V. DVOHAK. — INTENSITÉ DES VIBRATIONS

tité voulue du mercure, etTon opérera comme ci-dessus, sans aucune chance de casse.

M . Jamin, dans son Cours de Physique de l^Lcole Polytechnique, parle de tubes tellement capillaires qu^on ne peut décider le mercure à y entrer. Je n'ai pu me procurer un de ces tubes ; mais je pense que, grâce au procédé qui vient d'être décrit, on parviendrait facilement à emplir des thermomètres ayant de pareils tubes.

V. DVORAK. — Die akustischen Ilotationsapparate iind Apparate zur Mcssung der Stârkc der Luftschwingungcn (Appareils acoustiques de rotation et pour la mesure de Tintcnsité des vibrations de l'air) ; Zeitschrift fiir Instrumentenkunde, t III, p. 127; i883.

M. Dvorak s'occupe déjà, depuis plusieurs années, de Fétude des attractions et répulsions qui se produisent dans le voisinage des corps en vibration placés dans une atmosphère indéfinie, ainsi que des phénomènes analogues obtenus avec des résonnateurs.

Les recherches antérieures de M. Dvorak ont été publiées dans les Annales de Poggendorff, de Wiedeniann, les Comptes rendus de l'Académie de Vienne; une analyse de ces travaux a été donnée dans les Annales de Chimie et de Physique et le Journal de Physique (*).

La plupart de ces phénomènes ne peuvent être observés que quand les vibrations sont très énergiques, c'est-à-dire quand on ne peut plus admettre la simple proportionnalité de la variation de pression à la dérivée du déplacement moléculaire, et que l'amplitude maxima n'est plus négligeable par rapport à la longueur d'onde. Dans ces circonstances, ainsi que l'a fait voir M. Dvorak, la moyenne des pressions d'une onde dilatée et condensée ne serait plus égale à la pression primitive : il y aurait un excès de pression. On peut compléter ainsi le calcul donné précédemment par M. Dvorak.

La pression /?, dans une tranche quelconque d'un gaz vibrant à

(') Journal de Physique, i'* série, l. V, p. i23, cl t. VIII, p. 20 et jjo.

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un instant donné, est donnée par la relation

/ rfX\-T

X étant le déplacement moléculaire, y le rapport des deux chaleurs spécifiques ou \,^i.

C étant la pression pendant une condensation et D pendant un(! dilatation, on aura

dx) '

Si Ton peut négliger les puissances de -^ supérieures à la première.

Si Ton conserve la deuxième puissance de -,-f dans le développement des puissances, on a

-, r rfx y(j~j) / d\\n

Dans un appareil où existent des ondes fîxes, on pourra poser approximativement, même dans ce cas,

-- t . X d\ Tta t X

X = a COS27C TrT SIIÎTt , ) -7— = — r cosaiT =; cosit -i , T l dx l T /

/ étant la longueur d'onde.

tion T, et dans l'étendue d'une demi-onde ou d'un ventre au suivant, sera par suite