II, I
ex ter.
mm
in ter.
mm
Condensation extér. intér.
L'état hygrométrique mesuré au psychromètre a varié de o,54 à 0,48, du commencement à la fin de la série.
Le vent, très faible et très variable, a influé d'une manière très inégale sur la condensation extérieure.
Quatrième série. — i3 avril i883.
Parc météorologique, a côté de l'abri des thermomètres.
Ciel pur, non voilé. — Vent du sud. — Vitesse du vent à peu près constante, de 4™?^^ par seconde pendant toute la durée des comparaisons. — Baromètre 75i"™,4»
Les circonstances atmosphériques sont donc au nombre de celles qui donneront de faibles écarts entre les deux méthodes.
Le psychromètre a varié de o,35 à o,4o, du commencement à la fin des comparaisons, qui ont duré de 3^ à 3^30"*.
iGo
A. CROVA; - HYGROMÈTRE,
Point de rosée.
Température
de l'air. F.
o mm
Condensation
Condensation
Eut
hygrométrique.
ex ter.
de — 0,35
inier.
ex ter.
mm
intér.
Condensation ester, intér.
1,35 4,ao
- \ àe 1,5
1,35 4iB
0,32 o,36 o,3i de 0,33 à 0,34 0,32 o,36
La condensation extérieure a donné des points de rosée très variables d^un moment à Tautre, selon que la vitesse du vent augmentait ou diminuait.
CiNQUiKME SÉRIE. — 2 mai i883.
Parc météorologique, à côté de Tabri des thermomètres. Ciel un peu nuageux, très beau temps. — Vitesse du vent un peu variable, en moyenne de 5", lo au commencement et de 6" à la (in ; direction : du nord-ouest au commencement et du nord à la fin. — Baromètre : 761,9 à 75i,5.
Psychromètre : o,4o5.
Les diflférences sont ici plus accentuées : le vent est en effet plus rapide et souffle du nord.
État Point de rosée. /. hygrométrique.
Température Heures. de l'air.
mm I},21
successivement,
Condensation Condensation
cxtér. intér. extér. intér.
1,90 const.
mm
Condensation extér. intér.
0,3 1 5 const.
o,3oi
\ -^ 5,03 \ . -. o,o5 •. - 0,40g I i,3d ' ( 5,o5 ' î o,3oi ^ *'
Je crois avoir donné, par l'exposé de quelques-unes des séries d'observations, une idée assez nette de Tinfluence qu'exercent sur le point de rosée obtenu par la condensation extérieure Tétai
PAGLIANI ET VICENTINL- COMPRESSIBILITÉ. 461
atmosphérique, la force et la direction du vent; dans un certain nombre d'autres séries, j'ai obtenu des résultats encore plus divergents. D'après des séries d'observations faites à des intervalles très rapprochés, je crois pouvoir affirmer que l'on peut, en faisant usage de la condensation intérieure, répondre de l'état hygrométrique à. un millième près.
L'état hygrométrique déterminé au moyen du psychromètre présente souvent des différences très notables avec les résultats obtenus avec la méthode par condensation. Ce point, qui a été l'objet des recherches de Regnault et plus récemment de plusieurs autres physiciens, appelle de nouvelles études; ici encore, les influences atmosphériques exercent des actions perturbatrices que Ton peut diminuer par l'emploi des psychromètres fronde et à ventilateur, ou par d'autres méthodes que j'espère pouvoir indiquer dans un travail ultérieur.
SUA lA G01IPRE88IBIIITÉ DES IIQUIDE8; Par mm. E. PAGLIANI et J. VICENTINI.
Les recherches faites jusqu'à présent sur la compressibib'té des liquides ont, en général, conduit à ce résultat que le coefficient de compressibilité des liquides croît avec la température, l'eau exceptée. Les expériences de M. Grassi, en particulier, ont mis hors de doute que cette grandeur, pour l'eau, décroît quand la température augmente; mais M. Grassi s'est arrêté à 53",3.
Nous proposant de faire une étude expérimentale sur la compressibilité de quelques liquides à températures différentes, nous l'avons fait précéder par une série d'expériences sur l'eau distillée et bouillie, faites à six températures diverses comprises entre o" el 100**.
Or des valeurs obtenues il résulte ce fait bien intéressant que, tandis que le coeflQcient de compressibilité de Teau décroît quand la température augmente entre 0° et 55° (conformément aux résultats de M. Grassi), pour les températures supérieures, il croit avec la température, comme pour les autres liquides. De là on peut
46a A. BUGUET. - EXPÉRIENCE D'ÉLBCTHODYNAMIQUE. conclure qu'il doit exister une température pour laquelle ce coefficient a une valeur minimum.
Nous nous bornons pour le moment à faire remarquer ce fail, qui est important pour quelques considérations de Thermodynamique, en nous réservant d'exposer, daus un Mémoire qui paraîtra prochainement, les méthodes employées et les résultats numériques obtenus.
Par m. a. BUGUET.
La répulsion exercée sur un élément de courant par les portions voisines se montre d'ordinaire à l'aide de ta double rigoin bien connue d'Ampère.
Chacun sait combifm cette expérience est délicate et que le mouvement de l'équipage est nécessairement très limite.
Voici une manière de manifester cette répulsion par un mouvement de durée illimitée :
Dans un disque de bois, on pratique deux rigoles circulaires R, R' ijig- i), séparées par une mince cloison.
Un gros iil d'aluminium AA' repose par une aiguille d'acier
sur une chape portée par une colonne centrale O. Un fil de platine, replié à la manière de l'équipage d'Ampère, se fixe en s'enroulanl sur l'extrémité .V du levier AA'. Un contrepoids P, mobile sur \» branche OA, permet d'équilibrer le levier de manière que les extrémités horizontales du fil de platine reposent sans appuyer sur
