en une espèce promptement absorbable, qui prédomine en quantité, et une espèce plus pénétrante, en quantité relativement faible. L'espèce la plus absorbable semble homogène, autant que l'indiquent ces phénomènes d'absorption, tandis que l'espèce plus pénétrante paraît elle-même complexe.

Pour le sulfate et le nitrate de thorium, la proportion de la radiation plus pénétrante dans la totalité est plus faible que pour l'oxyde.

Comme pour les rayons Rôntgen, on observe ici une absorption, sélective parle papier et l'aluminium.

Une couche épaisse d'oxyde étant protégée par une couche de feuilles d'aluminium, si l'on vient à remplir la boîte de fumée de tabac, on voit le courant tomber au quart de sa valeur primitive. Il semble que les ions, dans leur mouvement entre les plateaux, aient cédé leurs charges aux particules de fumée qu'ils ont rencontrées.

Enfin M. Owens a constaté que le courant croît avec la pression de l'air jusqu'à une pression d'environ 300 millimètres, atteint un maximum aune pression d'environ 600 millimètres et diminue ensuite graduellement. Quand on diminue progressivement la distance entre les plateaux, il faut une pression de plus en plus grande pour atteindre le maximum du courant.

Quant à l'absorption par l'air, elle varie très sensiblement comme la pression.

H. Bagard.

VINCENT.— On the Photography of Ripples (Photographie de rides). — P. 338.

Continuation des expériences publiées dans Ph, Mag, (juin 1897, février 1898, septembre 1898) (<).

La vitesse des rides qui se propagent à la surface d'un liquide dépendant de sa profondeur, on peut obtenir des phénomènes de réfraction de ces rides, en plaçant dans un vase contenant un liquide

:•) /. de Phys., 3" série, Vil, 381 ; VUI, 115.

des plaques de forme appropriée ne laissant subsister qu'une coud e très mince de liquide.

Le liquide était de Teau placée dans un vase à fond plat formé d'une

plaque de verre. Les obstacles en verre laissaient une couche de

liquide de z de millimètre environ.

Les vides étaient produits à la manière ordinaire.

On photographiait la surface du liquide comme d'ordinaire, mais en Téclairant normalement par transparence au moyen d'une étincelle éclairant une fente placée au foyer d'une lentille.

Une seconde lentille concentrait les rayons sur l'objectif de l'appareil photographique.

L'auteur donne huit photographies illustrant divers phénomènes de réfraction. Perreau.

BRAGE. — On Achromatic Polarisation and Differential Double Refraction (De la polarisation achromatique et de la double réfraction différentielle). — P. 345.

On place entre deux niçois croisés ou parallèles une lame cristalline dont les axes forment un angle de 45^ avec le plan de polarisation de la lumière incidente. Analysée à la sortie par la méthode Fizeau-Foucault, la lumière donne un spectre cannelé.

Soit :

l'ordre de la frange de longueur d'onde X; (i = épaisseur de la lame ; 6, w = indices des deux rayons ordinaire et extraordinaire : en diminuant l'épaisseur de la lame jusqu'à d^^ il passe en X un nombre m de franges.

D'autre part, le nombre de franges comprises entre les longueurs d'onde X et X' dans les deux spectres cannelés du début et de la fin a passé de la valeur np à la valeur p.

L'auteur établit la formule

(ï) On peut arriver à la formule N = plus rapidement que Fauteur. Pour répaisseur d on a.:

11 compare ensuite la double réfraction de divers cristaux de la manière suivante : Taillés en forme de prisme d'angle faible, montés comme un compensateur de Babinet, placés chacun devant une fente étroite, ils sont traversés par deux faisceaux lumineux rectangulaires. Un prisme à réflexion totale renvoie Tun d'eux dans la direction de l'autre, de sorte qu'on a dans la lunelte deux spectres cannelés placés Tun au-dessus de l'autre. On fait alors varier les épaisseurs des lames de manière à voir s'il est possible de superposer les franges dans les deux spectres et quel est l'ordre des épaisseurs traversées quand cela a lieu.

Le quartz droit et le quartz gauche donnent des retards identiques.

On n'arrive pas à une bonne coïncidence avec la sélénile et le ({uartz.

On arrive à une superposition acceptable avec un mica d'ordre 9 et un quartz d'ordre 8, avec un spath d'ordre 24 et un quartz d'ordre 25.

On a aussi fait cette comparaison des doubles réfractions, en superposant deux plaques cristallines : si on arrive en efTet à superposer deux plaques équivalentes pour tous les X donnant des retards de signes contraires, on aura un retard nul pour tous les X, un achromatisme parfait. Pour cela» chaque plaque était composée de deux prismes superposés d'angle différent et croisés de manière

à pouvoir faire varier Tordre depuis 0.

On peut utiliser ces résultats pour faire des lames - d'ondes plus

achromatiques que les micas. L'auteur y est arrivé en superposant à

N — N' — np = nombre de franges dans le spectre cannelé [entre a et >/. Pour l'épaisseur di on a :

N, — N ( :^ /} ==: nombre de franges dans le deuxième spectre cannelé entre a et X'.

On voit facilement que

N ^ ^ N ~ X' N im —

N, "" n; " Ni-N/ N, -;,""■''•

D autre part, comme il a passé m franges en >. quand Tépaisseur a varié de cl d di, on &:

Par suite

tun n — i J, de P/ty«., 3- série, t. Vill. (Décembre 1899.) H

714 PHILOSaPHICAL IfAGAZFNE

un mîca d'ordre 2 une plaque de sélénite amincie ensuite jusqu'à

obtenir la lame - d'onde*

Examinée en lumière divergente avec les niçois croisés ou parallèles, les lignes isochromatiques ne' sont pas colorées au centre, et la ligne neutre hyperbolique devient rose quand les axes optiques ne' sont pas parallèles ou perpendiculaires au polariseur.

Pbrrbau.