L. Marchis

VV. SCHAUFELBERGER. — L'eber Polarisation und Hystérésis in dielektrischen Medien Sur la polarisation et Thystérésis dans les diélectriques). — P. 307-

Au lieu d'étudier l'hystérésis diélectrique au moyen du dégagement de chaleur qui en résulte, Fauteur emploie des oscillations d'un ellipsoïde de révolution suspendu par un fil de torsion entre les armatures planes d'un condensateur. Celui-ci était chargé au moyen d'une batterie de petits accumulateurs dont le nombre a été jusqu'à 2.^00. L'hystérésis est beaucoup plus considérable dans le caoutchouc vulcanisé (^hartgummi) que dans la paraffine. La méthode convient particulièrement aux cas où elle est faible. Ainsi, pour la paraffine, l'énergie absorbée est proportionnelle au carré du champ

électrique.

Ch. Maubaix.

R. DENNHARDT. — Ueber Beziehung zwischen Fluidilat und elektrolytischer LeitfAliigheit von Salzlosungen, sowie i'iberdie Leitfâhigket, von Oelsaûre und deren Alkalisalzen in Wasser bez. Alkoholen bei verschiedencn Temperaturen (Sur les relations entre la fluidité et la conductibilité électrolylique des solutions salines, ainsi que sur la conductibilité (!a Tacide oléique et de ses sels alcalins dans l'eau et les alcools à ditférentes températures). — P. :i2.V344.

Un grand nombre de solutions salines présentent un maximum de fluidité, qui a lieu pour une concentration d'autant plus élevée et qui est d'autant plus marquée que la température est plus basse. M. Dennhardt a déterminé les conductibilités moléculaires de ces solutions (AzH*Br, AzH^AzO^, AzH^Cl, KAzO^, Kl, KBr, KCljaux températures de 0*", W et 18**, et a constaté qu'elles ne présentent

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aucune particularité pour les concentrations correspondant aux maxima de iluidité.

Il a ensuite déterminé les conductibilités de Tacide oléique et de ses sels. Cet acide lui-même conduit très mal; mais ses solutions dans les alcools mélhylique et éthylique ont une conductibilité considérable.

Ces dernières solutions présentent des maxima de conductibilité moléculaire correspondant aux minima des coefficients de température, et inversement.

Sous ce rapport, l'acide oléique se conduit comme ses homologues inférieurs (acides formique, acétique, etc.).

Les solutions aqueuses des oléates présentent des minima de conductibilité moléculaire, mais non les solutions alcooliques. Cette particularité serait due à une scission hydrolytique de ces sels ; ainsi

Toléale de sodium se scinderait d'abord en oléate acide, colloïdal^

et en soude, pour une teneur de - d'équivalent par litre; puis, pour

une dilution plus grande, il y aurait séparation d'acide oléique et dlivdroxvdcde Na libres.

Plusieurs auteurs ont admis Texistence d'oléates basiques ; M. Deiinliardt n'a pas pu obtenir de confirmation à cette hypothèse.

H. Bagard.

W. VOIGT. — Zur Théorie der magneto-optischen Ersrheinungen 'Sur la théorie des phénomènes magnéto-optiques). — P. 345-365.

M. Voigt a déjà publié (*) une théorie où il a cherché à relier les phénomènes magnéto-optiques, à Taide d'une extension des équations de la propagation de la lumière dans les corps doués d'absorption sélective. C'est le même but qu'il se propose d'atteindre, par une autre voie, dans le travail actuel. Il part cette fois des équations déduites par Drude des travaux de Hertz, en introduisant d'ans ces équations des « vecteurs électriques auxiliaires » caractérisant Télat des particules matérielles. Les formules finales sont équivalentes, pour les points essentiels, avec celles qu'il avait déjà obtenues.

Les phénomènes magnéto-optiques que M. Voigt cherche à relier ainsi par une théorie commune sont les suivants :

(i Sachi-ichten de Gôtfingue {Heft 4, p. 229; 1898;.

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I. Parallèïemenl aux lignes de force. — i^ La modification des raies d'absorption (Zeeman) ; 2** la polarisation rotatoire magnétique (Faraday), et comme cas particulier, la polarisation rotatoire magnétique très intense do la vapeur de sodium près des raies D (expériences de Macaluso et Corbino).

H. Perpendiculairement aux lignes de force. — i° La modification des raies d'absorption (phénomène de Zeeman); 2^ la double réfraction présentée par la vapeur de sodium dans le voisinage des raies, sous rinfluence du champ magnétique. On sait que M. Voigt a observé le premier, en collaboration avec M. Wiechert, cette biréfringence en utilisant les franges données dans un spectre, par un compensateur de Babinet. Je Tai même observée, de mon côté, à l'aide d'un procédé expérimental différent (*).

M. Voigt déduit de ses calculs que cette double réfractfon doit s'observer même dans les corps transparents, à un faible degré, il est vrai. H Ta recherchée dans un flint très dense en s'arrangeant de manière que les rayons traversent plusieurs fois la lame perpendiculairement au champ. II lui parut que la frange observée se déplaçait quelque peu; mais, dit-il, ce déplacement est à la limite des phénomènes observables (*).

III. M. Voigt retrouve, par sa théorie, les équations qui représentent, d'après M. Drude, les observations sur le phénomène de Kerr (propriétés optiques des métaux aimantés).

A. CoTTON.

W. VOIGT. — Ueber die ProportionalitSt von Emissions und Absorptions -vermôgen (Sur la proportionnalité du pouvoir émissif et du pouvoir absorbant}. — P. 366-387.

Il s'agit de la loi de Kirchhoff, d'après laquelle le rapport - du

pouvoir émissif et du pouvoir absorbant pour une radiation déterminée, est le même pour tous les corps et ne dépend que de la température. Kirchhoff a relié cette loi à l'équilibre de la température dans une enceinte close ; mais ce n'est pas là une explication rattachant cette loi aux théories générales de l'optique.

(1) Comptes Rendus de VAcad, des Sciences du 3 février.

(') J'avais recherché autrefois cette double réfraction dans divers liquides, avec un résultat négatif. M. Brace a récemment étudié la question et est arrivé, lui aussi, à une conclusion négative.

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M. Voigt cherche à la relier aux équations de la théorie électromagnétique, dans lesquelles il introduit, pour rendre compte de l'émission, des termes correspondant à des vecteurs particuliers (ErreguDgen) relatifs aux particules matérielles.

Le corps est pris sous la forme d'une couche à faces planes et parallèles. M. Voigt suppose d'abord que les termes précédents ont la même valeur, à un instant quelconque, en tous les points de cette couche, et admet, de plus, pour Tonde dont on étudie Tabsorption, une constitution également « homogène ». Il trouve alors que la loi de

KirchholT ne s^applique pas : le rapport - pour une substance don-

née dépendrait de f épaisseur de la couche,

M. Voigt imagine alors la couche décomposée en une série de couches minces; il suppose que les mouvements d'une couche à Tautre sont complètement « incohérents » et admet pour Tonde incidente une distribution analogue.

La valeur trouvée pour le rapport- peut alors, d'après M. Voigt,

Ut

être considérée comme à peu près indépendante de Tépaisseur. En écrivant que cette valeur est la même pour tous les corps, il obtient des relations exprimant des conditions auxquelles doivent satisfaire les termes introduits dans les équations.

Il n'y a donc pas là, à proprement parler, une explication théorique de la loi de Kirchhoff, qui n'est pas déduite des équations dont on est parti. De même, dit M. Voigt (*), « il y a certains principes « généraux de thermodynamique que Ton peut déduire directement « des théories cinétiques des gaz et des liquides. Leur exactitude c exige que certaines conditions soient remplies; mais ces condîtt tions ne résultent pas des seules hypothèses critiques. »

A. COTTON

A .-M. SCOTT. — Studien fiber Polarisationscapacitrit (Études sur la capacité

de polarisation). — P. 388-420.

L'auteur, en collaboration avec M. Nernst, a fourni dans un mémoire antérieur {*), l'explication des phénomènes de polarisation

(>J Wiedemanns Annalen, LXVH, p. 380; 1899.

P) Voir ranaJyse qui en a été donnée dans ce Journal, 3* série, t. VII, p. 301 ;

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observés sur les membranes minces d'or et de platine. Dans le mémoire actuel, il commence par justifier Tapplication qu'il a faite à Fétude de ces phénomènes, de la méthode imaginée par Nernst, pour déterminer à la fois la résistance d'une portion de circuit et la capacité d'un condensateur qu'il peut comprendre, au moyen d'un courant alternatif.

M. Scott a ensuite appliqué ce procédé de Nernst à la mesure de la capacité de polarisation, en général. Voici quelques-uns des faits, en partie connus déjà, qu'il a mis en évidence dans son travail :

!*• La capacité de polarisation du platine pâli est due principalement aux gaz occlus et dépend de l'état du platine :

V L'or et Taluminium se comportent de la même manière en polarisation cathodique, la capacité croissant avec la tension, c'est-fidîre avec la charge en hydrogène; en polarisation anodiqne, il se forme une couche isolante sur l'aluminium, tandis que l'or entre en solution pour une tension élevée ;

3° Dans le cas de l'argent et du plomb, la capacité de polarisation est due à la concentration des ions métalliques dans la dissolution, l'hydrogène étant extrêmement peu soluble dans ces métaux et ne pouvant par conséquent avoir que très peu d'influence ;

i° Le mercure, en polarisation cathodique, présente un minimum de capacité de polarisation pour la tension qui correspond à la différence de potentiel entre le mercure et Télectrolyte; les solutions qui offrent une anomalie quant au maximum de tension superficielle, le font aussi pour le minimum de la capacité de polarisation.

5* La pression extérieure n'exerce aucune influence sur la capacité de polarisation.

IL Bagard.

A. WEIINELT. — Zur Kenniniss der Canaljîtmhlen (Pour la connaissance

des rayons-canaux). — P. 421.

E. Wiedemann et A. Schuster avaient remarqué depuis plusieurs années déjà qu'un corps placé devant la cathode en son voisinage immédiat donnait une ombre agrandie sur celte cathode. M. Villard a étudié récemment ce phénomène. L'auteur montre que les dimensions de cette ombre agrandie ne dépendent pas de la distance de l'objet à la cathode, pourvu toutefois que cet objet soit placé dan s

WIEDEMANiN'S ANNALEN 289

Tespace cathodique obscur sans toucher les limites de ce dernier; s'il est placé à Textérieur, Tombre disparaît.

Cett« ombre ne peut être produite par les rayons cathodiques qui émanent de la cathode, mais par les rayons qui se dirigent vers la cathode et ont une direction normale à la cathode dans Tespace obscur, quelconque ou diffuse en dehors de cet espace.

Ces rayons chargés positivement provoqueraient l'émission des rayons cathodiques aux points où ils frapperaient la cathode et continueraient leur marche rectiligne derrière la cathode, si celle-ci est trouée, sous forme de rayons-canaux.

Les rayoiiS'Canaux et la couche lumineuse à la face antérieure de la cathode sont identiques et consistent en des ions positifs se mouvant de V anode vers la cathode et traversant cette dernière quand elle est trouée.

Cette hypothèse est corroborée par les faits suivants : 1** la couche lumineuse présente, d'après Goldstein, le spectre des parties positives de la décharge; 2^ les rayons-canaux transportent des charges positives ; 3*^ la portion d'une cathode trouée sur laquelle se produit Tombre d'un corps placée entre la cathode et l'anode n'émet pas de rayons-canaux.

Les rayons positifs sont normaux à la cathode ; on le démontre à Taide de cathodes planes d'inclinaison variable sur l'objet, et de cathodes sphériques et convexes.

M. Villari a démontré que les rayons cathodiques ont des propriélés réductrices; l'auteur a répété cette expérience; or on sait que la cathode s'oxyde au point d'émission des rayons cathodiques; cette oxydation ne peut être attribuée aux rayons cathodiques; l'auteur démontre que Toxydation est produite par les rayons positifs; les rayons-canaux oxydent très nettement une plaque de cuivre, par exemple; on peut fixer Timage de l'ombre d'un objet produite par les rayons positifs sur une cathode en cuivre poli; l'ombre reste polie, le reste est oxydé.

Enfin rhypothèse que les rayons cathodiques sont émis par les points de la cathode frappés par les rayons positifs est appuyée par ce fait que, si entre la cathode et l'anode on place un objet, l'ombre produite par les rayons cathodiques sur un écran fluorescent a les mêmes dimensions que l'objet si ce dernier est en dehors de l'espace obscur; elle est notablement grandie si l'objet est dans

l'espace obscur; dans le premier cas, l'ombre est produite par Topa- J. de Phys., 3« série, t. VIII. (Mai 1899.) 2U

299 WIEDEMANN'S ANNALEiN

cité de Tobjct qui arrt'^te les rayons cathodiques ; dans le Second cas, cette dernière explication ne suffit plus, et Thypothèse précitée rend compte du phénomène.

R. SwYiNOEDAUW.

G. JaGER et st. MEYEh. — Ueber die Magnetisirungszahl des Wasscrs (Sur la susceptibilité magnétique de Teau). — 1». 427-429.

Les auteurs ont obtenu dans un travail antérieur (*), pour la susceptibilité magnétique de Teau, un nombre sensiblement plus faible ([ue ceux trouvés par Du Bois (') et Kônigsberger(') par la méthode de Quincke (dénivellation de l'eau dans un tube placé dans le champ). Du Bois avait pensé que Técart provenait d'une mesure défectueuse du champ dans leurs expériences ; mais ils montrent que l'intensité du champ mesurée à la fois par la déviation d'un solénoïde suspendu dans le champ et par la résistance d'une spirale de bismuth, ne peut être suspectée, les deux méthodes ayant donné des résultats concordants. Il ont d'ailleurs repris leurs expériences avec soin, en rendant notamment la température bien uniforme, et trouvé des nombres s'accordant bien avec leurs premiers résultats, et pouvant être représentés en fonction de la température par

En particulier, à la température de 15®, celle des expériences de Du Bois et Kônigsberger, on a ainsi : /« =r — 0,663.10 - ^, alors que les valeurs obtenues par ces physiciens sont — 0,837,10-* et — 0,79.10 "•. 11 y a donc une différence bien nette dont la cause serait à éclaircir.

Ch. Maudain.

Albert NEUGSCEIWENDEK. — Eine neue Méthode, elektrische Weilen nachzuveisen (Nouvelle méthode pour déceler les ondes électriques}. — P. 430-433.

Il s'agit d'une action très curieuse, inverse de celle qui se produit dans les tubeis à limaille de M. Branly; si on intercale dans le cir-

(1) Jagbr U5D Meyer, Sitz, d, k. Akad. d. Wiss. su Wien (2a), l. CVl, p. 104, 1897.

(«) H. DO Bois, Wied, Ann.y t. LXV, p. 38; 1898.

(3) iôMGSBEROEH, Wied. Antt., t. LXVI, p. 638; 1898.

WIEDEMANN'S ANNALEN 291

cuit d'une pile un dépùt d'argent sur verre (par exemple un miroir dans lequel on a enlevé l'argent sur un trait fin), le courant ne passe pas; un galvanomètre de sensibilité moyenne placé dans le circuit ne dévie pas; si alors on souffle sur la fente, le dépôt de vapeur d'eau qui s y produit lui donne une certaine conductibilité, et le galvanomètre dévie ; or, si on produit alors des ondes électriques dans le voisinage, la conductibilité acquise disparaît brusquement; le galvanomètre revient au zéro. On peut encore placer près de la fonte un chiiTon humide; il se produit au galvanomètre une déviation permanente, qui disparait sous Tinfluence des ondes électriques, et reprend ensuite sa valeur primitive.

Le même phénomène se produit, si on pratique ainsi une solution de continuité, au moyen d'une pointe fine, dans un dépôt de cuivre ou de zinc, ou simplement dans une feuille d'étain collée sur du verre, du mica, du caoutchouc, etc.; cependant on ne l'obtient pas avec un dépôt de platine.

La dislance à laquelle l'appareil producteur d^ondes électriques peut être ainsi déceléea été augmentée jusqu'à 10 mètres; peu d'expériences ont d'ailleurs été faites à ce point de vue.

Ch. Maubain.

G. MEYER. — Ucber Tropfcloktroden (Sur des électrodes à gouttes).

L'auteur fait écouler du mercure en pluie à travers des dissolutions de différents sels. Le mercure qui s'écoule est soit pur, soit contenant en dissolution du cadmium, du zinc ou du cuivre. 11 mesure la différence de niveau potentiel entre deux masses de mercure dans l'entonnoir avant qu'il ne s écoule et dans le récipient où il s'est accumulé après qu'il s'est écoulé. Il trouve ccrlaines relations entre cette différence de niveau potentiel et les variations de composition de la dissolution. Les résultats obtenus vérifient approximativement une théorie due à Nernst.