ABRAHAM

d'air, qui s'éloigne relativetnent peu vite, jusqu'à ce qu'elles repommeiicent à éclater directement entre les électrodes, sans aller suivre un chemin détourné devenu trop long, et pour lequel le potentiel explosif,. d'abord décroissant, puis progressivement croissant, a fini par atteindre et dépasser celui qui correspond à Tétincelle directe.

On obtient des résultats de même ordre avec ce que l'on a appelé Je soufflage magnétique de l'arc, qui se comporte exactement comme un très médiocre soufflage à l'air ; c'est ici la force électrodynaraique qui agit sur le conducteur souple qu'est l'air chaud pour l'éloigner des électrodes.

4. Nous allons, maintenant, montrer, au contraire, qu'en employant un soufflage très énergique le régime de la décomposition du courant en décharges disruptives est un régime stable et régulier.

En premier lieu, le flux d'étincelles doit suivre les variations du courant (secondaire), se ralentir au moment où ce courant s'annule, s'accélérer, au contraire, au moment du maximum d'intensité. Et comme, dans le transformateur, le courant primaire et le courant secondaire ont sensiblement même phase, ces observations doivent s'a'if^pliquer aussi au courant primaire.

Pour démontrer qu'il en est bien ainsi, on a projeté l'image deTétincelle sur la plaque photographique, en employant comme système optique le miroir concave d'un galvanomètre d'Arsonval. Au moment de faire la photographie on envoyait, dans le galvanomètre, une dérivation du courant primaire, et l'on descendait lentement la plaque. L'oscillation du cadre mobile suit la variation du courant ('), et les flux d'étincelles doivent se photographier surtout au maximum de Télongation. C'est bien ce que l'on voit sur la fig. 3, qui a été obtenue de cette manière.

Mais cette démonstration n'est pas suffisante. Il faut établir que le

flux d'étincelles se répartit en suivant quantitativement les variations

d'intensité du courant. Si, par exemple, l'intensité du courant a pour

expression ;

sin Oit

nous devons pouvoir nous assurer que l'intervalle de temps qui sépare deux étincelles doit être (très sensiblement) proportionnel à ;

^■■^^^^^ • sin t^it

(i) Il y a, en réalité, une différence de phase d'environ une deiiii-période.

DÉCOMPOSITION d',i;n COUUANT rii

Puur rétablir, il nous suffît d'introduire uii. condensateur (ud micro^:

farad par exemple) dans le circuit du galvanomètre. Nou^ créons

ainsi uae dilTérence de phase d'un .quart de période entre le courant et l'oscillation du galvanomètre, en sorte que lelongation varie maintenante'

il en résulte que la vitesse est exprimée par :

Il ne reste plus qu'à vérlGer que l'intervalle de temps qui sépare deux étincelles consécutives est à chaque instant en raison inverse •le la vitesse du miroir oscillant; ou, enfîn,- que les images successives des étincelles sont très sensiblement équidislantcs. Or c'est un fuit aisé à constater, notamment sur la pliotograpliie reproduite par la fig. 4 (qui a servi pour deux expériences, comme nous le dirons dans uo instant).

5- Les contrôles de la régularité du phénomène peuvent être ntul" lipliés.

Si l'on change rintensîté du courant primaire, le courant secon-

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daire varie, comme on sait, dans la même proportion ; ef si, par exemple, le courant devient deux fois plus intense, les étincelles disruptives devront se succéder, toutes, deux fois plus vite. Or, si l'on conserve le dispositif photographique de tout à l'heure.

l'oscillation du galvanomètre sera devenue deux fois plus ample, et cette variation, compensant la variation de fréquence des étincelles, les images actuelles devront avoir la même équidistance que pour la première valeur de l'intensilé.

L'expérience vérifie, naturellement, ces considérations presque évidentes. 11 en est de même des variations que l'on prévoit devoir résulter d'un changement de dislance explosive.

Voici encore une vérification.

Employons d'abord, comme capacité, deux bouteilles de Leyde semblables, groupées en caacade, et photographions le flux d'étincelles avec le miroir du galvanomètre, comme nous l'avons expliqué. Puis recommençons exactement la même expérience, mais en groupant les bouteilles de Leyde en parallèle. La capacité est maintenant quatre fois plus forte; donc les étincelles doivent se succéder, et se succèdent, en eifet, quatre fois moins vite. C'est, précisément, cette double expérience que représente la fîg. 4.